Cтраница 3
Это выражение можно рассматривать как закон электрохимической эквивалентности для тлеющего разряда, аналогичный закону Фарадея для электролиза. [31]
Эйнштейн сформулировал ( 1912) закон квантовой эквивалентности, согласно к-рому каждый поглощенный фотон вызывает первичное изменение одной молекулы. Однако подвергаться хим. превращению может лишь нек-рая доля возбужд. В случае цепных р-ций один поглощенный фотон может вызвать превращение большого числа молекул. [32]
В следующем параграфе на основании закона эквивалентности выводятся дифференциальные уравнения термодинамики и вычисляются соответствующие термические коэффициенты. Некоторые из дифференциальных соотношений, выводимых в учебнике, в настоящее время не имеют применения. Следующие пять параграфов посвящены свойствам совершенных газов. Здесь прежде всего дается определение совершенного газа как газа, подчиняющегося законам Бойля и Гей-Люссака и которого ср и с: суть величины постоянные. После этого говорится о законе Джоуля и упоминается об эффекте Джоуля-Томсона. [33]
В рассматриваемом примере показано применение закона эквивалентности к процессам, в которых количество теплоты эквивалентно работе. [34]
Открытый Эйнштейном закон получил название закона эквивалентности массы и энергии. [35]
Этот вывод, равно как и закон эквивалентности Эйнштейна, упоминавшийся выше, имеет силу лишь для условий, когда интенсивность света сравнительно мала. Если же освещенность достаточно велика, то положение существенно изменяется. Как было разъяснено в § 157, в случае очень больших освещенностей может происходить одновременное поглощение двух, трех и большего числа квантов. В результате необходимая энергия активации D доставляется несколькими фотонами, и условие (189.2) не отвечает опыту. [36]
Для лучистой энергии сохраняет свою силу закон эквивалентности энергии и работы. [37]
Этот вывод, равно как и закон эквивалентности Эйнштейна, упоминавшийся выше, имеет силу лишь для условий, когда интенсивность света сравнительно мала. [38]
Можно полагать, что в силу закона эквивалентности квантовый выход фотохимических реакций должен равняться единице. Это связано с ролью вторичных процессов в фотохимических реакциях. [39]
В § 1 учебника говорится о законе эквивалентности; в § 2 дается приложение уравнения живых сил к обоснованию уравнения первого принципа термодинамики. Основы этого метода были изложены также в учебнике Радцига. В этом параграфе говорится также о внутренней энергии тела, ее основных свойствах и показывается, что du представляет собой полный дифференциал. [40]
Наиболее важный из этих законов - это закон эквивалентности массы ( М) и энергии ( Е), выражаемый часто цитируемой формулой Е Мс2, где с - скорость света. Его общий вывод был дан Эйнштейном из релятивистских соображений как раз 50 лет назад, задолго до какой-либо возможности экспериментальной проверки. Число с в обычных единицах, сантиметрах в секунду, очень велико: 3 с 10 нулями, поэтому с2 с X с чрезвычайно велико: 9 с 20 нулями. Следовательно, во всех обычных химических и физических обменах энергией изменение массы ( М Е / с2) чрезвычайно мало. [41]
Первый закон термодинамики, который называется также законом эквивалентности теплоты и работы, является одним из частых случаев закона сохранения энергии и служит основой всех тепловых и энергетических расчетов. Этот закон формулируют следующим образом: тепловая энергия не может ни исчезнуть бесследно, ни возникнуть вновь из ничего; она может только перейти в строго эквивалентное количество энергии другого рода. [42]
Первый закон термодинамики, который называется также законом эквивалентности теплоты и работы, является одним из частных случаев закона сохранения энергии и служит основой всех тепловых и энергетических расчетов. Этот закон формулируют следующим образом: тепловая энергия не может ни исчезнуть бесследно, ни возникнуть вновь из ничего; она может только перейти в строго эквивалентное количество энергии другого рода. [43]
Первый закон термодинамики, который называется также законом эквивалентности теплоты и работы, является одним из частных случаев закона сохранения энергии и служит основой всех тепловых и энергетических расчетов. Этот закон формулируют следующим образом: тепловая энергия не может ни исчезнуть бесследно, ни возникнуть вновь из ничего; она может только перейти в строго эквивалентном количестве в энергию другого рода. [44]
В этом случае, хотя первичные взаимодействия отвечают закону эквивалентности, общий квантовый выход продукта будет, очевидно, больше единицы. [45]