Периодическое электрическое поле

Cтраница 2

Электронная теория металлов на той стадии ее развития, которой мы здесь воспользовались, не учитывает периодического электрического поля, созданного внутри металла ионами его кристаллической решетки, и молчаливо принимает потенциал внутри металла постоянным. Такое приближение оказывается достаточным для решения задачи о термоэлектронной эмиссии и не приводит к результатам, противоречащим опыту, за исключением того, что на опыте константа А оказывается различной для разных металлов, вопреки соотношению ( 4 25), по которому Л должно было бы иметь одно и то же универсальное значение 120 ампер - см - - град 1 для всех металлов. Это противоречие устраняется при выводе равенства ( 4 27) методами волновой механики путем решения задачи о прохождении электронных волн через границу металл - вакуум. [16]

Величина радиуса корреляции для разных видов поляризации могла бы быть найдена, если бы мы могли изучать распространение в диэлектрике периодического электрического поля соответствующей постоянной частоты и разной длины волны. Поскольку, однако, частота и длина волны электромагнитных волн однозначно связаны ( их произведение есть скорость света), такие опыты неосуществимы. [17]

Поскольку свободные колебания далее очень высокодобротной оболочки существуют ограниченное время вследствие диссипации, целесообразно рассмотреть различные механизмы возбуждения и поддержания таких колебаний, например с помощью периодического электрического поля. Для практики представляет существенный интерес исследование задачи о колебаниях проводящей оболочки под действием переменного электрического поля, приводящему к параметрическому возбуждению этих колебаний. Это поле может быть создано заданием переменной разности потенциалов между оболочкой и заземленными обкладками конденсатора, см. постановку задачи. [18]

Схематическое представление электрооптического волноводного преобразователя мод ТМ ТЕ на основе кристалла LiNbO3 с периодическими гребенчатыми электродами. [19]

Мы предполагаем, что ось х перпендикулярна поверхности кристалла и волна распространяется вдоль оси у кристалла. Вследствие электрооптического эффекта периодическое электрическое поле (11.7.7) вызывает периодическое изменение тензора диэлектрической проницаемости. Кристалл LiNbO3 обладает точечной группой симметрии Зт. [20]

Поведение электронов в периодическом электрическом поле связано с проводимостью веществ. [21]

Если возмущение, которое вносит периодическое электрическое поле решетки, невелико, то мы говорим о слабой связи электронов с решеткой; в противоположном же случае - о сильной связи. [22]

Особенности сдойств полупроводников, так же как и многие другие свойства кристаллических тел, в настоящее время удовлетворительно объяснены на основании так называемой зонной теории кристаллов. Квантозомехапический анализ поведения электрона в периодическом электрическом поле, создаваемом ре гулярно расположенными ионами кристаллической решетки, показывает, что электроны в кристалле могут обладать только некоторыми строго определенными значениями энергия. [23]

На форму спектра сильно действует и характер окружающей среды. В то время как в правильном периодическом электрическом поле кристаллической решетки спектр состоит из сравнительно узких линий, в растворах и, особенно, в стеклах, где поле теряет периодичность, спектры становятся размытыми. [24]

Другим видом электрооптической тонкопленочной модуляции является использование двумерной брэгговской дифракции волно-водной моды на пространственной периодической модуляции показателя преломления. Периодическое изменение показателя преломления можно получить с помощью периодического электрического поля, создаваемого гребенчатой электродной структурой, показанной на рис. 11.19. Этот случай формально аналогичен случаю брэг-говского рассеяния на звуковой волне ( см. гл. [25]

В зонной теории твердое тело рассматривается как кристалл с упорядоченным расположением совокупности частиц, создающих периодическое электрическое поле. Определяются энергетические уровни электронов, движущихся в периодическом поле кристалла. [26]

Амплитудная характе - [ IMAGE ] Частотная характери-ристика лампы бегущей волны. стнка лампы бегущей волны. [27]

Электростатическая фокусировка может быть осуществлена также и при других типах замедляющих систем. Например, в диафрагмированных волноводах, разделяя диафрагмы по постоянному току и подавая на них чередующийся по величине постоянный потенциал, можно создать периодическое электрическое поле и обеспечить фокусировку луча. [28]

Все изложенное в этом и предыдущих параграфах справедливо не только для металлов, но и для других типов твердых тел. В самом деле, расщепление энергетических уровней электронов и образование энергетических зон связано с тем, что атомы или другие частицы, находящиеся в узлах кристаллической решетки, взаимодействуют друг с другом и создают внутри тела периодическое электрическое поле. В § 76.1 уже указывалось, что даже в случае, когда в узлах кристаллической решетки находятся нейтральные атомы или молекулы, их ядра и электроны также создают электрическое поле, особенно сильное в непосредственной близости от узлов решетки. Таким образом, в случае любого твердого тела, состоящего из упорядоченно расположенных в решетке частиц ( ионов, атомов или молекул), образуется зонная структура энергетических уровней электронов, существует зонный энергетический спектр. [29]

Как известно ( § 71.4), разрешенные значения энергии в атоме отделены друг от друга широкими областями запрещенных энергий. При объединении атомов в твердое тело энергетические состояния электронов изолированных атомов изменяются. Периодическое электрическое поле кристаллической решетки, взаимодействие между атомами, существенно влияет на энергетические уровни электронов в твердом теле. Результатом этого влияния является расщгп-ление энергетических уровней электронов. Вместо одного энергетического уровня, одинакового для всех N изолированных атомов, в твердом теле возникают N близко расположенных, но не совпадающих уровней, которые образуют энергетическую полосу или зону энергий. [30]

Страницы: 1 2 3