Электрическое поле - заряд
Cтраница 2
 |
Электрическое поле неподвижного ( а и движущегося ( б заряда. [16] |
В качестве примера применения преобразований Лорентца исследуем, как изменяется электрическое поле заряда при движении. [17]
 |
Электрическое поле неподвижного ( а и движущегося ( б заряда. [18] |
В качестве примера применения преобразований Лоренца исследуем, как изменяется электрическое поле заряда при движении. [19]
Основной целью главы является внесение полной ясности в представление об электрическом поле заряда, движущегося с постоянной скоростью. Это достигается преобразованием электрического поля к движущейся системе координат. Здесь необходимо подробное обсуждение понятия поля. [20]
Лагранжиан электромеханической системы представляет собой сумму лагранжиана механической системы, лагранжианов электрического поля зарядов конденсаторов, магнитного поля токов в проводниках и лагранжиана взаимодействия зарядов и токов с внешним электромагнитным полем. Энергия магнитного поля играет роль кинетической энергии, энергия электрического поля - потенциальной энергии. [21]
Ионы раствора, образующие внешний двойной электрический слой, подвержены действию сил электрического поля зарядов на металле, а также дезориентирующих сил теплового движения. [22]
Ионы раетвора, образующие внешний двойной электрический слой, подвержены действию сил электрического поля зарядов на металле, а также дезориентирующих сил теплового движения. [23]
Для наблюдателя же, относительно которого заряд движется ( система / О, электрическое поле заряда будет другим. Разложим это поле на две составляющие: Е, параллельную скорости V, и Еп, перпендикулярную к скорости. [24]
В начальный момент ( 0 на рис. 4.36) провод обладает потенциальной энергией электрического поля зарядов, сосредоточенных на верхней и нижней половинах провода. Тока еще нет, а разность потенциалов имеет максимальную величину. При возникновении движения электронов вдоль провода ток возрастает, а напряжение уменьшается, и энергия электрического поля переходит в кинетическую энергию магнитного поля, создаваемого током. Через четверть периода электрическое поле заменяется магнитным полем. В этот момент ( 1 на рис. 4.36) ток максимален, а напряжение равно нулю. Затем ток и магнитное поле уменьшаются. [25]
В начальный момент ( 0 на рис. 34 б) провод обладает потенциальной энергией электрического поля зарядов, сосредоточенных на верхней и нижней половинах провода. Тока еще нет, а разность потенциалов имеет максимальную величину. При возникновении движения электронов вдоль провода ток возрастает, а напряжение уменьшается. Энергия электрического поля постепенно переходит в кинетическую энергию магнитного поля, создаваемого током. Через четверть периода электрическое поле заменяется магнитным полем. В этот момент ( / на рис. 34 б) ток максимален, а напряжение равно нулю. Затем ток и магнитное поле начинают уменьшаться. Возникает эдс самоиндукции, которая поддерживает движение электронов и поэтому провод перезаряжается. Энергия переходит из магнитного поля в электрическое. К концу второй четверти периода ( момент 2) снова вся энергия сосредоточена в электрическом поле, но только направление поля изменилось на обратное. В течение следующей половины периода весь процесс повторяется в обратном направлении и восстанавливается первоначальное состояние. В промежуточные моменты, не изображенные на верхнем чертеже, будут одновременно существовать электрическое и магнитное поля, так как энергия колебания распределена между обоими полями. Как видно из рис. 34 б, и электрическое и магнитное поля имеются вдоль всего провода, причем наиболее сильным магнитное поле будет в середине провода, где ток достигает наибольшей величины, а на концах провода ток равен нулю и магнитное поле отсутствует. [26]
Это уравнение описывает понижение свободной энергии системы при сближении противоположных зарядов вследствие поляризации диэлектрика электрическим полем заряда сферы. Уравнение ( 11) справедливо для сферы макроскопических размеров, однако оно явилось фундаментом многих физических теорий сольватации ионов. [27]
Подобный результат получается в случаях, когда введение диэлектрика не вызывает изменения величины и положения создающих электрическое поле зарядов. [28]
Зеркальное изображение ( электрического заряда) - фиктивный электрический заряд, вводимый для упрощения задачи определения электрического поля зарядов, расположенных около плоской границы проводника. [29]
Рассмотрим сначала следующий вопрос: в каких условиях точечный заряд может пребывать в механическом равновесии в электрическом поле других зарядов. [30]
Страницы: 1 2 3 4