Cтраница 1
Поле заряда, помещенного близ плоской проводящей поверхности, найденное методом изображений. [1]
Поле заряда, помещенного в плазму, экранируется заряженными частицами плазмы. [2]
Поле заряда ядра может вызывать торможение и отклонение частиц. [3]
Потенциал поля заряда Q0 в точках, бесконечно далеких от него, равен нулю. [4]
Работа поля заряда, совершаемая внутри пластины, определяется известной формулой для ионизационных потерь ( см., например. [5]
Нахождение поля зарядов в присутствии ограниченного диэлектрика представляет собой очень сложную задачу математической физики, аналитическое решение которой известно лишь в нескольких простейших случаях. [6]
Потенциал поля заряда Q0 в точках, бесконечно далеких от него, равен нулю. [7]
Этим условиям поле зарядов q и Rq / L удовлетворяет. [8]
Если в поле заряда - - q, помещенного в точке В, находится, помимо проводника А, еще и проводник D ( рис. 2.21), ось которого проходит через точку с комплексной координатой d, то на этот проводник D будет воздействовать не только первичное поле от заряда /, расположенного в точке В, но и поле от тех линейных многократных источников, которыми определялось обратное действие со стороны проводника А. [9]
Рассмотрим теперь поле заряда е, сконцентрированного в одной точке. Из соображений симметрии ясно, что силовые линии расходятся от него по радиусам во все стороны с одинаковой плотностью. [10]
Но даже поле заряда в 20 мкКл / см2 уменьшает граничную электронную плотность в плоскости z 0 лишь наполовину от плотности при заряде равном нулю. Необходимо отметить, что размер слоя, в котором резко убывает электронная плотность, имеет порядок атомной единицы длины или постоянной решетки. Поэтому понятие диэлектрической проницаемости, как некоторой усредненной характеристики межфазной границы в этой области не является однозначно определенным. Сильное электрическое поле у поверхности металла жестко связывает дипольные молекулы среды, вызывая дополнительную электронную поляризацию. [11]
Под влиянием поля заряда q на сферических поверхностях проводника появятся индуцированные заряды, равные по модулю и противоположные по знаку; на внутренней поверхности - отрицательные, на внешней - положительные. Из соображений симметрии ясно, что, эти заряды равномерно распределятся по каждой поверхности. Но согласно формуле ( 10.7 а) это означает, что напряженность поля индуцированных зарядов такова, как если бы оба заряда ( qnm и - 7шщ) оказались в центре сферы. Ясно, что при этом их поля будут уничтожать друг друга. [12]
Таким образом, поле зарядов, окруженных проводящей оболочкой, и зарядов, индуцированных на поверхности полости ( на внутренней поверхности оболочки), равно нулю во всем внешнем пространстве. [13]
Таким образом, поле заряда в электролите экспоненциально затухает йа расстояниях порядка D. Таким образом, этот эксперимент непосредственно выявляет существование экспоненциальной экранировки электростатических сил. [14]
Таким образом, поле заряда в плазме экранируется заряженными частицами на расстоянии порядка радиуса Дебая - Гюккеля. [15]