Практически однородное поле

Cтраница 1

Практически однородное поле может быть получено в очень редких случаях. В этих условиях пробивная напряженность возрастает линейно с увеличением толщины образца. У краев электродов образцов напряженность поля всегда повышена ( краевой эффект), способствуя возникновению короны при пониженных значениях напряжения. При нахождении твердого диэлектрика в минеральном масле краевой эффект не устраняется, хотя искажение поля несколько ослабляется по сравнению с воздушной средой. [1]

Практически однородное поле в реальных изоляционных конструкциях может быть получено в очень редких случаях. Чем однороднее по структуре диэлектрик, тем заметнее влияет на пробивную напряженность материала форма поля. В однородном электрическом поле пробивная напряженность диэлектрика достигает предельного для данного материала значения и не зависит от размеров диэлектрика, в частности от толщины; пробивное напряжение при этом возрастает линейно с увеличением толщины образца. [2]

Эквипотенциальные поверхности поля бесконечной заряженной оси. [3]

Иногда желательно получить практически однородное поле в конденсаторе. Площадь другой обкладки соответственно увеличивается. [4]

При конечных размерах пластин практически однородное поле получится при условии, если расстояние между пластинами мало по сравнению с их линейными размерами. [5]

При конечных размерах пластин практически однородное поле получается при малом расстоянии между пластинами по сравнению с их линейными размерами. У краев пластин поле всегда неоднородно. [6]

При конечных размерах пластин практически однородное поле получится при условии, если расстояние между пластинами мало по сравнению с их линейными размерами. У краев пластин поле всегда получается неоднородным. [7]

Зависимость средней электрической прочности эпоксидного компаунда ( амплитудные значения в промежутке между двумя сферическими электродами диаметром 20 мм ( Гаулсбра, 1970 г. от толщины компаунда. [8]

Еср, что объясняется практически однородным полем в промежутке при заданных расстояниях между электродами. В процессе исследований было обнаружено, что добавление в эпоксидный компаунд ( приготовленный на основе бисфенольной смолы) двойного ( по массе) количества кремнеземного наполнителя приводит к снижению электрической прочности приблизительно на 25 % как при стандартных грозовых импульсах 1 / 50 мкс, так и при напряжении частоты 50 Гц. Было также продемонстрировано, что электрическая прочность эпоксидных компаундов зависит от концентрации механических напряжений, возникающих из-за различия в температурных коэффициентах расширения эпоксидного компаунда и заармирован-ных в него деталей. [9]

Устройство для исследования соотношения между В и М, или В в ферромагнитном веществе Н - 4лМ / / С ( длина окружности.| Кривая намагничивания для довольно чистого железа. Штриховая кривая получена при уменьшении величины Н от ее максимального положительного значения. [10]

В этом случае в железе создается практически однородное поле без краевых эффектов, осложняющих положение. Измеряя напряжение, индуцированное в одной из катушек, мы можем определить изменение потока Ф и, следовательно, поля В внутри железа. Если просуммировать изменения поля В, начиная с В 0, мы всегда будем знать, чему оно равно. Ток, протекающий в другой катушке, определяет величину Н, которую мы примем за независимую переменную. Типичная кривая намагничивания В ( Н) для железа изображена на рис. 10.31. Обратите внимание на то, что масштабы по обеим осям совершенно различны. Если бы в катушке не было железа, то 1 Э соответствовал бы точно 1 Гс. В действительности при поле Н всего лишь в несколько эрстед В возрастает до величины в тысячи гаусс. Конечно, и В, и Я в данном случае берутся в среднем по всему железному кольцу; тонкая доменная структура как таковая никогда не проявляется. [11]

Характерной особенностью рассматриваемой конфигурации магнитного поля является наличие переходной области между участком практически однородного поля в средней части ловушки и усиленным полем в пробках. Здесь величина В убывает по радиусу, что, как мы знаем теперь ( см. § 14), приводит к развитию желобков ой МГД-неуетойчивости и к короткому времени жизни плазмы в такой системе. Не следует забывать, однак6 - что эти знания явились итогом длительных исследований, а в 1954 г., когда только начинались работы с пробочными ловушками, наши сведения относительно гейезиса и инкрементов плазменных Неустойчнвостей были еще совершенно недостаточными. [12]

Вопросы электрической прочности воздушных промежутков при напряжении высокой частоты излагаются в третьей главе. Объяснение экспериментальных зависимостей разрядного напряжения от частоты и длины промежутка в случае, если электроды образуют практически однородное поле, основывается на известной теории накопления пространственного заряда в промежутке. Разрядные характеристики промежутков с неоднородным полем находят свое объяснение на основе выдвинутой идеи о влиянии формы короны, предшествующей пробою, на величину разрядного напряжения. Показаны способы регулирования разрядных напряжений посредством изменения формы коронного разряда. [13]

Некоторые исследователи предпочитают применять для определения электрической прочности картона электроды шаровой формы. Например, Варшавский институт электротехники применяет в качестве электродов шары диаметром 25 мм. Как известно, электроды указанной формы создают практически однородное поле. [14]

Рассмотрим поведение диэлектрика в статическом электрическом поле. Представим конденсатор с плоскопарзллельными пластинами, удаленными друг от друга на расстояние г, малое по сравнению с их линейными размерами. Если пластины заряжены и поверхностная плотность зарядов на них равна q и - q, то в конденсаторе создается практически однородное поле, направленное перпендикулярно к поверхности пластин. [15]

Страницы: 1 2