Граничное поле

Cтраница 1

Импульсное перемагничи-вание ферритовых сердечников. [1]

Граничное поле Ягр служит разделом двух характерных областей ( в зависимости от максимального значения напряженности поля трогания Ят): полного и неполного перемагничивания. [2]

Зависимость максимальной скорости изменения магнитной индукции и времени перемагничивания фер-ритового сердечника от напряженности намагничивающего поля. [3]

Величина граничного поля / / гр служит разделом двух терных областей ( в зависимости от максимального значен пряженности поля трогания Ят): полного и неполного пере чивания. [4]

Пространственная протяженность граничного поля, согласно граничным условиям Кирхгофа (8.2), определяется характерным размером препятствия, в нашем примере - размером b отверстия в непрозрачном экране. [5]

Следовательно, фазовые соотношения между плоскими волнами, образующими граничное поле / о ( ж), и теми же плоскими волнами в плоскости наблюдения z const 0 практически одинаковы. [6]

Использование (2.82) соответствует ( в приближении Кирхгофа [53]) заданию дельта-коррелированных флуктуации граничного поля и ( х, г) на отражателе. [7]

Иллюстрация смысла расстояния L, определяемого уравнением.| Пространственные периодичности поля на плоскости z 0, в окрестности которой несут информацию однородные волны а и затухающие волны б. [8]

Заметим, что в особом случае, когда Агу - - ос ( одномерное граничное поле), длина L равна Ах. В таком понимании неравенства ( 3.2.31 а) и (3.2.316) означают, грубо говоря, что однородные волны несут информацию о периодических элементах поля на плоскости z 0, которые больше длины волны, тогда как затухающие волны несут информацию о периодических элементах, которые меньше длины волны. [9]

Мы, следуя Кирхгофу, определим приближенные граничные условия следующим образом: в той части плоскости z 0, которая затенена непрозрачным экраном, граничное поле полагается равным нулю. Другими словами, в этой области установка экрана с отверстием совершенно не влияет на падающую волну. [10]

Статическая прямоугольная петля гистерезиса. [11]

Вт - максимальная индукция при заданной напряженности магнитного поля ЯтЯс; ЯТ - напряженность магнитного поля трогания, которая изменяет величину индукции от Вг до 0 9 ВТ; Ягр - напряженность магнитного граничного поля, при котором практически достигается предельный гистерезисный цикл; a Br / Bm-коэффициент прямоугольное петли гистерезиса. [12]

Тогда в области z 0 возникнет волновое поле, тождественное полю, созданному предметом: ни один наблюдатель, находящийся в области z 0, не отличит это поле от поля реально присутсвующего предмета. Вопрос состоит в том, как реализовать правильное граничное условие. Ясно, что полученное на выходе из пластинки ( в плоскости z 0) граничное поле отличается от поля, которое создавалось предметной волной. Поэтому и волна в области z 0, будет иметь мало общего с волной, возникающей при отражении от предмета - изображение не восстановится. [13]

Метод минимальных автономных блоков - На основе декомпозиционного подхода был разработан новый дискретизационныи метод [ И. Однако в отличие от него поле внутри этих подобластей, называемых минимальными автономными блоками ( МАБ), точно удовлетворяет уравнениям Максвелла, так что требуется только сшить представления решения на границах соседних подобластей. В этом смысле метод конечных элементов и метод МАБ соотносятся как процессы Бубнова - Галеркина и Трефтца. Но этим вопрос не исчерпывается. МАБ каждая элементарная подобласть выступает как независимая электродинамическая система; она описывается своей матрицей рассеяния, известной заранее, независимо от того, в какой конкретной структуре эта подобласть выделена. Минимальным он называется потому, что минимизирован базис, в котором представляется граничное поле. [14]

Страницы: 1