Поле - электрическое диполе
Cтраница 2
 |
Переход от элементарного магнитного вибратора, находящегося в свободном пространстве, к элементарной щели, прорезанной в бесконечно протяженном, идеально проводящем экране. [16] |
Найдем составляющие поля, создаваемого таким вибратором, причем ограничимся только дальней ( волновой) зоной излучения. Будем поступать точно так же, как и при анализе структуры поля элементарного электрического диполя. [17]
Силовые линии электрического поля начинаются на положительном заряде и заканчиваются на отрицательном. Силовые линии магнитного поля замкнуты и охватывают рамку с током. Это хорошо видно на рис. 40.6, где изображены силовые линии поля электрического диполя и магнитного поля рамки с током. Однако на больших расстояниях, как видно из рисунка, форма силовых линий обоих полей одинакова. [18]
Аддитивность ван-дер-ваальсова взаимодействия, как мы еще убедимся, носит приближенный характер и имеет место лишь в тех случаях, когда можно ограничиться рассмотрением второго порядка теории возмущений. Вместе с тем даже приближенно справедливое свойство аддитивности качественно отличает ван-дер-ваальсово взаимодействие, например, от обычных поляризационных сил в электростатике. Действительно, пусть сферически симметричная частичка ( или атом в основном состоянии) с поляризуемостью а находится в поле постоянного электрического диполя. Поместим теперь на таком же расстоянии от частички, но с противоположной стороны, другой такой же диполь. Тогда поле в месте нахождения частички, а вместе с ним и энергия взаимодействия частички с двумя диполями равны нулю. В этом случае трехчастичное слагаемое в энергии взаимодействия частички с диполями достаточно велико. Оно в точности равно сумме энергий парного взаимодействия частички с каждым отдельным диполем, взятой с обратным знаком. Неаддитивность здесь появляется вследствие того, что принцип суперпозиции относится к амплитудам электромагнитного поля, а энергия взаимодействия зависит от квадратичных комбинаций этих амплитуд. [19]
Страницы: 1 2