Cтраница 2
В табл. 2.8 приведены прогнозируемые критические показатели островов стабильности сверхтяжелых ядер. При Ai0 232 ядро атома после перестройки не способно восстанавливать устойчивую к росту массы эллиптическую форму ядра атома. [16]
Они изучали, каким способом критические показатели при D 3 достигают значений показателей при D 1, когда Jx и Jy стремятся к нулю. [17]
В этом параграфе мы введем дополнительные критические показатели, которые нам понадобятся далее. [18]
Другая интересная группа неравенств связывает макроскопические и микроскопические критические показатели. Для их вывода снова требуются дополнительные допущения, справедливые для модели Изинга, но не обязательно справедливые для реальных систем. [19]
Универсальность критических явлений проявляется в том, что критические показатели оказываются одинаковыми для всех веществ. Напомним, что критических показателей, определяющих зависимость различных свойств вещества от температуры и давления в окрестности критической точки, так же как и вблизи точки фазового перехода второго рода, всего восемь, причем они связаны шестью уравнениями, так что независимых критических показателей только два. Этот результат эквивалентен выводу о том, что число индивидуальных констант, характеризующих термодинамические свойства данного конкретного вещества и отличающих его от других веществ, равно двум. Индивидуальные константы входят в основные термодинамические уравнения вещества; остальные содержащиеся в этих уравнениях константы относятся к числу универсальных. Основными термодинамическими уравнениями, определяющими критическую точку, являются уравнения (3.63) и (3.64) и уравнение состояния; вместо первых двух уравнений могут быть взяты любые два их следствия. В этих уравнениях содержатся лишь две индивидуальные константы. [20]
Феноменологическая термодинамика позволяет доказать ряд неравенств, связывающих критические показатели. [21]
Введение предпочтительного направления в модели статистической механики изменяет критические показатели. Именно они и составляют основной предмет этого обзора. [22]
Феноменологическая термодинамика позволяет доказать ряд неравенств, связывающих критические показатели. [23]
Это не удивительно: в теории магнитных фазовых переходов скейлинговые критические показатели тоже сильно отличаются от критических показателей, даваемых теорией самосогласованного поля. Однако потребовалось около 30 лет, чтобы убедить экспериментаторов, что теория самосогласованного поля неудовлетворительна. [24]
Мы обнаружили, что в приближении Брэгга - Вильямса все критические показатели совпадают с теми значениями, которые мы для них получили в теории газа Ван-дер - Ваальса. Отсюда, в частности, следует, что неравенства Рашбрука - Куперсмита и Гриффитса (76.11) и (76.12) вырождаются в равенства. [25]
На основе l / n - разложения были вычислены и другие критические показатели. [26]
Покажем теперь, что из уравнения (81.15) следует, что все критические показатели выражаются через х и у, и убедимся, в частности, в том, что неравенства Рашбрука - Куперсмита и Гриффитса вырождаются в равенства. [27]
Тк) Т-1, 7-к - критическая температура; и - критические показатели. Результаты проведенных экспериментов обсуждаются в гл. [28]
Мы, следовательно, приходим к мысли о том, что критические показатели должны быть нечувствительными к деталям поведения потенциала взаимодействия и определяются главным образом крупномасштабными свойствами, такими, как размерность системы и симметрия гамильтониана. [29]
Покажем теперь, что из уравнения (81.15) следует, что все критические показатели выражаются через х и у, и убедимся, в частности, в том, что неравенства Рашбрука - Куперсмита и Гриффитса вырождаются в равенства. [30]