Cтраница 1
Внешнее магнитное поле индукции В, в котором находится длинная идеально проводящая трубка, полностью стенками трубки не экранируется из-за того, что масса электронов конечна. Поле частично проникает внутрь трубки. [1]
Внешнее магнитное поле индукции В, в котором находится длинная идеально проводящая трубка, полностью стенками трубки не экранируется из-за того, что масса электронов конечна. Поле частично проникает внутрь трубки. Ось трубки направлена вдоль магнитного поля, ее радиус г много больше толщины стенок / г. Число электронов проводимости в единице объема материала трубки пе. [2]
Из-за конечной массы электронов внешнее магнитное поле индукции В0 не полностью экранируется сверхпроводником и частично проникает в длинную сверхпроводящую трубку. [3]
Если движущийся по орбите электрон попадает во внешнее магнитное поле индукции В0, то на него, кроме электрической силы притяжения ядра, действует еще сила Лоренца; действие силы Лоренца всегда вызывает изменение угловой скорости движения электрона по орбите, что в свою очередь приводит к появлению дополнительного тока, которому соответствует наведенный ( индуцированный) орбитальный магнитный момент электрона. [4]
Магниторезисторы - эторезисто ры, сопротивлением которых управляют внешним магнитным полем индукции В, направленным перпендикулярно направлению протекания тока через резистор. Выполняют их в виде дисков или пленок. На рис. 13.30, а изображена ВАХ магниторезистора из антимонида индия, а на рис. 13.30, б - из арсенида индия. [5]
Пластина из магнетика с проницаемостью jj, помещена во внешнее магнитное поле индукции Ва, линии поля В0 образуют малый угол а с нормалью к пластине. [6]
Нам остается доказать сделанное в конце § 74 утверждение, что силы, действующие на источник магнитного поля во внешнем магнитном поле заданной индукции В ( в) ( магнит), могут быть определены, если известно собственное поле Н ( с), возбуждаемое этим источником ( магнитом), и что при изменениях проницаемости ре, внешней среды, окружающей магнит, эти силы изменяются так же, как собственное поле Н ( с магнита. [7]
Уравнения Максвелла применительно к движущейся проводящей среде. Проводящая среда по отношению к некоторой системе отсчета движется со скоростью и во внешнем магнитном поле индукции В. Скорость движения среды ничтожно мала по сравнению со скоростью света, поэтому релятивистские поправки в уравнения Максвелла не вносят. Ток смещения не учитывают, так как он ничтожно мал по сравнению с токрм проводимости. [8]
При определенных условиях в плазме могут возникать магнитогидродинамиче-ские волны. Для выяснения механизма их возникновения обратимся к рис. С.З. Прямоугольная система координат расположена в плазме так, что внешнее магнитное поле индукции В направлено по оси г. Положим, что по какой-то причине слой плазмы / ( рис. С. [9]
Нам остается рассмотреть зависимость пассивных характеристик магнитов и токов от проницаемости однородной внешней среды. В следующем параграфе будет показано, что силы, действующие на источник магнитного поля ( магнит и ток) в заданном внешнем магнитном поле индукции В, могут быть однозначно определены, если известно собственное поле Н, возбуждаемое этим источником. [10]
Нам остается рассмотреть зависимость пассивных характеристик магнитов и токов от проницаемости однородной внешней среды. В следующем параграфе будет показано, что силы, действующие на источник магнитного поля ( магнит и ток) в заданном внешнем магнитном поле индукции В, могут быть однозначно определены, если известно собственное поле Н, возбуждаемое этим источником. Таким образом, к пассивным характеристикам магнитов и токов непосредственно применимо все сказанное об их активных характеристиках. [11]
Нам остается рассмотреть зависимость пассивных характеристик магнитов и токов от проницаемости однородной внешней среды. В следующем параграфе будет показано, что силы, действующие на источник магнитного поля ( магнит и ток) в заданном внешнем магнитном поле индукции В, могут быть однозначно определены, если известно собственное поле Н, возбуждаемое этим источником. Таким образом, к пассивным характеристикам магнитов и токов непосредственно применимо все сказанное об их активных характеристиках. В частности, никакой универсальной зависимости как пассивных, так и активных характеристик магнитов и токов от проницаемости jj e однородной внешней среды не существует. Последний случай имеет место также для линейных токов и электромагнитов без сердечника. [12]
Нам остается рассмотреть зависимость пассивных характеристик магнитов и токов от проницаемости однородной внешней среды. В следующем параграфе будет показано, что силы, действующие на источник магнитного поля ( магнит или ток) в заданном внешнем магнитном поле индукции В, могут быть однозначно определены, если известно собственное поле Н, возбуждаемое этим источником. [13]