Поле - неподвижный заряд
Cтраница 2
В этом случае запирающее поле неподвижных зарядов усиливается, потенциальный барьер возрастает, а также нарушается равновесие между диффузией носителей зарядов через потенциальный барьер и процессом образования пар электрон-дырка. Величина обратного тока определяется скоростью процесса образования пар и, следовательно, зависит от температурьп. [17]
Под действием касательных составляющих должно произойти движение зарядов по поверхности. В данной же главе мы рассматриваем поле только неподвижных зарядов, которое называют электростатическим. Поэтому касательных составляющих вектора напряженности не может быть и силовые линии могут быть направлены только перпендикулярно заряженной металлической поверхности. [18]
Формула Wpq / 2C связывает энергию конденсатора с зарядом на его обкладках, формула (30.1) - с напряженностью поля. В пределах электростатики, которая изучает постоянные по времени поля неподвижных зарядов, дать ответ на этот вопрос невозможно. Постоянные поля и обусловившие их заряды не могут существовать обособленно друг от друга. [19]
Формула Wp q2 / 2C связывает энергию конденсатора с зарядом на его обкладках, формула (30.1) - с напряженностью поля. В пределах электростатики, которая изучает постоянные по времени поля неподвижных зарядов, дать ответ на этот вопрос невозможно. Постоянные поля и обусловившие их заряды не могут существовать обособленно друг от друга. [20]
Потенциальный характер электростатического поля может быть доказан и без применения закона Кулона путем рассуждений, основывающихся на законе сохранения энергии и невозможности вечного двигателя. Действительно, предположим, что при перемещении пробного заряда по какому-либо замкнутому пути L в поле неподвижных зарядов ( см. примечание на с. Если же при обходе пути L силы поля совершают отрицательную работу, то стоит лишь изменить направление обхода на обратное, чтобы получить работу положительную. [21]
Потенциальный характер электростатического поля может быть доказан и без применения закона Кулона путем рассуждений основывающихся на законе сохранения энергии и невозможности вечного двигателя. Действительно, предположим, что при перемещении пробного заряда по какому-либо замкнутому пути L в поле неподвижных зарядов ( см. примечание на стр. Если же при обходе пути L силы поля совершают отрицательную работу, то стоит лишь изменить направление обхода на обратное, чтобы получить работу положительную. [22]
Потенциальный характер электростатического поля может быть доказан и без применения закона Кулона путем рассуждений, основывающихся на законе сохранения энергии и невозможности вечного двигателя. Действительно, предположим, что при перемещении пробного заряда по какому-либо замкнутому пути L в поле неподвижных зарядов ( см. примечание на стр. Если же при обходе пути L силы поля совершают отрицательную работу, то стоит лишь изменить направление обхода на обратное, чтобы получить работу положительную. [23]
Потенциальный характер электростатического поля может быть доказан и без применения закона Кулона путем рассуждений, основывающихся на законе сохранения энергии и невозможности вечного двигателя. Действительно, предположим, что при перемещении пробного заряда по какому-либо замкнутому пути L в поле неподвижных зарядов ( см. примечание на с. Если же при обходе пути L силы поля совершают отрицательную работу, то стоит лишь изменить направление обхода на обратное, чтобы получить работу положительную. [24]
Ко всем этим важным вопросам мы еще вернемся в дальнейшем, пока же мы воспользуемся полученными результатами для того, чтобы обосновать перечисленные в § 78 условия квазистационарности переменного поля. А и магнитная напряженность Н которого в каждый данный момент t с достаточной точностью совпадают с соответствующими величинами в поле неподвижных зарядов и постоянных токов, плотность которых р и j равна мгновенной ( в момент t) плотности рассматриваемых переменных зарядов и токов. [25]
Ко всем этим важным вопросам мы еще вернемся в дальнейшем, пока же мы воспользуемся полученными результатами для того, чтобы обосновать перечисленные в § 78 условия квазисгационарности переменного поля. Мы можем теперь уточнить определение квазисгационарности следующим образом: квазисгационарным полем называется поле, потенциалы р и А и магнитная напряженность Н которого в каждый данный момент t с достаточной точностью совпадают с соответствующими величинами в поле неподвижных зарядов и постоянных токов, плотность которых р и j равна мгновенной ( в момент t) плотности рассматриваемых переменных зарядов и токов. [26]
Ко всем этим важным вопросам мы еще вернемся в дальнейшем, пока же мы воспользуемся полученными результатами для того, чтобы обосновать перечисленные в § 78 условия квазистационарности переменного поля. Мы можем теперь уточнить определение квазистационарности следующим образом: квазистационарным полем называется поле, потенциалы ф и А и магнитная напряженность Н которого в каждый данный момент t с достаточной точностью совпадают с соответствующими величинами в поле неподвижных зарядов и постоянных токов, плотность которых р и j равна мгновенной ( в момент /) плотности рассматриваемых переменных зарядов и токов. [27]
Ко всем этим важным вопросам мы еще вернемся в дальнейшем, пока же мы воспользуемся полученными результатами для того, чтобы обосновать перечисленные в § 78 условия квазистационарности переменного поля. Мы можем теперь уточнить определение квазистационарности следующим образом: квазистационарным полем называется rio - ле, потенциалы Ф и А и магнитная напряженность Н которого в каждый данный момент t с достаточной точностью совпадают с соответствующими величинами в поле неподвижных зарядов и постоянных токов, плотность которых р и j равна мгновенной ( в момент t) плотности рассматриваемых переменных зарядов и токов. [28]
Очевидно, что плотность точечного заряда можно считать равной бесконечности. Электрический заряд всегда связан с электрическим Рис ы два точеч. Поле неподвижных зарядов ных заряда в однород-называют электростатическим. Два ном диэлектрике, точечных заряда одного знака отталкиваются друг от друга. [29]
Если по проводнику протекает ток, то вокруг него возникает магнитное поле, так сказать, в чистом виде, без электрической составляющей. Выше было показано ( см. (40.13)), что напряженность поперечного электрического поля движущегося заряда несколько больше напряженности поля неподвижного заряда. Но скорость движения электронов проводимости ничтожно мала по сравнению со скоростью света ( § 39.2), так что практически напряженность электрического поля электронов проводимости и при наличии тока компенсирует напряженность поля ионной решетки, как это имело место при отсутствии тока. [30]
Страницы: 1 2