Cтраница 1
Магнитное поле вблизи движущегося заряда равно vX ( ср. [1]
Таким образом, магнитное поле движущегося заряда не является симметричным в отличие от электростатического поля неподвижного точечного заряда, которое обладает центральной симметрией. [2]
Поэтому суммарная энергия магнитного поля движущегося заряда пропорциональна ( при не слишком больших скоростях) квадрату заряда и квадрату скорости. [3]
Выражения (15.48) и (15.49) для индукции и напряженности магнитного поля движущегося заряда были получены выше исходя из рассмотрения частного случая движения заряженных частиц - упорядоченного движения носителей заряда в проводнике. Именно поэтому в формулах (15.48) и (15.49) v - скорость упорядоченного движения заряженной частицы. Например, если ток в проводнике отсутствует, то скорость упорядоченного движения носителей заряда равна нулю. Между тем каждая из этих частиц совершает тепловое движение и создает свое магнитное поле, индукция которого рассчитывается по формуле (15.48), где v - скорость рассматриваемой частицы. Основываясь на выражении (15.48), можно показать, что в силу полной хаотичности теплового движения индукция результирующего магнитного поля всех носителей заряда, имеющихся в проводнике, должна быть всюду равна нулю. [4]
Из формулы (15.50) следует, что индукция Bq в любой точке магнитного поля движущегося заряда пропорциональна величине заряда, его скорости и относительной магнитной проницаемости среды и обратно пропорциональна квадрату расстояния данной точки поля от заряда. Во всех точках поля, лежащих на прямой, совпадающей с вектором v, магнитная индукция равна нулю. [5]
Закон Био - Савара - Лапласа можно также применить для расчета напряженности магнитного поля движущихся зарядов. [6]
К Лебедеву примыкали: его товарищ, блестящий физик и педагог Александр Александрович Эйхенвальд - автор классического исследования магнитного поля движущегося заряда и токов смещения, сильно способствовавший подъему научного уровня московских физиков, и ближайший ученик Лебедева - Петр Петрович Лазарев, организовавший научную работу в области биофизики и геофизики. [7]
К Лебедеву примыкали: его товарищ, блестящий фп-зп к и педагог Александр Александрович Ойхенвальд - автор классического исследования магнитного поля движущегося заряда и токов смещения, сильно способствовавший подъему научного уровня московских физиков, и ближайший ученик Лебедева - Петр Петрович Лазарев, организовавший научную работу в области биофизики и геофизики. [8]
Нд кратчайшее вращение от v к г кажется происходящим против часо-вой стрелки. Магнитное поле движущегося заряда переменно, ибо численное значение и направление г изменяются даже при v const. [9]
Окончательно этот факт был установлен профессором Московского университета А. А. Эйхен-вальдом ( 1863 - 1944), изучившим магнитное поле конвекционного тока, а также магнитное поле связанных зарядов поляризованного диэлектрика. Магнитное поле свободно движущихся зарядов было измерено академиком А. Ф. Иоффе, доказавшим эквивалентность, в смысле возбуждения магнитного поля, электронного пучка и тока проводимости. [10]
Окончательно этот фаю - был установлен профессором Московского университета А. А. Эйхенвальдом ( 1863 - 1944), изучившим магнитное поле конвекционного тока, а также магнитное поле связанных зарядов поляризованного диэлектрика. Магнитное поле свободно движущихся зарядов было измерено академиком А. Ф. Иоффе, доказавшим эквивалентность, в смысле возбуждения магнитного поля, электронного пучка и тока проводимости. [11]
С удалением от заряда ( с увеличением г) модуль этого выражения возрастает. Допустим, что магнитное поле движущегося заряда ведет себя с изменением г таким же образом. [12]
Исторически обнаружение на опыте магнитного поля движущихся зарядов сыграло существенную роль, так как оно подтвердило точку зрения, по которой электрический ток в проводниках представляет собой перенос зарядов. Кроме того, результаты изучения магнитного поля движущихся зарядов были важны по тому влиянию, которое они оказали на развитие теории электромагнитного поля, в частности на теорию эфира. [13]
В любой точке индукция магнитного поля движущегося заряда равна в СГС напряженности электрического поля, умноженной на ( и / с) sine. Поэтому энергия, перешедшая в излучение, была бы равна энергии электрического поля Q f2r, умноженной на ( и / с1) 2, если бы не было множителя sine. Из-за этого множителя энергия магнитного поля уменьшается еще в полтора раза. [14]
В любой точке индукция магнитного поля движущегося заряда равна в СГС напряженности электрического поля, умноженной на ( и / с) sin в. Поэтому энергия, перешедшая в излучение, была бы равна энергии электрического поля Q / 2r, умноженной на ( и / с) 2, если бы не было множителя sin в. Из-за этого множителя энергия магнитного поля уменьшается еще в полтора раза. [15]