Поле - тепловыделение
Cтраница 2
Неравномерность температурного поля в поперечном сечении потока газов определяется рядом факторов, к числу которых можно отнести: объемность излучения потока газов; соотношение и уровень температур газов и твердых тел, ограничивающих газовый объем; эмиссионные характеристики потока газов; характер поля тепловыделения в факеле; конфигурация факела и относительная его ориентация в топочном объеме; аэродинамическая структура газового потока. Неравномерность температурного поля вдоль потока газов также определяется многими факторами, к числу которых можно отнести: характер поля тепловыделения по длине факела; темп изменения температуры нагреваемых изделий по длине печи; соотношение температур газов и поверхности нагрева и др. Учет всех этих факторов представляется весьма сложной задачей. [16]
При сдвиге поля тепловыделения в глубь камеры, а тем более к ее концу суммарная величина теплообмена уменьшается. Характер поля тепловыделений непосредственно определяется механизмом горения топлива. При нарушениях процесса горения вследствие недостатка или неправильного распределения подаваемого для горения воздуха или по другим причинам поле тепловыделений может сдвинуться к концу камеры, в результате чего сильно снизится количество отдаваемого в камере тепла. [17]
Аналогичным образом влияет на распределение температур в газовом потоке и характер поля тепловыделения в нем. Перемещение ядра поля тепловыделения в потоке газа к стенке влечет за собой относительное увеличение при прочих равных условиях температуры газа у стенки. Неравномерность распределения температуры в газовом потоке значительно усложняет схему лучистого теплообмена вследствие необходимости учета в этом случае лучистого теплообмена между отдельными слоями газа, имеющими разные температуры. Характер распределения температуры в газовом потоке, как будет показано далее, может существенно сказаться на величине теплопередачи излучением, даже в том случае, когда средняя температура в сечении потока газов принимается в сравниваемых вариантах одинаковой. Поэтому в инженерных расчетах часто возникает необходимость оценки влияния неравномерности температурного поля в сечении газового потока на величину теплопередачи излучением. [18]
Согласно полученным формулам, величина тепловыделения в изотермическом объеме несерой среды, как это было и для серого объема, равна количеству энергии, потерянной единицей объема в рассматриваемой точке. По полученным формулам можно легко определить поле тепловыделений. [19]
Неравномерность температурного поля в поперечном сечении потока газов определяется рядом факторов, к числу которых можно отнести: объемность излучения потока газов; соотношение и уровень температур газов и твердых тел, ограничивающих газовый объем; эмиссионные характеристики потока газов; характер поля тепловыделения в факеле; конфигурация факела и относительная его ориентация в топочном объеме; аэродинамическая структура газового потока. Неравномерность температурного поля вдоль потока газов также определяется многими факторами, к числу которых можно отнести: характер поля тепловыделения по длине факела; темп изменения температуры нагреваемых изделий по длине печи; соотношение температур газов и поверхности нагрева и др. Учет всех этих факторов представляется весьма сложной задачей. [20]
 |
Сравнение различных случаев поля тепловыделений в изотермических слоях. [21] |
Особенно велика неравномерность для углекислого газа. Сравнение кривых тепловыделений для трехатомных газов и для серого излучения показывает, что для поддержания изотер-мичности слоя для серого излучателя требуется гораздо меньшая неравномерность поля тепловыделений, чем для газовых слоев. Наиболее показательным в этом отношении является случай 5, характеризуемый средним тепловыделением серого слоя, приблизительно одинаковым с тепловыделением газовых слоев. [22]
 |
Сравнение различных случаев поля тепловыделений в изотермических слоях. [23] |
Особенно велика неравномерность для углекислого газа. Сравнение кривых тепловыделений для трехатомных газов и для серого излучения показывает, что для поддержания изотермичности слоя для серого излучателя требуется гораздо меньшая неравномерность поля тепловыделений, чем для газовых слоев. Наиболее Показательным в этом отношении является случай 5, характеризуемый средним тепловыделением серого слоя, приблизительно одинаковым с тепловыделением газовых слоев. [24]
Первый способ содержит два уравнения, описывающие явления в объеме. Практически важны в исследованиях случаи, когда задается поле температур среды в Объеме, а поля тепловыделения и яркости являются искомыми и когда они задаются полем тепловыделений, а поля температур и яркостей искомые величины. [25]
Формулы ( 10 - 39) и ( 10 - 40) представляют собой также выражения для результирующего теплообмена между элементарным объемом и окружающей его черной поверхностью. Отсюда видим, что для поддержания постоянной температуры какого-нибудь объема, заполненного серым излучателем и окруженного более холодными черными стенками, необходимо создавать в этом объеме такое поле тепловыделений, чтобы каждый элементарный объем получал такое количество энергии, какое он отдает в виде результирующего теплообмена окружающим поверхностям. [26]
В настоящей главе излагаются теоретические основы дифференциально-разностного приближения. Далее с помощью дифференциально-разностного приближения выполнено решение двух задач, имеющих практическое значение: исследовано влияние рассеяния на радиационный теплообмен и решена задача переноса излучения в слое ослабляющей среды при задании поля тепловыделений. [27]
В соответствии с принятыми условиями представляем себе изучаемую модель ( печь, топку) в виде камеры, в которой движутся топливо и воздух. Характер движения среды как на границе камеры, так и внутри ее задан полем вектора массовой скорости среды в объеме. Также задано поле химического тепловыделения в объеме. [28]
При сдвиге поля тепловыделения в глубь камеры, а тем более к ее концу суммарная величина теплообмена уменьшается. Характер поля тепловыделений непосредственно определяется механизмом горения топлива. При нарушениях процесса горения вследствие недостатка или неправильного распределения подаваемого для горения воздуха или по другим причинам поле тепловыделений может сдвинуться к концу камеры, в результате чего сильно снизится количество отдаваемого в камере тепла. [29]
Такой прием имеет тройной смысл. Во-первых, при этом очень упрощается исследование, так как отпадает большое количество критериев, которые имеются при комплексном рассмотрении процессов. Во-вторых, получается возможность исследовать влияние поля тепловыделений на лучистый теплообмен, что представляет большой самостоятельный интерес. В-третьих, сама постановка задачи получается более четкой благодаря тому, что система определяющих уравнений освобождается от уравнений гидродинамики и горения, а эти уравнения по излагаемым ниже причинам не могут дать полноценного описания процесса. [30]
Страницы: 1 2