Радиочастотное магнитное поле

Cтраница 2

Были выдвинуты предложения [368, 370] об определении ядерного гиромагнитного отношения ориентированных ядер путем приложения радиочастотного магнитного поля. [16]

Схема установки для измерения ядерных магнитных моментов. [17]

При нарушении равенства отклонения 1 и / 2 в детектор попадает значительно меньше частиц, чем в отсутствие радиочастотного магнитного поля. [18]

Явление ядерного магнитного резонанса заключается в следующем: если на вещество, находящееся в сильном постоянном магнитном поле, действовать слабым переменным радиочастотным магнитным полем, то при частотах, соответствующих частотам переходов между ядерными подуровнями, возникает резкий ( резонансный) максимум поглощения. Ядерный магнитный резонанс обусловлен происходящими под влиянием переменного магнитного поля квантовыми переходами между ядерными подуровнями. Точность метода задается точностью измерения напряженности постоянного магнитного поля и резонансной частоты, так как по их значениям вычисляются магнитные моменты ядер. [19]

Явление импульсного ЯМР [1] состоит в изменении суммарной ядерной намагниченности образца, помещенного одновременно в однородное, постоянное магнитное поле и импульсное радиочастотное магнитное поле соответствующей частоты. Из параметров сигнала ЯМР можно установить: а) вид ядер - из напряженности магнитного поля и резонансной частоты; б) число ядер, дающих вклад в резонанс - из амплитуды сигнала; в) связь между ядрами и их окружением и молекулярную подвижность - из времен релаксации. [20]

Фильтрация и редактирование, а - в системах с N спинами р-квантовые фильтры действуют как фильтры высоких частот по количеству спинов, т.е. они выделяют только сигналы систем с N р. б - для выделения отклика только системы с N р спинами можно создать полосовые фильтры. в - селективные по спиновой конфигурации пропагаторы U и V позволяют выделить отклики, скажем, от систем АзХ при подавлении сигналов других систем с таким же числом спинов. [21]

Фильтрация во многих случаях состоит из трех этапов: а) преобразования с помощью одиночного импульса или последовательностью импульсов к соответствующей форме многоквантовой когерентности; б) выбора определенного порядка многоквантовой когерентности с помощью циклирования фазы или эффектов неоднородности статического или радиочастотного магнитного поля и в) преобразования в желаемую форму когерентности ( обычно в одноквантовую когерентность) другим импульсом или последовательностью импульсов. [22]

Поперечные компоненты Рх и Ру представляют собой компоненты вращения прецессирующего вектора намагниченности Рт. При отсутствии радиочастотного магнитного поля любая фазовая когерентность диполей будет нарушена в течение времени порядка Г2, сводя, таким образом, Рх и Ру к нулю. [23]

В основе метода лежит поглощение энергии радиочастотного магнитного поля ядрами атомов водорода ( протонами) из состава воды, содержащейся в материале. [24]

В нервом методе пучок частиц, обладающих магнитным моментом, отклоняется в постоянном неоднородном магнитном поле и приемник фиксирует число частиц, испыта) ших в постоянном магнитном поле некоторое определенное отклонение. Нсли этот пучок одновременно подвергнуть действию переменного радиочастотного магнитного поля, направленного перпендикулярно направлению постоянного магнитно-о поля, то оно вызовет переходы между подуровнями зесманоиского расщепления. Когда частота v переменного поля не совпадает с частотой переходов ( другими словами, с частотой vo прецессии вокруг постоянного поля), в приемник попадает то же число частиц, что и в отсутствие переменного поля. При совпадении частоты переменного поля с частотой переходов ( с частотой прецессии) все частицы, для которых проекция магнитного момента на направление Н постоянного поля изменилась, будут иначе отклоняться в нсод ] ородном поле и не попадут в приемник. Экспериментально этот метод может быть реализован в двух вариантах. [25]

