Поле - источник
Cтраница 2
Наблюдаемое вследствие эффекта Штарка в межмолекулярном поле источника уширение зависит от типа уровня. Высокие уровни, как правило, уширяются больше низко расположенных. Величина упшрения растет с ростом давления газа и концентрации заряженных частиц. При этом ширина линий в зависимости от их сериальной принадлежности, давления газа и концентрации электронов составляет от десятых долей до нескольких ангстрем. При давлениях в источнике более 10 атм или концентрации заряженных частиц более 1018 см-9 штарковская ширина иногда равна десяткам и даже сотням ангстрем. [16]
Высказанные выше, при рассмотрении энергии поля источников, соображения4 о том, что произойдет, ебли изменить распределение источников, не изменяя их полной интенсивности, могут быть перенесены с соответствующими изменениями и на вихревое поле. Энергия поля тока, вызываемого одной вихревой нитью, увеличивается, если уменьшить сечение нити без изменения ее полной циркуляции. Сингулярные вихревые линии представляют, следовательно, математическую фикцию, пригодную для замены вихревых нитей при рассмотрении поля тока вне их. В точках же самих вихревых нитей получаются качественные отступления; кроме того, энергия всего поля получается количественно неверной. [17]
Первый член в этом выражении есть просто поле источника, а второй следует приравнять Еа - полю, создаваемому осциллирующими зарядами пластинки справа от нее. Поле Еа выражено здесь через показатель преломления п; оно, разумеется, зависит от напряженности поля источника. [18]
К вторичным параметрам трубопроводов, находящихся в поле источника переменного тока, относятся: активное продольное сопротивление трубопровода, индуктивное сопротивление трубопровода, постоянная распространения, коэффициент затухания. [19]
На рис. 4.21 изображены результаты моделирования средней интенсивности поля источника для Р 1 при различных краевых условиях на границе. Сплошные кривые также соответствуют теоретическим результатам. [21]
Хотя в большинстве случаев эти новые явления наблюдаются в поле непрерывных и квазинепрерывных источников на сравнительно медленных, а потому и сильных, кубичных нелинейностях, несомненный принципиальный и прикладной интерес представляет переход к сверхкоротким импульсам. [22]
Данное поле, рассматриваемое как поле скоростей, представляет собой поле источника, находящегося в начале координат. [23]
Этот ряд отличается от (5.5) тем, что выделено не поле источников в пустоте, а их поле в присутствии металлического тела, заменяющего диэлектрик, на котором происходит дифракция. Тогда, если источник и точка наблюдения расположены внутри полости, то U ( а) - оо при т - оо. Скорость роста функции t / ( cr) при т - оо зависит от поведения е в окрестности поверхности S. Максимальная скорость роста, равная а Ч имеет место, если граница S характеризуется скачком диэлектрической проницаемости. [24]
Поскольку операнд А задан с использованием относительной адресации, в поле источника указаны режим адресации 6 и номер регистра 7, а в команде добавлено второе слово, содержащее относительный адрес источника. Так как приемник однозначно задается содержимым двух сегментов, третье слово в команде не требуется. [25]
Этот вопрос о роли акустически жесткой поверхности, находящейся в поле квадрупольных источников, обсуждался далее в ряде других работ. Пауэл [34] развил метод с использованием мнимых источников и принципа отображения и обобщил результаты Кэрля на случай, когда не вся поверхность погружена в поток, где имеется генерация шума. Из этой работы следует, что плоская жесткая безграничная поверхность играет чисто пассивную роль отражателя квадрупольного излучения и ничего больше, п дппольное излучение уничтожается. Таким образом, здесь шум имеет опять-таки квадрупольное происхождение и его интенсивность пропорциональна v&, а не у6, как это должно было бы иметь место для дипольного излучения. С другой стороны, в этой работе показано, что когда не вся поверхность погружена в ту часть потока, где имеются квадрупольные источники звука, действительно должно быть дипольное излучение. Этим объясняется, почему теория, основанная на представлении об источниках излучения как о диполях, приводит к правильным результатам в задаче о вихревом звуке и краевом тоне, а в случае бесконечной плоской жесткой поверхности, помещенной в среду с квадрупольными источниками, приводит к отсутствию дипольного излучения. [26]
Поле излучения или рассеяния можно смоделировать, когда известно распределение поля источников и расположение предметов, влияющих на него. Требования точного моделирования весьма жестки. Проблема особенно усложняется при переходе к эффективному оптическому моделированию, обладающему такими достоинствами, как быстрое определение пространственных характеристик моделируемых систем, наличие средств, позволяющих управлять амлитудой и фазой световой волны, простота и компактность оптических установок. [27]
Переход к частично когерентным источникам связан с наличи - ш в поле источника какого-либо случайного фактора. [28]
В отличие от дифференциальной плотности потока, которая измеряется дельта-детектором в поле заданного источника, ценность - это показания заданного детектора в поле дельта-источника. [29]
Для получения полной реакции поля необходимо к реакции Рв прибавить реакцию РА поля источников, находящихся в области В и действующих на площадь, занятую областью А. [30]
Страницы: 1 2 3 4