Cтраница 1
Поле заряженного проводника может быть введено почти таким же образом, как и поле тяготения или поле тока или магнита. [1]
Поле заряженного проводника, обусловленное электростатической индукцией, всегда вызывает перераспределение зарядов на всех соседних с ним проводниках. [2]
Если поле внутри заряженного проводника отсутствует, то объемная плотность зарядов в нем ( количество электричества в единице объема) всюду должна равняться нулю. Действительно, если бы в каком-либо малом объеме) проводника находился заряд q, то вокруг этого объема существовало бы электрическое поле. [3]
Если поле внутри заряженного проводника отсутствует, то объемная плотность зарядов в нем ( количество электричества в единице объема) всюду должна равняться нулю. [4]
Расчет поля заряженных проводников, расположенных вблизи плоских поверхностей, ограничивающих проводящую среду, сводится при помощи метода зеркальных изображений к расчету поля нескольких проводников при отсутствии проводящей среды. [5]
Расчет поля заряженных проводников, расположенных вблизи плоских поверхностей, ограничивающих проводящую среду сводится при помощи метода зеркальных изображений к расчету поля нескольких проводников при отсутствии проводящей среды. [6]
Расчет поля заряженных проводников, расположенных вблизи плоских поверхностей, ограничивающих проводящую среду, сводится при помощи метода зеркальных изображений к расчету поля нескольких проводников при отсутствии проводящей среды. [7]
Так как напряженность поля внутри заряженного проводника равна нулю, то и поток вектора D через любую расположенную внутри проводника замкнутую поверхность равен нулю ( рис. 4 - 8); согласно теореме Гаусса ( 1 - 3 - 11) при этом равен нулю и заряд, расположенный внутри такой поверхности. [8]
Вблизи этих частей создается наибольшая напряженность поля заряженного проводника. [9]
Отсюда видно, что решение задачи о поле заряженного проводника в пустоте переходит в решение той же задачи в диэлектрической среде путем формальной замены потенциалов и зарядов: либо ф - - еф, г - е, либо ф - - ф, е - - е / г. При заданных зарядах проводников потенциал и напряженность поля убывают в е раз по сравнению с их значениями для поля в пустоте; это ослабление поля может быть наглядно истолковано как результат частичной экранировки заряда проводника поверхностными зарядами прилегающего к нему поляризованного диэлектрика. [10]
Знак минус показывает, что работа совершается внешними силами против сил поля заряженного проводника. [11]
Знак минус показывает, что работа совершается внешними силами против сил поля заряженного проводника. Такую же по величине, но положительную работу может теперь совершить ( в процессе разрядки) сам заряженный проводник. [12]
Знак минус в этом выражении указывает на то, что внесение незаряженного проводника в поле заряженных проводников уменьшает энергию этого поля; физически это объясняется тем, что электростатическое поле не проникает внутрь внесенного проводника, вследствие чего наличие последнего в системе заряженных проводников уменьшает объем, в котором распределено электростатическое поле; следовательно, согласно выражению ( 4 - 7 - 4) при данном неизменном заряде системы энергия ее поля уменьшается. [13]
Эта формула и выражает в простейшей форме связь между энергией поля и неоднородными граничными условиями: энергия поля заряженных проводников равна полусумме произведений заряда каждого проводника на его потенциал. [14]
Коэффициенты afts также легко определить из ур-ния (2.118), если учесть, что незаряженные проводники, вследствие незначительности размеров их поперечных сечений, принимают в поле заряженного проводника те потенциалы, которые имелись в точках расположения этих проводников, до того, как их внесли в данное поле. [15]