Cтраница 2
Задачи о стационарных температурных полях приводят к равнению Лапласа, которое мы рассматриваем в гл. [16]
Задачи о стационарных температурных полях приводят к уравнению Лапласа, которое мы рассматриваем в гл. [17]
Следовательно, конфигурация стационарного температурного поля в неподвижной среде с постоянными физическими свойствами и без внутренних источников тепла не зависит от физических свойств среды, а определяется только формой рассматриваемого тела и распределением температуры на его границах. [18]
Здесь 00 соответствуют стационарному температурному полю, а значения функций / и g, G0, характеризующих поле скоростей и функцию тока для стационарного и пульсационного динамического пограничного слоя в первом и втором приближении, определяются по методу, изложенному в предыдущем разделе. Индекс г - соответствует действительной части функции, at - мнимой. [19]
У Задачи о стационарных температурных полях приводят к уравнению Лапласа, которое мы рассматриваем в гл. [20]
Если точный расчет даже стационарного температурного поля оказывается сложным, то еще в большей степени это относится к нестационарному режиму. [21]
При отсутствии внутренних источников тепла стационарное температурное поле в среде с постоянными физическими свойствами, движущейся с умеренной скоростью, зависит только от коэффициента температуропроводности. [22]
При принятых граничных условиях рассчитано стационарное температурное поле в плоской крышке. На рис. 5.28 приведены построенные по результатам расчета изотермы с шагом 10 С. Как видно из рисунка, большой перепад температур характерен для границы / / / в зоне уплотнения. Это объясняется тем, что температура перегретой воды внутри автоклава 314 С, а температура конденсированной воды за обтюраторным кольцом 100 С. [23]
Таким образом, условие регулярности стационарного температурного поля обеспечивает единственность решения внешних краевых задач для уравнения конвективного теплообмена в случае потенциального потока. [24]
В табл. 3.9 приведены уравнения стационарного температурного поля, являющиеся решением уравнения (3.4), в бесконечных плоской и цилиндрической стенках, а также в сферической стенке для граничных условий первого ( задачи 1, 3, 5) и третьего ( задачи 2, 4, 6) рода. Там же приведены формулы для расчета теплового потока Q, передаваемого через стенку. В формулах приняты следующие обозначения: Гс1 и Гс2 - температуры на поверхности стенки; Тж1 и Гж2 - температуры жидкостей ( газов), омывающих стенку; Х ] и а2 - коэффициенты теплоотдачи; F - площадь рассматриваемого участка поверхности плоской стенки; / - длина рассматриваемого участка цилиндрической стенки; х, г - пространственные координаты; X - теплопроводность материала стенки ( предполагается, что Я не зависит от температуры); 6 - толщина плоской стенки. [25]
Очевидно, что в случае стационарного температурного поля тепловой поток, проходящий через поверхности одинаковой площади А, будет для всех слоев одним и тем же. [26]
Погрешность измерения температуры в какой-либо точке стационарного температурного поля, равная разности между показанием термометра и температурой в той точке температурного поля, где производится ее измерение. [27]
Примером разнородного моделирования может служить изучение стационарного температурного поля физического тела с помощью соответствующей электрической модели. Применение теории подобия в моделировании явлений связано с использованием прямой и обратной теорем подобия. [28]
В ( методах, основанных на стационарном температурном поле, при значительном перепаде температуры между нагревателем и холодильником может иметь место следующий механизм переноса. Жидкость испаряется у нагревателя, пары перемещаются по направлению потока тепла в сторону холо-цильника, где и конденсируются. [29]
На рис. 18 представлены графики, характеризующие стационарное температурное поле на рабочей поверхности нагревательной плиты, рассчитанное по формулам ( 230) - ( 234) при паспортных значениях мощности нагревателей. [30]