Cтраница 1
Закон теплопроводности Фурье для твердого тела можно написать в ином виде. [1]
Закон теплопроводности Фурье (1.2) выводится только для максвелловских газов. Однако опыты с различными веществами практически в любых фазовых состояниях ( твердом, жидком, парообразном или газообразном) подтверждают пропорциональность кондуктивного потока теплоты величине градиента температуры. [2]
Закон теплопроводности Фурье гласит, что плотность теплового потока, передаваемого путем взаимодействия молекул, пропорциональна по величине и противоположна по направлению градиенту температуры. [3]
Закон теплопроводности Фурье ( 2) можно написать в ином виде. [4]
Закон теплопроводности Фурье определяет удельный тепловой поток через изотермическую поверхность в данной точке: q -, - К grad Т, где К - коэффициент теплопроводности. [5]
Фурье закон теплопроводности ( 288) - эмпирическое кинетическое уравнение для скорости переноса теплоты под действием градиента температуры. Математически аналогичен закону Фика и закону Ома. [6]
Запишите закон теплопроводности Фурье и закон теплообмена Ньютона и поясните их физический смысл. [7]
Это закон теплопроводности Фурье для анизотропного упругого тела. Компоненты тензора Кц можно при небольших изменениях температуры ( относительно естественного состояния) трактовать как величины постоянные, не зависящие от температуры. В силу постулата Онзагера, величины Xfj также образуют симметричный тензор. [8]
Сравнить закон теплопроводности Фурье с законом вязкости Ньютона. [9]
По законам теплопроводности плотность теплового потока равна - К grad Т, где К - теплопроводность среды, в которой распространяется теплота. [10]
Пользуясь законом теплопроводности Фурье, можно решить ряд задач стационарной и квазистационарной теплопроводности, которые имеют важное практическое значение. Наиболее простой задачей является распространение тепла в однородной плоской стенке толщиной 6, когда коэффициент теплопроводности стенки Я, считается постоянным. В таких условиях можно пренебречь потоками тепла через торцовые поверхности и считать, что на достаточном удалении от краев тепловой поток направлен к стенке строго по нормали. При этом любая плоскость, параллельная поверхности стенки, будет представлять собой изотермическую поверхность, а температура стенки будет изменяться только в направлении нормали к поверхности. [11]
Следовательно, закон теплопроводности Фурье можно формулировать так: плотность потока тепла прямо пропорциональна градиенту удельного теплосодержания. Коэффициент диффузии тепла характеризует перенос эятальпии аналогичен коэффициенту диффузии массы ат. [12]
Следовательно, закон теплопроводности Фурье можно сформулировать так: плотность потока тепла прямо пропорциональна градиенту удельного теплосодержания. Коэффициент диффузии тепла характеризует перенос энтальпии аналогично коэффициенту диффузии массы ат. [13]
Следовательно, закон теплопроводности Фурье можно сформулировать так: плотность потока теплоты прямо пропорциональна градиенту удельного теплосодержания. Коэффициент диффузии теплоты характеризует перенос энтальпии аналогично коэффициенту диффузии массы ат. [14]
Следовательно, закон теплопроводности Фурье можно формулировать так: плотность потока тепла прямо пропорциональна градиенту удельного теплосодержания. Коэффициент диффузии тепла характеризует перенос энтальпии аналогичен коэффициенту диффузии массы ат. [15]