Cтраница 1
Макроскопическое электромагнитное поле описывается урав-нения. Однако для волновых полей, соответствующих частицам с массой покоя, не равной нулю, макроскопические силовые проявления, подобные проявлениям электромагнитного тюля, не известны. Причина этого заключена в конечности ( и малости) расстояний, на которых может осуществляться взаимодействие посредством виртуальных частиц с конечной массой - покоя. Таким образом, полевая величина для данных волновых полей не интерпретируется как напряженность или потенциал макроскопического поля, а определяет только квантовые его характеристики: вид частиц и их параметры - массу, спин, четность, энергию, импульс. [1]
В макроскопических электромагнитных полях электронных приборов это условие соблюдается. В случае же движения электрона в атоме напряженность электрического поля атомного ядра сильно меняется на расстояниях порядка длины волны де Бройля К электрона в атоме. [2]
В макроскопических электромагнитных полях электронных приборов это условие соблюдается. В случае же движения электрона в атоме напряженность электрического поля атомного ядра сильно меняется на расстояниях порядка длины волны де Бройля К электрона в атоме. В этом случае Я, Ал:, диаметр атома - величины одного и того же порядка. Вследствие этого невозможно считать электрон локализованным в точке - малой области внутри атома. Область локализации электронов в атоме составляет весь объем атома. Именно это обстоятельство и делает неприменимыми законы классической механики и электродинамики к движению электронов в атоме. Все затруднения планетарной модели атома связаны с тем, что электрон представлялся как точечный заряд, движущийся по вполне определенной круговой или эллиптической орбите, как планеты вокруг Солнца. Однако основное условие (46.9) применимости к электрону классических законов и представлений о траектории в атоме не соблюдено. [3]
Такое рассмотрение обосновано, если макроскопическое электромагнитное поле существенно меняется на расстояниях, значительно превышающих расстояния между атомами. Например, поле, создаваемое заряженным телом, вследствие медленного ( степенного) его убывания на макроскопическом расстоянии от этого тела есть сумма полей, создаваемых многими атомами. Так как расстояния между соседними атомами малы по сравнению с расстоянием до точки наблюдения, то разница в положении атомов малосущественна и тело можно рассматривать как сплошную среду. [4]
Система уравнений ( I-IV) выражает принцип причинности для макроскопического электромагнитного поля и позволяет однозначно вычислять электромагнитное поле в веществе. Область применимости этих уравнений не одинакова. Наиболее широка область применимости уравнений ( I), ( II) и ( IV) групп. [5]
Усреднение уравнений электронной теории позволяет перейти к уравнениям Максвелла для макроскопического электромагнитного поля. Это усреднение производится по интервалам времени, значительно большим, чем периоды внутриатомных и внутримолекулярных процессов ( периодов обращения электронов, периодов вращения и колебаний молекул), и по объемам поля, во много раз превосходящим объемы атомов и молекул. [6]
В той же макроскопической области для электромагнитных взаимодействий ( заряженные частицы в макроскопическом электромагнитном поле) характерен случай движения с большими скоростями ( v сравнимо с с, р сравнимо с т0с), который относится к релятивистским макроскопическим движениям. [7]
Лишь в частных случаях движения в так называемой квазирелятивистской области, например движения заряженных частиц в макроскопическом электромагнитном поле, релятивистское дифференциальное уравнение движения и изученная выше схема описания движения дают исчерпывающий результат: по заданной силе находится кинематическое уравнение. Описание же явлений, происходящих в системе с помощью законов сохранения универсальных динамических величин - энергии, импульса, момента импульса - возможно в самом общем релятивистском случае взаимодействия. По этой причине для релятивистского движения особо важное значение приобретают динамические величины и законы их сохранения. [8]
Формулы (2.3), (2.4), (2.8) решают задачу, которая была поставлена в этом параграфе: они устанавливают необходимую связь различных величин, характеризующих макроскопическое электромагнитное поле. [9]
Задача, таким образом, состоит в том, чтобы из уравнений ( 1) - ( 4) для истинного электромагнитного поля получить уравнения для макроскопического электромагнитного поля в среде. [10]
Задача, таким образом, состоит в том, чтобы из уравнений ( 1) - ( 4) для истинного электромагнитного поля получить уравнения для макроскопического электромагнитного поля в среде. [11]
Ньютона) может быть наиболее убедительным образом обоснована не индуктивным методом ( на который только и можно опираться при отыскании основных закономерностей, но который, однако, не может дать совершенно строгого доказательства их справедливости), а согласием с опытом всей совокупности следствий, вытекающих из теории и охватывающих все закономерности макроскопического электромагнитного поля. В главе VII мы рассмотрим некоторые из этих следствий, относящихся, в частности, к электромагнитным волнам. [12]
Пока таких законов не найдено, Максвелл сводит в систему уравнений все соотношения, которые он нашел, связывая электромагнитные / величины с помощью частных механических ( моделей и аналогий. В этих уравнениях содержатся все соотношения, входящие IB систему уравнений макроскопического электромагнитного поля, фигурирующего в современной физике. [13]
Эта система основных положений, или постулатов, играет в электродинамике такую же роль, какую в классической механике играют аксиомы Ньютона. В частности, справедливость этих основных постулатов макроскопической электродинамики ( как и справедливость аксиом Ньютона) может быть наиболее убедительным образом обоснована не индуктивным методом ( на который только и можно опираться при отыскании основных закономерностей, но который, однако, не может дать совершенно строгого доказательства их справедливости), а согласием с опытом всей совокупности следствий, вытекающих из теории и охватывающих все закономерности макроскопического электромагнитного поля. В главе VII мы рассмотрим некоторые из этих следствий, относящихся, в частности, к электромагнитным волнам. [14]
Эта система основных положений, или постулатов, играет в электродинамике такую же роль, какую в классической механике играют аксиомы Ньютона. В частности, справедливость этих оснсвных постулатов макроскопической электродинамики ( как и справедливость аксиом Ньютона) может быть наиболее убедительным образом обоснована не индуктивным методом ( на который только и можно опираться при отыскании основных закономерностей, но который, однако, не может дать совершенно строгого доказательства их справедливости), а согласием с опытом всей совокупности следствий, вытекающих из теории и охватывающих все закономерности макроскопического электромагнитного поля. В главе VII мы рассмотрим некоторые из этих следствий, относящихся, в частности, к электромагнитным волнам. [15]