Cтраница 2
Следствия из теоремы о движении центра масс системы выражают закон сохранения движения центра масс системы. [16]
Таким образом, лагранжев вариант не был эквивалентен вполне современным вариантам взаимосвязи, которые совершенно однозначно связывают закон сохранения количества движения с однородностью пространства, а закон сохранения движения центра масс - с галилеевой симметрией. [17]
В настоящей работе мы покажем, что это утверждение является необходимым и достаточным условием того, чтобы выполнялся, по крайней мере в первом приближении, закон сохранения движения центра тяжести системы, в которой кроме механических происходят также и электромагнитные процессы. [18]
При незакрепленном моторе все действующие на него силы ( p1m ] g, pam2g и реакция плоскости) будут вертикальными, и здесь, как ив предыдущей задаче, будет иметь место закон сохранения движения центра масс вдоль оси Сх. [19]
Вполне возможно, что этот важнейший результат был получен Эйнштейном как непосредственное развитие опубликованных в 1900 г. идей Пуанкаре [17], Это предположение оправдывает приведенная в следующей статье [37] Эйнштейна ссылка на работу Пуанкаре Закон сохранения движения центра тяжести и инерция энергии. [20]
Теорема о движении центра масс - всегда применяется при исследовании движения центра масс системы. Методика решения задач в этом случае не отличается от той, которую мы применяли в динамике материальной точки. Теорема с успехом может заменить во многих случаях теорему об изменении количества движения системы. Ее особенно удобно применять в тех случаях, когда выполняется закон сохранения движения центра масс. При решении задач с использованием данной теоремы рекомендуется следующая последовательность действий. [21]
Если сумма р ( е) f внешних активных сил и реакций перпендикулярна оси Ох и, следовательно, справедлив первый из интегралов (31.12), то рассматриваемый годограф будет плоской кривой, и плоскость ее будет перпендикулярна оси Ох. Oz и, следовательно, выполняются два первые равенства (31.12), годограф вектора К будет отрезком прямой, параллельной оси Oz. О и, следовательно, имеют место все три интеграла (31.12), или, иначе говоря, соблюдается закон сохранения движения центра масс, рассматриваемый годограф вырождается в точку. [22]
Ох и, следовательно, справедлив первый из интегралов (31.12), то рассматриваемый годограф будет плоской кривой, и плоскость ее будет перпендикулярна оси Ох. Когда сумма векторов F - - К параллельна оси Oz и, следовательно, выполняются два первые равенства (31.12), годограф вектора К будет отрезком прямой, параллельной оси Oz. Наконец, когда F - - R0 и, следовательно, имеют место все три интеграла (31.12), или, иначе говоря, соблюдается закон сохранения движения центра масс, рассматриваемый годограф вырождается в точку. [23]