Cтраница 3
С тех пор такого рода задачи называют задачей Стефана. В этих задачах определяют закон движения границы поверхности, разделяющей две фазы вещества. На этой поверхности происходит поглощение или выделение тепла. Теп-лофизические константы фаз вещества по ту и другую сторону границы неодинаковы. Поэтому такая задача оказывается нелинейной, и к ней нельзя применять принцип наложения. В решении таких задач используется метод сопряжения: находят два решения ( для жидкой и твердой фаз вещества), удовлетворяющие условиям на границе между фазами с учетом поглощения ( плавление) или выделения ( затвердевание) скрытой теплоты плавления. [31]
Класс тепловых задач, в которых исследуемое вещество претерпевает фазовые переходы ( плавление, затвердевание, испарение и др.), обычно называют задачами Стефана [ 11 по имени исследователя, впервые опубликовавшего работу о замерзании воды. Характерная особенность этих задач - наличие движущейся границы фазового перехода, на которой происходит поглощение или выделение теплоты. В решении должны определяться распределения температуры в каждой из фаз и закон движения границы. [32]
При изучении течений, возникающих в частичных полостях под действием огня, обычно используются два основных подхода. Первый из них представляет собой интегральную зонную модель, в которой рассматриваются два отдельных изотермических слоя, причем нагретый и устойчиво стратифицированный слой располагается над более холодным слоем. Используя уравнения баланса массы и энергии для двух этих слоев, можно определить как закон движения границы раздела между слоями, так и соответствующие изменения температур в исследуемом объеме. [33]
Существует два метода нанесения пленочных покрытий: метод конденсации ( изотермический метод) и метод молекулярного потока. В первом из них температуры эмиттера и подложки едина ковы; пленка растет за счет конденсации на подложке насыщенных паров материала эмиттера. Поскольку процесс образования пленки происходит при довольно высоких температурах ( порядка сотен градусов), то существенное влияние на скорость роста толщины покрытия и его качество оказывает взаимная диффузия атомов подложки и напыляемого вещества. Естественно возникает вопрос о концентрации атомов подложки внутри пленки и скорости роста толщины последней. В работе [1] авторы заранее предполагают определенный закон движения границы пленки, в то время как в действительности последний должен быть получен из физических условий задачи. Кроме того, приводимое ими решение в случае линейного роста границы не удовлетворяет граничным условиям, и следовательно непригодно. [34]
Существует два метода нанесения пленочных покрытий: метод конденсации ( изотермический метод) и метод молекулярного потока. В первом из них температуры эмиттера и подложки одинаковы; пленка растет за счет конденсации на подложке насыщенных паров материала эмиттера. Поскольку процесс образования пленки происходит при довольно высоких температурах ( порядка сотен градусов), то существенное влияние на скорость роста толщины покрытия и его качество оказывает взаимная диффузия атомов подложки и напыляемого вещества. Естественно возникает вопрос о концентрации атомов подложки внутри пленки и скорости роста толщины последней. В работе [1] авторы заранее предполагают определенный закон движения границы пленки, в то время как в действительности последний должен быть получен из физических условий задачи. Кроме того, приводимое ими решение в случае линейного роста границы не удовлетворяет граничным условиям, и следовательно непригодно. [35]
Итак, авторы работ [269, 279, 311] предполагают, что механизм возбуждения импульсов электрического поля связан с неравномерным распределением зарядов в ПД, служащих источником электрических сигналов. В работах [41, 311] высказана гипотеза об образовании плазмы во фронте ДВ. Однако из-за различий в подвижности электронов и ионов и вследствие имеющихся градиентов давлений возникают местные дифференциации зарядов, в результате чего образуются области пространственного заряда. Опираясь на это предположение, условие локализации источников регистрируемого электрического поля за слоем прогретого во фронте УВ воздуха и результаты экспериментальных исследований [41, 48], была предложена следующая качественная картина возникновения электрического поля: твердые частицы различных размеров, образующиеся при детонации, при движении относительно газообразных ПД заряжаются за счет электрокинетического эффекта. При этом газообразные ПД приобретают объемный заряд противоположного знака. В начальные моменты времени скорость крупных частиц меньше скорости газа, тогда как в более поздние - частицы опережают газ. Так как знак заряда, приобретаемого частицей, не зависит от направления относительной скорости движения частицы и газа, то в момент обгона частицами газообразных ПД будет происходить смена знака результирующего дипольного момента. Твердые частицы, сохраняя свой заряд после обгона относительно холодных ПД, попадают в нагретый УВ воздух, обладающий большой проводимостью. Затем твердые частицы теряют свой заряд, который собирается на поверхности, разделяющей нагретый воздух и слабопроводящие ПД. ЭМИ взрыва коррелирует с законом движения границы ПД. [36]
Авторы работ [18.2, 18.14, 18.15] предполагают, что механизм возбуждения импульсов электрического поля связан с неравномерным распределением зарядов в ПД, служащих источником электрических сигналов. В работах [18.2, 18.8] высказана гипотеза об образовании плазмы во фронте ДВ. Однако, из-за различий в подвижности электронов и ионов, и вследствие имеющихся градиентов давлений, возникают местные дифференциации зарядов, в результате чего образуются области пространственного заряда. Опираясь на это предположение и результаты экспериментальных исследований [18.7], была предложена качественная картина возникновения электрического поля: твердые частицы различных размеров, образующиеся при детонации, при движении относительно газообразных ПД заряжаются за счет электрокинетического эффекта. При этом газообразные ПД приобретают объемный заряд противоположного знака. В начальные моменты времени скорость крупных частиц меньше скорости газа, тогда как в более поздние - частицы опережают газ. Так как знак заряда, приобретаемого частицей, не зависит от направления относительной скорости движения частицы и газа, то в момент обгона частицами газообразных ПД будет происходить смена знака результирующего дипольного момента. Твердые частицы, сохраняя свой заряд после обгона относительно холодных ПД, попадают в нагретый УВ воздух, обладающий большой проводимостью. Затем твердые частицы теряют свой заряд, который собирается на поверхности, разделяющей нагретый воздух и слабопроводящие ПД. В дальнейшем результирующий дипольный момент пульсирует в соответствии с пульсациями газообразных ПД, т.е. форма обобщенного импульса низкочастотного ЭМИ взрыва коррелирует с законом движения границы ПД. [37]