Статическое магнитное поле

Cтраница 1

Статическое магнитное поле приложено перпендикулярно обоим высокочастотным магнитным полям. Для волны, входящей через А, резонансная частота резонатора сдвигается вследствие изменения магнитной проницаемости феррита. Для волны, входящей через В, сдвиг резонансной частоты происходит в противоположном направлении вследствие изменения направления вращения магнитного поля волны в резонаторе. Такой н-евзаимный фильтр может быть использован в качестве антенного переключателя для радиолокатора с одной частотой. Например, если радиолокатор работает на частоте 9 000 Мгц, на пути А-В и на частоту 8800 Мгц на пути В-А. Передатчик, если радиолокатор работает на частоте 9 000 Мгц, резонатор вместе с постоянным магнитом и ферритом должны быть рассчитаны на резонансную частоту 9 000 Мгц на пути А. [1]

Мгновенные значения амплитуд электрической и магнитной компонент поля в распространяющейся электромагнитной волне. [2]

Статическое магнитное поле может быть не только внешним, но и обусловленным, например, собственными магнитными моментами атомных ядер в молекуле. [3]

И статическое магнитное поле, и источник микроволнового излучения должны быть скоррелированы для получения соответствующим образом прокалиброванного спектра. Можно отметить, между прочим, что из соображений удобства экспериментального оформления при записи спектра микроволновую частоту обычно поддерживают постоянной и изменяют напряженность статического магнитного поля. В настоящее время имеется много фирменных спектрометров электронного парамагнитного резонанса с очень высокой чувствительностью и высокой разрешающей силой, поэтому здесь мы не будем останавливаться на подробном описании деталей аппаратуры. [4]

Пусть статическое магнитное поле Н0 направлено вдоль оси Z, а высокочастотное поле h лежит в плоскости XY. [5]

В статическом магнитном поле Я ядерное зеемановское взаимодействие приводит к расщеплению уровней на величину gi H. Для протонов в поле 100 кЭ это расщепление составляет около 400 МГц и равно kT, если Т - 0 02 К. Таким образом, для получения значительной ядерной поляризации требуются эти до некоторой степени экстремальные условия [29] и не удивительно, что этот метод поляризации ядер получил название метода грубой силы. Он соответствует достижению насыщения на кривой ядерной парамагнитной восприимчивости. Эффект аналогичен насыщению в электронном парамагнетизме, но так как для электронов g - 103 g /, то насыщение может быть легко достигнуто в поле 10 кЭ при температуре 1 К. [6]

Я - статическое магнитное поле; у - гиромагнитное отношение; Ms - намагниченность насыщения; Кг - первая константа магнитной кристаллографической анизотропии; Я100 и Яш - константы магнитострикции. [7]

Зеемановские уровни. [8]

Под воздействием статического магнитного поля Н0 снимается вырождение энергетически эквивалентных зеемановских уровней, элементарные магниты ориентируются в п 21 направлениях. [9]

В присутствии статического магнитного поля Н0 момент М может совершать прецессию вокруг этого поля. Поэтому при воздействии переменного магнитного поля с частотой со в направлении, перпендикулярном полю Н0, возникает прецессия магнитных моментов электронных спинов, энергия переменного магнитного поля поглощается и прецессия магнитных моментов М постепенно возрастает. В этом и состоит сущность ферромагнитного резонанса. [10]

Частоты прецессии ( 0 при различной напряженности магнитного поля ( Я0. [11]

Под влиянием внешнего статического магнитного поля ( Я0) магнитные ядра способны принимать различные ориентации относительно этого поля. Число возможных ориентации составляет 1М, - - 1, где М; - спиновое квантовое число. [12]

При наложении однородного статического магнитного поля В0г, перпендикулярного плоскости ( с, у), плазменные колебания превращаются в гибридные. [13]

Частоты прецессии ( v0 при различной напряженности магнитного поля ( / / 0. [14]

Под влиянием внешнего статического магнитного поля ( Я0) магнитные ядра способны принимать различные ориентации относительно этого поля. Число возможных ориентации составляет 2М / 1, где MI - спиновое квантовое число. [15]

Страницы: 1 2 3 4