Универсальный закон - распределение - скорость
Cтраница 1
Универсальный закон распределения скоростей (19.33), выведенный здесь для течения вдоль плоской стенки ( течение в канале), имеет фундаментальное значение также для течения в круглой трубе. [1]
 |
Изменения максимальной и среднерасходной скоростей в универсальных координатах. [2] |
Таким образом, универсальный закон распределения скорости турбулентного движения в гидравлически гладких трубах может быть выражен через различные масштабы скорости. При этом полученные соотношения независимо от принятого масштаба являются равнозначными. [3]
Следует отметить, что универсальный закон распределения скоростей выведен в предположении, что в основной части турбулентного пограничного слоя коэффициент молекулярной вязкости мал по сравнению с турбулентным коэффициентом вязкости. Такое допущение оправдано лишь при очень больших числах Рейнольдса, поэтому универсальный закон распределения скоростей следует рассматривать как асимптотический закон для очень больших чисел Рейнольдса. [4]
 |
Распределение скорости в гладкой трубе. Кривая 1 соответствует универсальному логарифмическому закону. [5] |
Следует отметить, что универсальный закон распределения скорости выведен в предположении, что в основной части турбулентного пограничного слоя коэффициент молекулярной вязкости мал по сравнению с турбулентным коэффициентом вязкости. Такое допущение оправдано лишь при очень больших числах Рейнольдса, поэтому универсальный закон распределения скорости следует рассматривать как асимптотический закон для очень больших чисел Рейнольдса. [6]
Равенство (5.5) указывает на существование универсального закона распределения скоростей в трубах. [7]
Правомерно ожидать, что установление универсальных законов распределения скоростей и концентраций фаз в двухфазном потоке также послужит определенным тол-чком для получения, обоснованных методов расчета газожидкостных течений. [8]
Равенство (5.5) указывает на существование универсального закона распределения скоростей в трубах. [9]
Формула ( VII-82) составляет содержание универсального закона распределения скоростей, справедливого как для течения вдоль пластины ( течение в канале), так и для течения в круглой-трубе. [10]
Таким образом, из формулы Прандтля (19.7) получается универсальный закон распределения скоростей, по своей структуре сходной с универсальным законом (19.21), основанным на гипотезе подобия Кармана. Это вполне понятно, так как в основу каждого закона положены разные допущения. А именно при выводе закона Кармана было принято, что касательное напряжение распределяется по ширине канала линейно, а длина пути перемешивания I - и 1и, при выводе же закона Прандтля касательное напряжение было взято постоянным, а длина I пути перемешивания была принята пропорциональной расстоянию от стенки. [11]
В следующем параграфе путем рассуждений, аналогичных тем, которые были применены в предыдущем параграфе, мы выведем из этого универсального закона распределения скоростей соответствующий асимптотический универсальный закон сопротивления. [12]
Как закон турбулентного трения Кармана [ уравнение (19.19) ], так и закон Прандтля [ уравнение (19.7) ] позволяют очень просто вывести универсальный закон распределения скоростей в канале с плоскими стенками. Этот закон может быть распространен также на трубы с круглым поперечным сечением. Поясним его, так как в следующих главах он будет играть фундаментальную роль. [13]
Вторая постоянная С зависит от свойств обтекаемой поверхности. Универсальный закон распределения скоростей ( 115), выведенный для течения вдоль плоской стенки, оказывается-справедливым и при течении жидкости в круглой трубе. На рис. 6.16 проведено сравнение результатов расчета по формуле ( 115) при С 5 5 с опытными данными для труб, полученными Нику-радзе при различных числах Рейнольдса. [14]
 |
Распределение скорости в гладкой трубе. Кривая 1 соответствует универсальному логарифмическому закону. [15] |
Страницы: 1 2