Поле - волна
Cтраница 1
 |
Уравнения, определяющие условия. [1] |
Поле волн при условиях, далеких от критических, может быть определено таким же путем, как и поле вблизи критических условий. В табл. 2 приведены условия, далекие от критических. [2]
 |
Кривая дисперсия волны ТМ П ( т ф 0 в гладком волноводе и соответствующие ей кривые для волновода с бесконечно тонкими диафрагмами, не обладающими осевой симметрией. [3] |
Поле волн типа TMmn не содержит компонент Hz, перпендикулярных диафрагмам. Поэтому ( см. табл. III.2) в результате введения бесконечно тонких диафрагм в волновод длины волн не изменяются. При всех сдвигах фаз, кроме ср0, существуют составляющие поля Е, параллельные диафрагмам. При ф0 ( критический режим в волноводе) поле ЕЕг перпендикулярно вдвигаемым диафрагмам, поэтому длина волны Я0 ( рис. VII.20 d, з), соответствующая Ф 0, не зависит от размеров диафрагм. Предельное увеличение длины волны при Фя соответствует диафрагме, перекрывающей волновод полностью. При этом независимо от сдвига фаз ф длина волны ЛА. [4]
Если поле волны описывается строго периодической функцией, оно может быть разложено в ряд Фурье. [5]
В поле шаровой волны амплитуда звукового давления изменяется обратно пропорционально расстоянию. На расстоянии г больше длины волны шаровая волна по своим свойствам приближается к плоской волне. [6]
Напряженность поля волны, рассеянной в ионосфере, убывает с ростом частоты. [7]
 |
Поперечные токи проводимости при волне типа Ни.| Апериодически затухающее иоле волны типа Н. [8] |
Картина поля волны Но в поперечном сечении круглого волновода показана на рис. 5 - 44 а. Пунктиром показаны линии электрического поля, образующие ряд концентрических окружностей. На рис. 5 - 45 в перспективе показаны круговые токи смещения; охватывающие их линии магнитного поля Н изображены пунктиром. [9]
Структура поля волн типа Нтл в прямоугольном волноводе определяется уравнениями (3.11) и (3.12) и зависит от числа полуволн / лип, укладывающихся вдоль широкой и узкой сторон волновода. На рис. 3.1 изображено расположение силовых линий поля некоторых типов магнитных волн. [10]
Составляющие напряженности поля волны Я10 ослабляются вдоль оси z из-за потерь в волноводе. [11]
Влияние неоднородности поля волны на индуцированный дипольный момент молекулы с макроскопической точки зрения означает, что поляризованность среды Р ( г) в каждой точке зависит от значения напряженности Е ( г) не только в той же точке г, но и в соседних точках области порядка молекулярных размеров. Другими словами, связь между Р и Е имеет нелокальный характер. То же самое относится, очевидно, и к связи между вектором индукции D и напряженностью Е поля. [12]
Рассмотрим трансформацию поля волны при ее распространении. [13]
 |
Лампа бегущей волны. [14] |
Под действием поля волны в спирали происходит концентрация электронов в сгустки. Обязательным условием передачи энергии электронных сгустков бегущей волне является превышение скоростью электронов осевой скорости волны. При этом электроны находятся преимущественно в тормозящем поле волны и отдают ей свою энергию. В результате энергия волны увеличивается в направлении конца спирали за счет кинетической энергии электронов, а мощность высокочастотных колебаний на выходе волновода будет больше мощности колебаний на входе ЛБВ. ЛБВ являются широкополосными усилителями с низким уровнем шумов. [15]
Страницы: 1 2 3 4