Слабое магнитное поле
Cтраница 2
В слабых магнитных полях появляется аномальный эффект Зеемана, при котором спектральные линии расщепляются по сложному закону. [16]
В слабом магнитном поле изотропный g - фактор этого дублета равен ( 15gs / 7) 30 / 7 4 28, что хорошо согласуется со значением 4 27, измеренным Кастнером и др. Этот неожиданный результат - изотропный g - фактор в слабых полях у иона с сильно анизотропным гамильтонианом - показывает, что часто требуется особая тщательность при интерпретации спектра спинового резонанса. [17]
В слабых магнитных полях их применяют лишь в тех случаях, когда температурная стабильность начальной магнитной проницаемости не имеет значения. [18]
В слабых магнитных полях, сравнимых с локальным сверхтонким полем, обнаруживается принципиальное отличие СТВ-механиз-ма от Д - механизма иитеркомбинационных переходов в РП: СТВ начинает индуцировать переходы из синглетного состояния во все три триплетных состояния. Спиновые магнитные моменты неспаренных электронов РП прецессируют вокруг суммарного внешнего и сверхтонкого полей. [19]
В слабых магнитных полях, сравнимых с локальным сверхтонким полем, основным для синглет-триплетной эволюции РП в клетке является СТВ-механизм. Решение кинетических уравнений для матрицы плотности РП в клетке значительно усложняется по сравнению с рассмотренным выше случаем сильных магнитных полей. Это связано с тем, что в слабых полях приходится одновременно учитывать переходы между многими состояниями. [20]
В слабом магнитном поле наблюдается аномальный, или сложный, эффект Зеемана. В этом случае происходит расщепление спектральных линий на множество компонент, которые относятся по своей поляризац-ии либо к л-компонентам, либо к ст-компонентам. [21]
 |
Кривая намагничивания и петля гистерезиса ферромагнетика. [22] |
В слабых магнитных полях в намагничивании доминирует процесс смещения граничных слоев, а в сильных - процесс вращения спинов. При магнитном насыщении все тело представляет один домен, в котором все спины ориентированы вдоль внешнего магнитного поля. Магнитный гистерезисА Отличительной особенностью ферромагнитных тел является присущий им магнитный гистерезис, заключающийся в том, что векторы намагниченности / и индукции В могут иметь различные значения при одной и той же напряженности магнитного поля Я в зависимости от того, какие магнитные поля ранее воздействовали на тело. Правее точки Ям намагничивание происходит без гистерезиса, и соответствующий участок кривой В f ( Я) может быть назван едгистерсзиспым. [23]
В слабых магнитных полях ( [ ЬцН - кТ, где [ is - магнетон Бора, / / - напряженность магнитного поля, к - постоянная Больцмана, Т - температура) намагниченность / таких веществ возрастает прямо пропорционально напряженности поля: J y vH, где % v - магнитная восприимчивость единицы объема. [24]
В слабых магнитных полях его значение находится между 1 тг 2, я для его точного определенна требуются трудоемкие яееде - - дования. [25]
 |
К принципу действия электромагнитного выключателя.| Гасительная камера электромагнитного выключателя. [26] |
В слабом магнитном поле угол отклонения невелик. Все же ионы и электроны, движущиеся в направлении электрического поля, получают составляющую скорости в направлении, перпендикулярном В и Е, и при столкновении передают это движение нейтральным молекулам газа. Под действием этой объемной силы газ движется в направлении, перпендикулярном дуге. Газ с высокой температурой выбрасывается из дугового столба вперед по движению, а холодный газ подсасывается в дуговой столб с противоположной стороны. Ионизация происходит легче с фронта, так как температура здесь выше. [27]
В более слабых магнитных полях проводимость испытывает синусоидальные осцилляции. [28]
 |
Траектория движения электрона в магнитном поле. [29] |
В равномерном слабом магнитном поле траектория движения электрона ( за время его свободного пробега в кристаллической решетке) представляет собой дугу окружности в несколько градусов. [30]
Страницы: 1 2 3 4