Любое магнитное поле

Cтраница 1

Выделение из области поля ветви с потоком Фв и магнитным напряжением ня. [1]

Любое магнитное поле ( двухмерное или трехмерное), заданное определенным распределением плотностей токов J или токов и в возбуждающих контурах, можно воспроизвести эквивалентной магнитной цепью. Отдельной ветви этой цепи с индексом s соответствует подобласть магнитного поля, ограниченная с торцевых сторон эквипотенциальными поверхностями 5ЭЯ, нормальными к линиям поля, и с боковых сторон - магнитными поверхностями SMe, совпадающими с линиями поля. На рис. 1.12 эквипотенциальные поверхности Sas показаны двойными пунктирными линиями, магнитные поверхности и 5MS - двойными сплошными линиями. [2]

Далее, А есть векторный потенциал любого магнитного поля В, присутствующего, например, в поверхностном слое либо в смешанном состоянии. [3]

Следует отметить, что линии индукции любого магнитного поля отличаются от линий напряженности электростатического поля своей замкнутостью. Следовательно, магнитное поле является полем вихревым. [4]

О, которое справедливо для всех точек любого магнитного поля. [5]

Формулы Максвелла, приведенные выше, пригодны для расчета ЭМС и моментов в любых магнитных полях в линейных или нелинейных безгисте-резисных средах. [6]

Аберрации. I - угловая, II - энергетическая. [7]

Как показано Барбером [30] и Стефеном [31], перефокусировка при углах отклонения 180 является специальным случаем фокусировки любым магнитным полем клиновидной формы. В соответствии с общей теорией секторного поля ионный луч, однородный по массе и энергии, попадает и покидает магнитное поле перпендикулярно к его границам. После прохождения этого поля ионный луч снова фокусируется в точке, находящейся на прямой, соединяющей ионный источник и вершину секторного магнитного поля. Одно секторное магнитное поле часто применяют в масс-спектрометрах с фокусировкой по направлению. [8]

Пользуясь поясом Роговского, можно измерить магнитное напряжение по любому контуру, замкнутому или разомкнутому, и в любом магнитном поле, независимо от того, создано ли это поле контурами с током или магнитами. [9]

Подчеркнем, что формула ( 18), выведенная для однородного поля ( тороида), остается справедливой для любого магнитного поля. [10]

Подчеркнем, что формула ( 18), выведенная нами для однородного поля ( тороида), остается справедливой для любого магнитного поля. [11]

Можно показать, что совпадение кривой, по которой располагается проводник, обтекаемый током, с траекторией электрона справедливо для любого магнитного поля. Единственным условием, которое должно выполняться при моделировании траекторий гибким проводником, является устойчивость равновесия проводника в поле. [12]

И наоборот, если контакт Джозефсона облучается при частоте 50П МГц, то на нем появляется разность потенциалов 1 мкВ при результирующем токе, меньшем, чем максимальный ток сверхпроводимости при любом магнитном поле в барьерном слое. [13]

Линии индукции магнитных полей кругового тока ( а и соленоида ( б. [14]

На рис. 118 видно, что линии индукции магнитного поля непрерывны: они не имеют ни начала, ни конца. Это имеет место для любого магнитного поля, вызванного какими угодно контурами с током. [15]

Страницы: 1 2