Азимутальное магнитное поле
Cтраница 2
При этом волны Россби вызывают локальные искривления и закручивания силовых линий азимутального магнитного поля, обеспечивая создание полоидальной компоненты. [16]
В работах К.В. Брушлинского и А.И. Морозова [35] изучены двумерные течения плазмы в коаксиальных каналах в собственном азимутальном магнитном поле. Такие задачи представляют большой интерес в связи с разработкой сильноточных стационарных плазменных ускорителей. [17]
Допустим, что на поверхности цилиндра радиуса а, внутри которого протекает ток, создающий азимутальное магнитное поле Н HQCL / Г, поддерживается постоянная плотность плазмы HQ. Реально такая ситуация может быть осуществлена, например, при помощи термической ионизации паров цезия на этой поверхности. Длину системы вдоль z выберем настолько большой, чтобы торцевыми эффектами можно было пренебречь. [18]
Другое магнитогидродинамическое обобщение задачи Остроумова было получено в работе С. А. Регирера [24], рассмотревшего устойчивость проводящей жидкости в азимутальном магнитном поле. Это поле создается однородным по сечению продольным электрическим го-ком. Если не учитывать джоу-лев разогрев жидкости, то получается задача о конвективной устойчивости равновесия, отличающаяся от рассмотренной в предыдущем пункте структурой внешнего магнитного поля. [20]
Интенсивность медленных ударных волн ограничена - при данном способе их получения самую сильную медленную ударную волну можно получить, просто выключив азимутальное магнитное поле у задней стенки. При этом медленная ударная волна становится выключающей. [21]
Из физических соображений следует, что полный ток через поперечное сечение рассматриваемой цилиндрической звезды должен быть равен нулю п, следовательно, азимутальное магнитное поле па поверхности оболочки должно обращаться в пуль. Это соответствует реальной картине, наблюдаемой для сферических звезд. [22]
Тогда З / Q / ds положительно и воздействие такого сдвига на положительное в северном полушарии поле Bs вносит там положительную добавку к азимутальному магнитному полю. Исходное положительное азимутальное поле Вф усиливается и динамо-цикл воспроизводит поле. Очевидно, что противоположное сочетание отрицательного сдвига дП / fts с отрицательным Г ( ожидаемое в ядре Земли) также допускает воспроизводство поля. Однако если одна из этих величин положительна, а другая отрицательна, то динамо активно разрушает магнитное поле. Следовательно, если циклоны сосредоточены в окрестности центра, то при отрицательном ГЭС / генерация дипольного поля невозможна. [23]
Таким обравом, мы имеем почти перпендикулярное к поверхности вемли электрическое поле с направленным действием, как и в случае горизонтальной антенны, и почти азимутальное магнитное поле, также с направленным действием, численно равное электрическому. [24]
Одномерные расчеты проводились при следующих физических предположениях относительно характера соответствующих маг-нитогидродинамических процессов: 1) электрический ток плазменного шнура распространяется вдоль оси z, j 0 0, j z; 2) имеется только азимутальное магнитное поле тока, Н 0, Я, 0; 3) электронная и ионная температуры плазмы не равны друг другу; 4) коэффициенты диссипации ( проводимость, электронная и ионная теплопроводности, ионная вязкость, скорость обмена энергией между компонентами плазмы) определяются по формулам для полностью ионизованной идеальной плазмы; 5) только в коэффициенте электронной теплопроводности учтена локальная зависимость от магнитного поля; 6) пренебрегается макроскопическим движением плазмы вдоль OCHZ и инерцией электронов. [25]
На форму и характеристики расширяющейся дуги на участке / оказывают воздействие следующие факторы: 1) расширение дуги, связанное с нагревом газа внутри нее; 2) динамическое воздействие набегающего газового потока; 3) магнитное сжатие дуги, обусловленное взаимодействием осевой составляющей тока с азимутальным собственным магнитным полем, которое препятствует расширению дуги и способствует ускорению газа в осевом направлении; 4) электромагнитное ускорение плазмы, связанное с взаимодействием радиальной составляющей тока с собственным азимутальным магнитным полем; 5) продольный градиент давления в свободном потоке; 6) вязкость среды, оказывающая влияние на скорости деформаций газовых объемов; 7) энергообмен дуги с окружающим холодным газом; 8) массообмен, обусловленный диффузией. [26]
На рис. 16 - 24 показаны элементы конструкции и характеристики коаксиальной ЛОВ типа М дециметрового диапазона, рассчитанной на работу с повышенной эффективностью. Азимутальное магнитное поле в этом приборе создается с помощью сильного тока ( 6 ка в импульсе), текущего по оси лампы. Внешний и внутренний проводники, по которым передается ток, охлаждаются водой. Замедляющая структура лампы представляет собой спираль, расположенную в спиральной канавке. Длительность высокочастотного импульса равна 6 мксек. Коэффициент полезного действия этого прибора достигает 50 %, а генерируемая импульсная мощность превышает 10 кет. [27]
Другой тип неустойчивости называется неустойчивостью относительно перетяжек, или шеек, и показан на фиг. В окрестности перетяжки азимутальное магнитное поле возрастает и магнитное давление становится больше, чем в других местах. Это ведет к возрастанию существующего возмущения. [28]
Наблюдаемые в активных областях Солнца магнитные поля с напряженностью - 102 - 103 Гс интерпретируются как проявление сильного подфотосферного азимутального поля [ Babcock, 1961 ], которое может быть генерировано описанным выше динамо-процессом. По-видимому, генерация азимутального магнитного поля наиболее эффективна у основания конвективной зоны ( см. § 8.3, 8.4), откуда это поле распространяется к поверхности Солнца, и, если оно имеет здесь достаточную величину, прорывается через поверхность в виде отдельных петель, формируя поля пятен. [29]
Задача о магнитном поршне формулируется следующим образом. В момент t О азимутальное магнитное поле мгновенно увеличивается на Вр ( причем j Bvl rh Bp j Byl) за счет тока, протекающего вблизи стенки. Скачок магнитного поля передается вперед быстрой ударной волной. Непосредственно за ее фронтом газ имеет скорость в направлении ее распространения и плотность, превышающую рх. Уменьшение скорости и плотности происходит в волне разрежения, в данном случае являющейся медленной. [30]
Страницы: 1 2 3 4