Cтраница 4
Процессы свечения электролюминофоров при возбуждении прямоугольными импульсами напряжения отличаются тем, что возвращение электронов в прикатодную область, из которой они ушли на первой стадии процесса, обусловливается внутренним полем поляризации как связующего диэлектрика, так и зерен самого электролюминофора. Причиной возникновения первичного пика яркости может быть рекомбинация освобождаемых полем электронов, ранее захваченных ловушками. [46]
Все частицы, находящиеся внутри сферы дебаевского радиуса, одноврем. Количеств, расчет основан на том, что частицы распределены в поле выбранного электрона ( или иона) согласно распределению Больц-мана. [47]
К электроны стабилизируются преимущественно в мелких ловушках, в которых диполи не ориентированы. При нагревании, когда подвижность молекул увеличивается, диполи имеют возможность ориентироваться в поле электрона; в результате глубина ловушки возрастает. Это также указывает на важную роль ориентации диполей при стабилизации электронов в твердых молекулярных матрицах. [48]
Теории торможения быстрых частиц Бете и Блоха и др., справедливые для частиц высоких энергий, практически теряют силу для рассматриваемых относительно медленных частиц, что заставляет воспользоваться полуклассическими методами. При этом движение электрона считается классическим, а вероятности переходов в молекулах под влиянием поля электрона - квантовыми. [49]
Интересным косвенным результатом этого исследования является открытие триплетных следов на фотографиях, полученных в камере Вильсона ( фиг. Эти триплеты представляют собой следы позитрона и двух электронов и объясняются созданием пары частиц у-квантом в поле электрона. Этот электрон испытывает отдачу при образовании позитрона и электрона из у-кванта. Измерения показывают, что в этом процессе сохраняются как импульс, так и энергия системы. [50]
На высоте начиная от 60 км над земной поверхностью и более газы под действием ультрафиолетовых и рентгеновских лучей Солнца подвергаются ионизации: нейтральные молекулы и атомы кислорода или азота расщепляются на положительно заряженные ионы и свободные электроны. Это очень существенно для распространения радиоволн, переменное электромагнитное поле которых способко приводить в движение свободные электроны и взаимодействовать с полем электронов. [51]
Далее, следует помнить, что у нас не имеется никаких оснований отождествлять TOO в формуле (246.4) с массой электрона. Ведь при выводе этого выражения мы исходим из соотношения (245.5), полученного нами для электромагнитного поля, и поэтому то есть масса поля покоящегося электрона, которая совсем не обязательно равняется массе самого электрона. [52]
Надо ясно представлять себе, что термин равномерное движение, который мы употребляем, подразумевает движение с постоянной скоростью по прямой линии, которое продолжалось бесконечно. Начиная с этого момента, его движение в точности повторяет движение электрона, для которого был предназначен рис. 5.15. Но рис. 5.15 не дает правильного представления о поле электрона, имеющего только что описанную историю. Чтобы понять, что этот рисунок действительно не может дать такого представления, рассмотрим поле в точке Р в момент t 2, что соответствует 2 - 10 - 10 с. За такое время световой сигнал проходит 6 см. Так как точка Р лежит дальше 6 см от начала координат, она не может получить известий об электроне, который начал двигаться при t О. Если только здесь нет грубого нарушения теории относительности ( а мы в основу всего рассмотрения положили ее постулаты), то поле в момент t 2 в точке Р и вообще во всех точках, лежащих снаружи сферы радиусом 6 см с центром в начале координат, должно быть полем заряда, покоящегося в начале координат. [53]
С точки зрения боровской теории атома это затруднение устранялось тем, что период обращения электронов по орбитам чрезвычайно мал и сравним с периодом световых колебаний ( 10 - 14 - 10 - 15 с), так что при макроскопических наблюдениях мы воспринимаем лишь среднее по времени значение этого поля. Поэтому при построении макроскопической теории мы вправе заменить движущийся внутри атома электрон постоянным замкнутым током ( молекулярный ток), постоянное поле которого тождественно со средним за время одного периода значением поля электрона. [54]
С точки зрения воровской теории атома это затруднение устранялось тем, что период обращения электронов по орбитам чрезвычайно мал и сравним с периодом световых колебаний ( 1 ( Г14 - 10 - 1S сек. Поэтому при построении макроскопической теории мы вправе заменить движущийся внутри атома электрон постоянным замкнутым током ( молекулярный ток), постоянное поле которого тождественно со средним за время одного периода значением поля электрона. [55]
С точки зрения воровской теории атома это затруднение устранялось тем, что период обращения электронов по орбитам чрезвычайно мал и сравним с периодом световых колебаний ( 10 - 14 - 10 - 15 сек. Поэтому при построении макроскопической теории мы вправе заменить движущийся внутри атома электрон постоянным замкнутым током ( молекулярный ток), постоянное поле которого тождественно со средним за время одного периода значением поля электрона. [56]