Cтраница 1
Электрическое поле шара, равномерно заряженного по поверхности, во внешнем пространстве совпадает с полем точечного заряда, равного полному заряду шара ч помещенного в центре шара. [1]
Электрическое поле шара, равномерно заряженного по поверхности, во внешнем пространстве совпадает с полем точечного заряда, равного полному заряду шара и помещенного в центре шара. [2]
Проводящий шар В находится в электрическом поле шара А. Является ли при этом поверхность шара В эквипотенциальной. [3]
Проводящий шар В находится в электрическом поле шара А. Является ли при этом поверхность шара В эквипотенциальной поверхностью. [4]
Найти потенциал ср и напряженность Е электрического поля шара, равномерно заряженного по объему. [5]
Неподвижный шар равномерно заряжен с объемной плотностью р положительным зарядом. В последующее время t 0 электрон движется под действием электрического поля шара. [6]
В разделе 9.10, на основании значений потенциала на границе, было установлено, что электрическое поле внутри поляризованного шара является однородным. Этот факт можно доказать также с помощью принципа суперпозиции внутренних полей двух сферических зарядов, центры которых расположены на некотором расстоянии. [7]
Полученная формула выражает закон Кулона для диэлектриков. Она показывает, что напряженность поля точечного заряда в однородном диэлектрике уменьшается в е раз по сравнению с его значением в вакууме. Мы видим, что физическая причина этого заключается в появлении поляризационных зарядов в диэлектрике, уменьшающих электрическое поле шара. [8]
Кюри коэффициент а не меняет знак и возникновение пироэлектрической фазы термодинамически невыгодно. Однако такой вывод неправильный. Дело в том, что мы исследовали возможность возникновения однородной спонтанной поляризации и убедились, что такое состояние невыгодно. Физическая причина этого состоит в том, что при однородной поляризации в пространстве возникает электрическое поле, энергия которого превышает выигрыш внутренней энергии, получающийся при переходе в пироэлектрическое состояние. Выделим теперь в шаре цилиндр с образующей, параллельной сег-нетоэлектрической оси. При возникновении в объеме этого цилиндра спонтанной поляризации электрическое поле практически не создается. Это означает, что при ТТс шар, во всяком случае, не может оставаться обычным диэлектриком. Наиболее выгодным ниже точки Кюри будет состояние, в котором шар разбит на совокупность областей, имеющих форму цилиндров с образующими, параллельными сегнетоэлектри-ческой оси. Плотность спонтанного дипольного момента в соседних областях ( доменах) имеет противоположное направление. При этом напряженность электрического поля шара значительно меньше, чем в случае однородной поляризации, а выигрыш во внутренней энергии остается практически тем же. В заключение заметим, что изложенная здесь теория фазовых переходов II рода имеет приближенный характер и неприменима в некоторой узкой области вблизи температуры Кюри, где становятся существенными флуктуации термодинамических величин. [9]