Электрическое поле - ядро
Cтраница 2
При энергиях свыше 1 02 МэВ фотон в электрическом поле ядра может образовать пару частиц - электрон и позитрон. Эти частицы имеют равные массы покоя 0 51 1 МэВ каждая или 1 02 МэВ в сумме. Этим и объясняется, что при энергии меньше 1 02 МэВ образования пар не наблюдается. Линейный коэффициент образования пар У, растет с увеличением атомного номера как Z2 и примерно по логарифмическому закону с увеличением энергии фотона. Эффект образования пар начинает играть существенную роль при энергии 2 5 МэВ для свинца и примерно 10 МэВ для алюминия. Позитрон пары тормозится в среде и взаимодействует с одним из ее электронов. При этом частицы аннигилируют с образованием двух фотонов с энергией 0 51 МэВ, вносящих вклад в рассеянное излучение. При торможении в среде электрона пары возникает так называемое тормозное рентгеновское излучение. [16]
Резерфорд теоретически рассмотрел задачу о рассеянии а-частиц в кулоновском электрическом поле ядра, содержащего / положительно заряженных частиц. [17]
Резерфорд теоретически рассмотрел задачу о рассеянии а-частиц в кулоновском электрическом поле ядра, содержащего Р положительно заряженных частиц. [18]
Резерфорд теоретически рассмотрел задачу о рассеянии а-частиц в кулоновском электрическом поле ядра, содержащего Р положительно заряженных частиц. Аналогичная задача рассмотрена в первом томе курса ( см. § 6.5) при изучении рассеяния частиц на неподвижном рассеивающем центре в предположении, что взаимодействие падающей частицы и центра происходит по закону центральных сил с потенциальной энергией взаимодействия Wn вида Wn / r, гдер - постоянная величина, а г - расстояние от центра до частицы. [19]
Резерфорд теоретически рассмотрел задачу о рассеянии а-частиц в кулоновском электрическом поле ядра, содержащего Р положительно заряженных частиц. Аналогичная задача рассмотрена в первом томе курса ( см. § 6.5) при изучении рассеяния частиц на неподвижном рассеивающем центре в предположении, что взаимодействие падающей частицы и центра происходит по закону центральных сил с потенциальной энергией взаимодействия Wn вида Wn lr, гдер - постоянная величина, а г - - расстояние от центра до частицы. [20]
Резерфорд теоретически рассмотрел задачу о рассеянии а-частиц в кулоновском электрическом поле ядра, содержащего Р положительно заряженных частиц. Аналогичная задача рассмотрена в I томе курса ( § 6.5) при изучении рассеяния частиц на неподвижном рассеивающем центре в предположении, что взаимодействие падающей частицы и центра происходит по закону центральных сил с потенциальной энергией взаимодействия Wn вида Wa -, где Р - постоянная величина, а г - расстояние от центра до частицы. [21]
Действительно, согласно классическим представлениям, при вращении в электрическом поле ядра, электрон должен терять энергию путем излучения. Вследствие этого его орбита должна постепенно уменьшаться до тех пор, пока он не упадет на ядро. Этот процесс должен закончиться в очень небольшую долю секунды, так как частота обращения электрона вокруг ядра чрезвычайно велика. Между тем, атомы очень стабильны и не обнаруживают никаких признако-в такого слияния электронов с ядром. [22]
Пучок ускоренных электронов, направляемый на исследуемое вещество, рассеивается электрическим полем ядер и электронных оболочек атомов. Интенсивность рассеяния электронов пропорциональна электростатическому потенциалу атомов. [23]
 |
Константы спин-орбитального взаимодействия для некоторых атомов и ионов. [24] |
Неспаренный электрон в р-состоянии с усредненным орбитальным моментом движется в электрическом поле ядра. Напряженность этого поля зависит от расстояния до ядра. Таким образом, электрон движется в переменном электрическом поле, которое, как известно, сопровождается переменным магнитным полем. [25]
Периодичность в свойствах элементов квантовая механика объясняет распределением электронов в электрическом поле ядра. Электрон может занимать в атоме лишь ряд вполне определенных состояний. Каждому из них соответствует определенный уровень энергии. Как и следует ожидать, электроны занимают уровни с наименьшими доступными для них энергиями. Однако ни на одном уровне не может одновременно находиться больше одного электрона. [26]
Гамма-кванты в процессе прохождения через вещество взаимодействуют с электронами атомов, электрическим полем ядра, а также с протонами и нейтронами, входящими в состав ядра, в результате чего происходит ослабление интенсивности первичного пучка - излучения. Интенсивностью излучения называется энергия излучения, проходящая за 1 сек через 1 см поверхности, перпендикулярной к направлению распространения излучения. [27]
Рождение пар не может происходить в вакууме, оно возникает в электрическом поле ядер. Вероятность этого процесса приблизительно пропорциональна Z2 и сложным образом зависит от энергии фотона. При энергиях, больших 2т с2, фотоэффект даже для самых тяжелых ядер уже не играет практически никакой роли. Вероятность образования пар должна, поэтому сравниваться с вероятностью комптоновского рассеяния. При энергиях, с которыми приходится иметь дело при изучении ядер, рождение пар существенно только в самых тяжелых элементах. [28]
Рождение пар не может происходить в вакууме, но возникает в электрическом поле ядер. Вероятность этого процесса приблизительно пропорциональна Z2 и сложным образом зависит от энергии фотона. Напомним, что вероятность комптоновского эффекта пропорциональна Z в первой степени. При энергиях, больших 2т0с2, фотоэффект даже для самых тяжелых ядер уже не играет практически никакой роли. Вероятность образования пар должна поэтому сравниваться с вероятностью комптоновского рассеяния. При энергиях, с которыми приходится иметь дело при излучении ядер, рождение пар существенно только в самых тяжелых элементах. Так, даже для свинца вероятность рождения пар сравнивается с вероятностью комптоновского эффекта только при энергии около 4 7 Мэв. [29]
При неупругих столкновениях бета-излучения с атомными ядрами происходит торможение электронов в электрическом поле ядра, и потерянная ими энергия преобразуется в тормозное рентгеновское излучение. При умеренных энергиях электронов форма кривой распределения интенсивности тормозного излучения мало зависит от атомного номера элемента, через который проходит электрон, а также от энергии электрона. [30]
Страницы: 1 2 3 4