Cтраница 3
Эти топологические свойства многосвязных пространств тесно связаны с физическими свойствами магнитного поля постоянных токов, ибо и с физической точки зрения контуры, проведенные в поле токов, тоже распадаются на классы ( ] в зависимости от значения циркуляции вектора Н по I / I этим контурам. [31]
Эти топологические свойства многосвязных пространств тесно связаны с физическими свойствами магнитного поля постоянных токов, ибо и с физической точки зрения контуры, проведенные в поле токов, тоже распадаются на классы в зависимости от значения циркуляции вектора Н по этим контурам. Так, например, в случае одного замкнутого тока циркуляция Н по контурам первого класса, могущим быть стянутыми к точке, равна нулю, циркуляция же по линиям второго класса, охватывающим ток, равна - ь 4гс7 / с ( знак зависит от выбора направления обхода контура); промежуточных же значений циркуляции нет. Точно так же в случае двух или нескольких токов легко убедиться, что подразделение линий на классы по физическому признаку ( величина циркуляции) совпадает с подразделением их по признаку топологическому. [32]
Эти топологические свойства многосвязных пространств тесно связаны с физическими свойствами магнитного поля постоянных токов, ибо и с физической точки зрения контуры, проведенные в поле токов, тоже распадаются на классы в зависимости от значения циркуляции вектора Н по этим контурам. Так, например, в случае одного замкнутого тока циркуляция Н по контурам первого класса, могущим быть стянутыми к точке, равна нулю, циркуляция же по линиям второго класса, охватывающим ток, равна 4л7 / с ( знак зависит от выбора направления обхода контура); промежуточных же значений циркуляции нет. Точно так же в случае двух или нескольких токов легко убедиться, что подразделение линий на классы по физическому признаку ( величина циркуляции) совпадает с подразделением их по признаку топологическому. [33]
Эти топологические свойства многосвязных пространств тесно связаны с физическими свойствами магнитного поля постоянных токов, ибо и с физической точки зрения контуры, проведенные в поле токов, тоже распадаются на классы в зависимости от значения циркуляции вектора Н по этим контурам. Так, например, в случае одного замкнутого тока циркуляция Н по контурам первого класса, могущим быть стянутыми к точке, равна нулю, циркуляция же по линиям второго класса, охватывающим ток, равна 4л / / с ( знак зависит от выбора направления обхода контура); промежуточных же значений циркуляции нет. Точно так же в случае двух или нескольких токов легко убедиться, что подразделение линий на классы по физическому признаку ( величина циркуляции) совпадает с подразделением их по признаку топологическому. [34]
Вторым примером может служить расчет на основе зависимости rotH 6 магнитного поля постоянного тока неизменной плотности ( б const), протекающего по цилиндрической ферромагнитной трубе вдоль ее оси, причем магнитная проницаемость материала трубы пропорциональна ее. [35]
В данном параграфе мы рассмотрим совместно вопрос об уравнениях электростатики и магнитного поля постоянного тока. Такое совместное рассмотрение целесообразно как по соображениям удобства сравнения характера основных уравнений для этих полей и метода их решения, так и по соображениям подготовки читателя к материалу следующей главы, касающейся законов переменного электромагнитного поля. [36]
Разделы 30.9 - 30.11. В данных разделах формируется представление о циркуляции магнитного поля вокруг постоянного тока, начиная с поля вокруг длинного прямого провода, последующего обобщающего перехода на токи иной конфигурации и кончая приложением теоремы о циркуляции к соленоиду, чтобы опытным путем определить коэффициент пропорциональности между силой магнитного поля и током. [37]
С другой стороны, НТ выражается теми же соотношениями, что и магнитное поле постоянного тока. [38]
Так как распределение магнитного поля в плоскости поперечного сечения направляющей системы совпадает с магнитным полем постоянного тока, то погонная индуктивность линии в этом случае при любой частоте колебаний будет одинакова с погонной индуктивностью ее при постоянном токе. [39]
Таким образом, закон Био-Сава - ра вытекает как следствие из уравнений Максвелла для магнитного поля постоянного тока. [40]
Второй тип соответствия, когда одинакова форма граничных эквипотенциальных поверхностей в электростатическом поле и в магнитном поле постоянного тока. В этом случае картина поля оказывается совершенно одинаковой. [41]
Второй тип соответствия - когда одинакова форма граничных эквипотенциальных поверхностей в электростатическом поле и в магнитном поле постоянного тока. В этом случае картина поля оказывается совершенно одинаковой. [42]
Выразим вектор магнитной индукции В через векторный потенциал А так, как это было сделано при рассмотрении магнитного поля постоянных токов. [43]
Полученное выражение представляет собой решение системы уравнений ( А) и ( D) или уравнений Максвелла для магнитного поля постоянного тока. Заметим, что так как ротор вычисляется по координатам точек наблюдения, то в полученном решении можно операции вычисления ротора и интегрирования поменять местами. [44]
До сих пор при изучении электромагнитных явлений мы подробно исследовали случаи, соответствующие электрическому полю неподвижных зарядов и магнитному полю постоянных токов. Такие электрическое и магнитное поля существуют независимо и не связаны друг с другом. Тем не менее большинство установленных законов справедливы и для более общих случаев, когда происходят взаимные превращения электрического и магнитного полей. [45]