Среднее макроскопическое поле
Cтраница 2
Найти зависимость Ая () из (8.46) не представляет труда, если считать, что поле, действующее на каждый ион, равно среднему макроскопическому полю в диэлектрике, и, следовательно, при установлении поляризации оно не меняется. [16]
Заметим, что по установившейся традиции ( теперь уже часто нарушаемой) в качестве магнитного поля здесь используется вектор напряженности магнитного поля Н, хотя истинным средним макроскопическим полем в среде ( входящим, наряду с напряженностью электрического поля Е, в силу Лоренца) является, конечно, магнитная индукция В. [17]
 |
Зависимость от напряжения сдвига g ( TJ - T ] O двойного лучепреломления в потоке растворов ПБГ. [18] |
При вычислении К для обоих растворителей в (8.4) условно принято е 1, что эквивалентно предположению [142] о равенстве эффективного поля, действующего на молекулу, среднему, макроскопическому полю в растворе. [19]
Пусть через кювету, заполненную изотропной жидкостью, распространяется электромагнитная волна малой амплитуды. Среднее макроскопическое поле в жидком диэлектрике Е зависит от положения внутренних и внешних ( по отношению ко всей жидкости) источников поля. При отсутствии внешних источников среднее макроскопическое поле изотропной жидкости равно нулю, и среда будет не поляризована. [20]
Обозначим символом е напряженность среднего макроскопического поля, действующего в элементе объема dV среды. Среднее макроскопическое поле и зависит от положения внутренних и внешних ( по отношению ко всей жидкости) источников поля. Оно представляет собой результат усреднения по всем возможным положениям внутренних источников в макроскопическом образце диэлектрика. [21]
Пусть через кювету, заполненную изотропной жидкостью, распространяется электромагнитная волна малой амплитуды. При отсутствии внешних источников среднее макроскопическое поле изотропной жидкости равно нулю, и среда будет не поляризована. [22]
Электрическое поле в образце жидкого диэлектрика слагается из полей, созданных внутренними и внешними источниками. В теории диэлектриков часто пользуются понятиями среднее макроскопическое поле и внутреннее поле. [23]
Решающим при этом было предположение, что поле, действующее на отдельную молекулу, или локальное поле, совпадает со средним макроскопическим полем, существующим в диэлектрике. Однако эти величины отличаются друг от друга и различие между ними тем большее, чем больше плотность частиц. [24]
 |
К расчету локального поля методом Лорентца. [25] |
На первый взгляд кажется, что если известны механизмы поляризации, позволяющие рассчитывать различные виды поляризуемо-тей и, следовательно, поляризуемость по формуле (8.59), то легко можно вычислить и г. Однако сделать это не всегда просто. Дело в том, что электрическое поле, действующее на атом или молекулу внутри диэлектрика ( назовем это поле локальным - Елок), не совпадает со средним макроскопическим полем Е в диэлектрике. Каждая молекула ( или атом) находится прежде всего в поле действия окружающих молекул. [26]
Пусть через кювету, заполненную изотропной жидкостью, распространяется электромагнитная волна малой амплитуды. Среднее макроскопическое поле в жидком диэлектрике Е зависит от положения внутренних и внешних ( по отношению ко всей жидкости) источников поля. При отсутствии внешних источников среднее макроскопическое поле изотропной жидкости равно нулю, и среда будет не поляризована. [27]
 |
Силы, действующие на диполь в неоднородном электрическом поле. [28] |
В случае полярной или сильно поляризующейся жидкости мы не вправе пренебречь взаимодействием молекул и примененный простой способ усреднения (1.9) несправедлив, как несправедлив также простой переход от формулы (1.10) к формуле (1.11), не учитывающий реальных граничных условий. Поэтому выражение для пондеромотор-ных сил (1.11), полученное в указанных предположениях, вообще говоря, неприменимо в случае сильно поляризующихся и полярных жидких диэлектриков. В общем случае необходимо учесть отличие эффективного поля от среднего макроскопического поля. Учет точных граничных условий, реализующихся в полости трещины, не столь существен, так как не меняет принципиально характер зависимости силы от диэлектрической проницаемости. [29]
Таким образом, в данном приближении параметр нелинейности зависит лишь от числа пузырьков с резонансной частотой 2со - пузырьки, резонансные на частоте со, не вносят вклада. Таким образом, первые из них гасят поля друг друга и не дают вклада в среднее, макроскопическое поле, а вторые дают синфазный вклад. [30]
Страницы: 1 2 3