Молекулярное поле

Cтраница 3

Существование комплексов и молекулярного поля в кристалле не есть результат магнитных или электрических моментов атомов. Комплексы создаются молекулярными силами и в первую очередь квантовыми обменными силами. Если элементы этих комплексов обладают магнитным моментом, то мы замечаем исключительные магнитные свойства; если они обладают электрическими диполями, то комплексы проявляются в необычных диэлектрических свойствах. Если же атомы элементов не имеют ни магнитного, ни электрического моментов, то и этих свойств не наблюдается; однако по ходу теплоемкости в точке Кюри можно заметить исчезновение комплексов по изменению энергии кристалла. [31]

Распргделение ионов Fe3 по А - и В-узлам в ферритах. [32]

В рамках теории молекулярного поля записана система уравнений для описания межподрешеточных обменных взаимодействий в марганцевом феррите. [33]

Вторым источником постоянной молекулярного поля является яияние неоднородных электрических полей, соседних ионов или риентированных диполей растворителя на орбитальный момент яектронов. Особый интерес имеют измерения при низких темпе-атурах, ибо они дают представления о величине межатомных ал, стремящихся ориентировать 4 / - орбиты. Пенни и Шлапп [53] юретически исследовали влияние кристаллического поля на эсприимчивости празеодима, неодима и некоторых других редких мель, экспериментальная проверка которых была менее полной, предположив наличие кубической симметрии у восьмиводных льфатов, они нашли, что поле вызывает расщепление мульти-нетных уравнений и, следовательно, перераспределение магнит эго момента. [34]

Теперь рассмотрим теорию молекулярного поля в ферромагнетике. [35]

Представление о векторе молекулярного поля h заимствовано из теории магнетизма. Молекулярное поле можно разложить на слагаемые, соответствующие S -, В-и Г - деформациям, h hs ЪБ / IT, векторные выражения для которых приведены в [ 1, гл. [36]

Мы рассмотрим применение метода молекулярного поля для вычисления температурной зависимости восприимчивости и намагниченности в кристаллах с различным типом магнитного упорядочения. [37]

Вследствие этого фундаментального свойства молекулярного поля можно ожидать, что теория Вейсса ( а следовательно, и Нееля ] должна быть хорошим приближением к действительности прежде всего при высоких температурах, где быстрые флуктуации затушевывают влияние индивидуальных обменных взаимодействий. Такое упорядочение связано с локальными корреляциями, которые обусловлены обменными силами, действующими между парами соседних спинов. Оно сохраняется и выше точки Кюри, где исчезает упорядочение на далеких расстояниях ( дальний порядок), а вместе с ним и спонтанная намагниченность. [38]

Так как эффективные константы молекулярного поля для подрешеток А и В в общем случае различны, кривые Ма ( Т ] и Мь ( Т) Мъ ( Т) характеризуются различными точками Кюри. [39]

Коэффициент у называют постоянной молекулярного поля. Наличие такого магнитного поля молекулы было показано Вейссом, который также подтвердил справедливость формулы Ланжевена для парамагнетиков [ см. формулу ( 3 - 3 - 18) ] и ее близость к классической. При этом теоретические выводы довольно хорошо согласуются с экспериментом. Ниже рассматривается более подробно магнитное поле молекулы ферромагнетиков. [40]

А 0 - постоянная молекулярного поля, отнесенная к одному спину. [41]

После вводного рассмотрения теории молекулярного поля в магнетиках и вопроса о критической точке перехода газ-жидкость мы обращаемся к переходу электронная жидкость-электронный кристалл. Затем на базе представления о фононах рассматривается структурная неустойчивость, включая так называемые мягкие моды; в последних при некотором волновом векторе частота фонона становится очень малой. Она связана с изучением электронных состояний, некоторые характеристики которых оказываются такими же, как в одномерных системах. Затем говорится об одномерных проводниках в связи с эффектами электрон-фононного взаимодействия и переходом Пайерлса. [42]

Температурная зависимость спонтанной намагниченности. [43]

Итак, хотя приближение молекулярного поля и дает полуколичественное описание фазового перехода от ферромагнитного к парамагнитному состоянию, для определения критических индексов требуется более содержательная теория. [44]

С учетом взаимодействия между центрами молекулярное поле, действующее на данный центр со стороны других центров окружения в каждый данный момент, не является изотропным, а эквивалентные в отсутствие взаимодействия направления искажений становятся неэквивалентными. В этом случае минимуму свободной энергии кристалла соответствует такое его состояние, когда каждый центр статически искажен и искажения на разных центрах скоррелированы между собой. Структура такого кристалла существенно отлична от ожидаемой без учета вибронных взаимодействий. [45]

Страницы: 1 2 3 4