Поле - объемный заряд
Cтраница 2
Электроны, покидающие катод несколько позднее первого электрона, будут иметь меньшие скорости из-за тормозящего действия поля объемного заряда, об - разованного электронами, вышедшими ранее. Электроны, которые успеют пролетать сетку до момента времени ts, когда иапряжение на сетке снова станет отрицательным, будут продолжать свое движение к аноду. Электроны, не успевшие к моменту времени / 3 пролететь сетку, будут возвращаться обратно на катод. [16]
В работе [231] в качестве возможной причины большого пьезоэффекта в ПВДФ-электретах называют объемный заряд, поскольку в поле объемного заряда могут быть ориентированы спонтанно поляризованные кристаллиты. Однако окончательно в литературе вывод о причине, вызывающей высокий пьезоэффект в ПВДФ-электретах, не делается. [17]
При работе электронного прибора в режиме объемного заряда изменение величины анодного тока может быть достигнуто изменением степени компенсации поля объемного заряда за счет изменений потенциалов электродов. Иначе говоря, наличие в разрядном промежутке объемного заряда позволяет управлять величиной анодного тока. [18]
Вычитать из полного поля Е поле заряда самого элемента dV в этом случае не нужно, ибо напряженность поля бесконечно малого объемного заряда pdV бесконечно мала даже внутри самого заряда и стремится к нулю при беспредельном уменьшении его размеров. [19]
Вычитать из полного поля Е поле заряда самого элемента dV в этом случае не нужно, ибо напряженность поля бесконечно малого объемного заряда р dV бесконечно мала даже внутри самого заряда и стремится к нулю при беспредельном уменьшении его размеров. [20]
Основываясь на выведенном им уравнении объемного заряда, образующегося в плазме у отрицательного электрода, Лэнгмюр пришел к заключению, что поле объемного заряда у катода дуги может оказаться достаточным для извлечения электронов из металла посредством понижения потенциального барьера. Принципиально новым в этой работе было то, что в ней учитывалось влияние эмиттируемых катодом электронов на объемный заряд у катода и обусловленное им поле. Следует заметить, что за отсутствием заслуживающих доверия опытных данных о протяженности слоя объемного заряда одним из средств проверки действенности автоэлектронной теории дуги до настоящего времени остается вычисление поля у поверхности катода по данным плотности тока с помощью уравнения объемного заряда. Из теории Лэнгмюра известно, что объемный заряд у отрицательного электрода создается движущимися к нему из плазмы положительными ионами, плотность тока которых определяется концентрацией ионов в плазме. Эмиттируемые катодом электроны в большей или меньшей степени компенсируют положительный объемный заряд, вследствие чего результаты вычисления напряженности поля зависят от того, как велика часть тока, переносимого ионами. Компенсирующее действие электронов может оказаться практически полным, если плотности электронного и ионного токов относятся, как квадратные корни из масс иона и электрона. Отсюда следует, что в случае ртутной дуги доля ио нного тока ( 1 - К) в общем балансе тока у катода должна быть во всяком случае больше Vem - Максимально возможное значение ( 1 - К) может быть оценено на основании соображений об эффективности ионизационного процесса в области отрицательного свечения. Основным процессом ионизации в области отрицательного свечения долгое время считалась ионизация - посредством однократных соударений атомов ртути с ускоряемыми в катодном падении электронами, основанием для чего служило кажущееся совпадение величин катодного падения и ионизационных потенциалов для некоторых материалов катодов. [21]
 |
Электрическое поле между проводами в различные моменты времени. [22] |
С этого момента, несмотря на увеличение напряжения до амплитудного значения, напряженность поля у их поверхности не возрастает из-за компенсирующего действия поля объемных зарядов. Когда напряжение пройдет амплитудное значение и начнет убывать, поверхностный заряд и напряженность на проводах также начнут уменьшаться, а объемные заряды остаются и продолжают двигаться навстречу друг другу. [23]
Как видно из рисунка, этот прогресс определяется постепенным переходом от обычной овальной конструкции к лампе с рамочными сетками и камерным анодом, позволяющим использовать поле объемного заряда в камерах для подавления динатронного эффекта при больших анодных токах. [24]
Реальные анодные характеристики диода в начальной области приведены на рис. 8.8. При отрицательных напряжениях анода реальные характеристики совпадают с теоретическими, но вблизи от нуля могут отклоняться от зависимости (8.7) за счет влияния поля объемного заряда. [25]
Ввиду того, однако, что формулы (8.7) и (8.8) выведены нами из формул (8.5) и (8.6), имеющих смысл лишь для конечных значений R ( ибо при R - - 0 f e / R стремится к бесконечности), а также ввиду особой важности формул (8.7) и (8.8) мы выведем их в дальнейшем ( § 12) еще и другим способом, независимо от только что изложенного, и покажем, что они применимы ко всем точкам поля поверхностных и объемных зарядов. [26]
Объемный заряд, возникающий при диффузии носителей одного типа, может компенсироваться носителями др. типа. Поле объемного заряда замедляет белее подвижные и ускоряет менее подвижные носители. [27]
 |
Время разрядки зонда по вертикальной оси факела. [28] |
С момента их появления начинается сортировка. Поле объемного заряда факела втягивает частицы противоположного знака и выталкивает частицы того же знака, что и факел. Можно себе Представить рубашку, надетую на факел, внутри которой происходят процессы перезарядки, и за ее пределами - выход заряженных частиц, одинаковых по знаку с факелом. [29]
 |
Картина однородного поля. [30] |
Страницы: 1 2 3 4