Рассеянное поле

Cтраница 4

Основным результатом такого подхода является следующий вывод: рассеянное поле формируется отдельными блестящими точками, точнее их ближайшими окрестностями. При определенных условиях эти точки располагаются на поверхности случайным образом, независимо друг от друга, имеют случайные, также независимые друг от друга коэффициенты отражения и их суммарное число тоже случайно. Рассмотрим как влияют все перечисленные эффекты на процесс формирования принимаемого локационного сигнала. [46]

Фокусировка в аксиально-симметричном секторном поле.| Масс-спектрометр Мат-тауха - Герцога.| Фокусировка выбором формы границы. [47]

Однако при таком наклонном входе пучка возрастает влияние рассеянного поля на траектории ионов вне поля, фокусировка может быть получена при последоват. [48]

В случае дифракции неоднородной волны полная энергия гармоник рассеянного поля определяется мнимой частью коэффициента отражения. Последняя в силу (1.34) не может быть отрицательной. В этом случае дифракции общая рассеянная энергия не задается наперед, а зависит от величины Rpp, которая является функцией к, Ф и геометрии решетки. [49]

При этом во всем пространстве существует одна гармоника рассеянного поля. Дело в том, что при Я-поляризации всегда наблюдается явление резонансного роста того порядка спектра рассеянного поля, направление распространения которого практически точно соответствует направлению зеркального отражения падающего поля от рабочей грани эшелетта. В отмеченном нами случае автоколлимационного отражения это явление имеет геометрический характер ( геометрический резонанс II, являющийся частным случаем зеркального резонанса, гл. [50]

Однако в рассматриваемом случае это явление усложняется присутствием рассеянного поля заряда. [51]

Экранированная линза с распределенной намоткой. [52]

Для экранировки пучка от посторонних полей и ограничения рассеянного поля линзы последняя может быть помещена в железную трубу. [53]

Выполненные выше расчеты можно провести более строго, если рассеянное поле представить в виде ряда Ми и затем применить к это - W ряду метод Ватсона-Редже. Основная трудность, которую придется преодолеть при таком подходе, заключается в векторном характере процесса рассеяния. Если использовать скалярное представление поля, то в случае сферы можно шаг за шагом повторить выкладки, описанные в разд. [54]

Зависимости модулей ( а, б и фаз ( в элементов матрицы рассеяния Я-пло-скостиого тройника от частотного параметра х при 91.| Частотные зависимости коэффициентов прохождения по энергии основной волны нз плеча 2 в плечо 3. [55]

В области х 1 0 естественно предполагать, что рассеянное поле формируется по квазиоптическому принципу, и ожидать стремления к единице коэффициентов прохождения Нро-вот - 15 с ростом х, если 0 не слишком велико. Представленные на рис. 140 кривые 5й2) ( х) 2 иллюстрируют отмеченную тенденцию в поведении коэффициентов прохождения при больших частотах для Г - соединений с различными ширинами боковых волноводов. [56]

Используя фактор колебаний тел, удается рассчитать вероятностные характеристики рассеянного поля объектами с локальными участками отражения. В частном случае - некогерентных локальных источников вторичного поля - полученные решения совпадают с известными, а в общем случае частично-когерентных источников моменты суммарного поля зависят от взаимного расположения источников и их числа. Удается также проследить изменение некоторых вероятностных характеристик суммарного поля от степени когерентности локальных источников. [57]

Разветвленный волновод и контур интегрирования в формуле Грина. [58]

Как мы убедимся в дальнейшем, конечные результаты для рассеянного поля в областях В и С содержат слагаемые, которые полностью компенсируют падающее поле в этих областях, и, таким образом, полное поле везде совпадает с полем, найденным методом сшивания. [59]

Применяя метод разделения переменных, можно получить выражения для рассеянного поля в виде суммы собственных функций, которая хорошо сходится лишь для рассеивателей небольших по сравнению с К размеров. Однако, применяя преобразование Ватсона для превращения суммы в контурный интеграл, из этих рядов можно получить асимптотическое разложение. Решение, как правило, получается в виде суммы двух членов, первый из которых представляет собой геометрооптиче-ский член, а второй - дифракционный, отвечающий за образование дифракционных полей одного из четырех типов. [60]

Страницы: 1 2 3 4 5