Пока электрическое поле
Cтраница 1
Пока электрическое поле невелико, основную роль играет диффузия и только в очень больших полях - перенос зарядов полем из соседних участков. [1]
Однако, пока электрическое поле мало, можно добиться хорошего приближения. [2]
Ясно, что пока электрическое поле остается постоянным, теория Бэнистера и Девиса [106] применима. Когда Е однородно, как электрические заряды на частицах, так и поле Е стремятся стать малыми. При Е 103 В / м и q / m 10 - параметры, определяющие дрейф по формуле (7.36), меняются несущественно. Вместе с тем возникла бы интересная ситуация, если бы пространственный заряд оказался большим, поле неоднородным, а частицы обладали бы большим отношением заряда к массе. [3]
Закон Ома справедлив, пока электрическое поле не меняет концентрацию п и подвижность электронов. [4]
Закон Ома справедлив, пока электрическое поле не меняет концентрацию п и подвижность fi электронов. Однако с ростом поля Е концентрация электронов и их подвижность могут измениться. [5]
Отрицательные ионы в электролите собираются у поверхности металла до тех пор, пока электрическое поле не станет достаточным для того, чтобы поднять энергию электронов отрицательных ионов до уровня поверхности Ферми металла. Можно считать, что система энергетических уровней электролита может как бы скользить ( фиг. Чтобы это могло происходить на контакте металла с изолятором, необходима большая концентрация подвижных положительно заряженных доноров и отрицательно заряженных акцепторов. Последнее, конечно, является определением твердого электролита. [6]
 |
Сродство к электрону некоторых металлов и кислорода. [7] |
Электроны из полупроводника, где работа выхода меньше, будут переходить в металл, образуя в полупроводнике положительный объемный заряд, до тех пор, пока электрическое поле двойного слоя на контакте не начнет препятствовать дальнейшему переходу. [8]
Если мы нагреваем конец кристалла, обладающего электронной проводимое. Электроны будут уходить из этого конца в большем количестве, чем приходят туда более медленные электроны из холодного конца, где их меньше. Нагретый конец заряжается положительно, холодный - отрицательно, пока электрическое поле в диэлектрике не скомпенсирует этого избыточного ухода электронов, перегоняя обратно электроны из отрицательного ( холодного) конца в более теплый. Таким образом, в диэлектрике с электронной проводимостью нагретый конец оказывается длительно заряженным положительно по отношению к холодному. [9]
Электроны будут диффундировать из правой половины, где их концентрация выше, в левую часть кристалла. Такая взаимная диффузия будет продолжаться до тех пор, пока электрическое поле, которое возникает от заряда неподвижных доноров и акцепторов, не прекратит дальнейшее увеличение диффузионного тока. Таким образом, внутри полупроводника появляется потенциальный барьер UD, препятствующий самопроизвольному току в кристалле. Этот потенциал играет роль контактной разности потенциалов. [10]
Причина появления внутренней контактной разности потенциалов между металлами / и 2 связана с представлением об электронном газе в металлах как об идеальном газе. I, § 9.2), равно р - n0kT, где п0 - концентрация молекул ( в нашем случае - число электронов), k - постоянная Больцмана. Таким образом, если даже температуры обоих металлов одинаковы, но п01 ф 02 то давления электронного газа в этих металлах различны. Если, например, pl р2 т под действием перепада давлений рг - р2 электроны будут переходить из первого металла во второй в большем количестве, чем из второго в первый. Это будет происходить до тех пор, пока электрическое поле, возникающее вследствие преимущественного диффузионного перехода электронов, не компенсирует своим противодействием влияния перепада давления. [11]
Если мы нагреваем конец кристалла, обладающего электронной проводимостью, то здесь создается большее число подвижных электронов, получивших большую кинетическую энергию. Электроны будут уходить из этого конца в большем количестве, чем приходят туда более медленные электроны иа холодного конца, где их меньше. На - г. рвт й конец аряжается положительно, холодный - отрицательно, пока электрическое поле в диэлектрике не скомпенсирует этого избыточного ухода электронов, перегоняя обратно электроны из отрицательного ( холодного) конца в более теплый. Таким образом, в диэлектрике с электронной проводимостью нагретый конец оказывается длительно заряженным положительно по отношению к холодному. [12]
Страницы: 1