В первом методе пучок частиц, обладающих магнитным моментом, отклоняется в постоянном неоднородном магнитном поле и приемник фиксирует число частиц, испытавших в постоянном магнитном поле некоторое определенное отклонение. Если этот пучок одновременно подвергнуть действию переменного радиочастотного магнитного поля, направленного перпендикулярно направлению постоянного магнитного поля, то оно вызовет переходы между подуровнями зеемановского расщепления. Когда частота v переменного поля не совпадает с частотой переходов ( другими словами, с частотой v0 прецессии вокруг постоянного поля), в приемник попадает то же число частиц, что и в отсутствие переменного поля. При совпадении частоты переменного поля с частотой переходов ( с частотой прецессии) все частицы, для которых проекция магнитного момента на направление Н постоянного поля изменилась, будут иначе отклоняться в неоднородном поле и не попадут в приемник. Экспериментально этот метод может быть реализован в двух вариантах. Важной особенностью магнитного резонанса в молекулярных и атомных пучках является то, что он позволяет изучать действие радиочастотного поля на свободные молекулы или атомы, не взаимодействующие между собой. Вместе с тем экспериментальные трудности работы с молекулярными пучками, необходимость специальной вакуумной техники очень усложняют измерения. [26]

В первом методе пучок частиц, обладающих магнитным моментом, отклоняется в постоян-ном неоднородном магнитном поле и приемник фиксирует число частиц, испытавших в постоянном магнитном поле некоторое определенное отклонение. Если этот пучок одновременно подвергнуть действию Переменного радиочастотного магнитного поля, направленного перпендикулярно направлению постоянного магнитного поля, то оно вызовет переходы между подуровнями зеемановского расщепления. Когда частота v переменного поля не совпадает с частотой переходов ( другими словами, с частотой v0 прецессии вокруг постоянного поля), в приемник попадает то же число частиц, что и в отсутствие переменного поля. При совпадении частоты переменного поля с частотой переходов ( с частотой прецессии) все частицы, для которых проекция магнитного момента, на направление постоянного поля изменилась, будут иначе отклоняться в неоднородном поле и не попадут в приемник. Эк-спериментздьно этот метод может быть реализован в двух вариантах. Важной особенностью магнитнбго резонанса в молекулярных и атомных пучках является то, что он позволяет изучать действие радиочастотного поля на свободные молекулы и атомы, не взаимодействующие между собой. Вместе с тем экспериментальные трудности работы с молекулярными пучками, необходимость специальной вакуумной техники очень усложняют измерения. [27]

В первом методе пучок частиц, обладающих магнитным моментом, отклоняется в постоянном неоднородном магнитном поле и приемник фиксирует число частиц, испытавших в постоянном магнитном поле некоторое определенное отклонение. Если этот пучок одновременно подвергнуть действию переменного радиочастотного магнитного поля, направленного перпендикулярно направлению постоянного магнитного поля, то оно вызовет переходы между подуровнями зеемановского расщепления. Когда частота v переменного поля не совпадает с частотой переходов ( другими словами, с частотой v0 прецессии вокруг постоянного поля), в приемник попадает то же число частиц, что и в отсутствие переменного поля. При совпадении частоты переменного поля с частотой переходов ( с частотой прецессии) все частицы, для которых проекция магнитного момента на направление постоянного поля изменилась, будут иначе отклоняться в неоднородном поле и не попадут в приемник. Экспериментально этот метод может быть реализован в двух вариантах. Важной особенностью магнитного резонанса в молекулярных и атомных пучках является то, что он позволяет изучать действие радиочастотного поля на свободные молекулы и атомы, не взаимодействующие между собой. Вместе с тем экспериментальные трудности работы с молекулярными пучками, необходимость специальной вакуумной техники очень усложняют измерения. [28]

Рассмотрим теперь добротность Q образца при циклотронном резонансе. Пусть образец помещен в микроволновой резонатор, радиочастотное магнитное поле в котором пренебрежимо мало. [30]

Страницы: 1 2 3