Тангенциальное электрическое поле

Cтраница 2

Уравнение ( 63 - 44) и уравнение ( 63 - 40) или ( 62 - 5) являются векторными уравнениями, относящимися к поверхностной плотности тока, скорости скольжения на поверхности, тангенциальному электрическому полю и напряжению трения. Они применимы и в системах с другой геометрией, если диффузный слой может считаться тонким по сравнению с другими характерными длинами. В таких случаях диффузный слой по существу является плоским, и эти уравнения можно уточнить, учитывая то обстоятельство, - что задачу о плоском диффузном слое можно решить, не прибегая к приближению Дебая - Хюккеля. [16]

Поскольку диффузный слой тонок по сравнению с макроскопическими размерами, уравнение ( 62 - 5) можно рассматривать как связь между локальной скоростью скольжения VQ и локальным тангенциальным полем Et, даже если граница раздела диэлектрик-раствор не плоская, тангенциальное электрическое поле неоднородно и градиент динамического давления не равен нулю. [17]

Система щелевых антенн на цилиндрической поверхности. [18]

При симметричном возбуждении диэлектрических стержней ( рис. 9.51 а) в них могут распространяться как волны ТЕ0т, так и ТМ Оп со структурой поля, аналогичной структуре в полых металлических волноводах, с той лишь разницей, что на поверхности металлических волноводов тангенциальное электрическое поле равно нулю, а в диэлектрических стержнях оно имеет конечное значение и непрерывно по обе стороны границы раздела сред. [19]

В этой главе рассматриваются эффекты, наблюдаемые при взаимодействии диффузного двойного слоя и внешнего электрического поля в связи с гидродинамическим течением. Тангенциальное электрическое поле может вызвать малое изменение скорости на незначительной толщине двойного слоя, а напряжение сдвига или градиент скорости на поверхности может создавать электрические эффекты. [20]

Вывод о равенстве нулю полоидального поля Ен горизонта может показаться неожиданным, если вспомнить о батарее-подобной ЭДС (3.106) на растянутом горизонте. Этой ЭДС должен противодействовать какой-то фактор, чтобы тангенциальное электрическое поле обращалось в нуль. В момент, когда дыру помещают в магнитное поле, ЭДС, действующая как батарея, заставляет положительный заряд на горизонте двигаться к экватору, а отрицательный - к полюсу. Такое перемещение будет продолжаться до тех пор, пока возникающее в результате распределение заряда не создаст собственное электрическое поле, достаточное чтобы уравновесить ЭДС и чтобы сделать тангенциальные компоненты электрического поля и тока на горизонте равными нулю. Характер этого распределения заряда ( рис. 26 6) позволяет предполагать, что угловое распределение электрического поля в абсолютном пространстве вокруг дыры должно быть квадрупольного типа. [21]

Бете [19] рассмотрел случай, когда линейные размеры диафрагм меньше, чем Я / 2я; в этих условиях с достаточной степенью точности можно считать, что поле вблизи диафрагмы создается невозмущенными полями Ht и Еп плюс поля в отверстии диафрагмы. Для удовлетворения граничных условий необходимо, чтобы на самом отверстии существовали тангенциальное электрическое поле и нормальная составляющая магнитного поля. Можно считать, что эти поля обусловлены электрическим диполем, пропорциональным Еп и направленным перпендикулярно к стенке, а также магнитным диполем с напряженностью, пропорциональной Ht, расположенным в плоскости стенки. [22]

При вычислении мощности излучения мы предполагаем, что поток вектора J мо-ва - Пойнтинга обусловливается наличием тангенциальной к поверхности провода компоненты электрического поля. Граничные же условия для полей на идеально проводящих поверхностях требуют равенства нулю тангенциального электрического поля. [23]

Маленькие частицы металла во многом сходны с небольшими диэлектрическими частицами, если металл ведет себя как идеально поляризуемый электрод ( разд. Электрическое поле внутри металла равно нулю, а локальная поляризация изменяется благодаря тангенциальному электрическому полю. В случае частиц металла имеется возможность изменять плотность заряда на металлической стороне границы раздела. [24]

Глубокая гофра с прямоугольной направляющей.| Основная и вспомогательные комплексные плоскости для глубокой гофры. [25]

На рис. 21 выделен повторяющийся участок поля, ограниченный контуром 1 ( 7 - 2 - 2 - 4 - 5) шириной / / 2 ( Ъ - - g р / 2) и контуром Г2 ( 2 - 3 - 3 - 4), охватывающим левую половину канавки. Заметим, что дН / дп 0 на всех вертикальных участках контуров и на участке 2 - 2: на участках 1 - 2 и 3 - 5 это следует из соображений симметрии, а на 2 - 2 - 3 - 3 в силу равенства нулю тангенциального электрического поля на металле. [26]

В результате специфической адсорбции ионов на поверхности может существовать двойной слой, а это означает, что в диффузном слое будет находиться компенсирующий заряд. Строение диффузного слоя обсуждалось в разд. Благодаря тангенциальному электрическому полю на заряд диффузного слоя действует некоторая сила. Поскольку этот слой является частью раствора, он подвижен, и можно ожидать, что под действием приложенной силы возникнет движение относительно твердого тела. [27]

Обозначим через Д ближайшее к резонатору сечение, в котором поле линии еще заметно не искажено. Мы получим, вообще говоря, несколько лучшее приближение, если участок линии от сечения / 1 до петли связи отнесем к объему резонатора. Конечно, при этом несколько усложнятся граничные условия, определяющие колебания резонатора, ибо вдоль сечения / г тангенциальное электрическое поле будет отлично от нуля. [28]

Например, сверхпроводники не имеют сопротивления, равного нулю при оптических частотах. При быстрых колебаниях полей они не успевают перестроиться так, чтобы тангенциальное электрическое поле было равно нулю. При этом нормальные электроны ускоряются, рассеиваются и выделяют энергию. При промышленных частотах это явление пренебрежимо мало; таким образом, в идеальном сверхпроводнике потери при 60 гц фактически равны нулю. [29]

Страницы: 1 2