Cтраница 3
Поляризованные в постоянном магнитном поле атомные ядра большинства элементов, помещенных в переменное осциллирующее поле, при угловой частоте осциллирующего поля, равной угловой скорости прецессии ( колебаний относительно среднего положения) ядер ( ларморовой частоте), взаимодействуют с ним, поглощая часть его энергии. [31]
Поляризованные в постоянном магнитном поле атомные ядра большинства элементов, помещенные в переменное осциллирующее поле, при угловой частоте осциллирующего поля, равной угловой скорости прецессии ядер ( ларморовой частоте), взаимодействуют с ним, поглощая часть его энергии. [32]
Поляризованные в постоянном магнитном поле атомные ядра большинства элементов, помещенных в переменное осциллирующее поле, при угловой частоте осциллирующего поля, равной угловой скорости прецессии ( колебаний относительно среднего положения) ядер ( ларморовой частоте), взаимодействуют с ним, поглощая часть его энергии. [33]
Поляризованные в постоянном магнитном поле атомные ядра большинства элементов, помещенные в переменное осциллирующее поле, при угловой частоте осциллирующего поля, равной угловой скорости прецессии ядер ( ларморовой частоте), взаимодействуют с ним, поглощая часть его энергии. [34]
Создание такой меры частоты, основанной на применении двухфотонного резонанса Б системе с разнесенными осциллирующими полями, открывает возможность получения относительной нестабильности частоты, близкой к предельной для СБМ оптического и инфракрасного диапазонов ( около 10 - 16), хорошие метрологические характеристики и надежность. [35]
А ( и, следовательно, РЦ), [ Тот факт, что результирующее осциллирующее поле на ядре может быть направлено противоположно внешнему осциллирующему полю ( см. конец § 1), не вызывает здесь каких-либо усложнений, поскольку оба поля должны вращаться в одном и том же направлении. [36]
Используя феноменологическое уравнение (2.16), найдем, как изменяется Мг при включении вдоль оси г осциллирующего поля. Так как напряженность поля Н0 обычно ненамного превышает внутренние поля, то необходимо воспользоваться уравнением (2.17), которое описывает релаксацию намагниченности вдоль направления мгновенного поля. [37]
Резонансные частоты в этом случае определяются теми значениями Я, для которых наблюдается наибольшее поглощение энергии осциллирующего поля. [38]
Обращение вектора намагниченности, получаемое при адиабатическом быстром прохождении, может быть достигнуто также применением короткого импульса осциллирующего поля на резонансной частоте. В этом случае ситуация аналогична рассмотренной в § 2 для свободного атома. Предположим, что в начальный момент времени система находится в состоянии теплового равновесия в магнитном поле Н и что внезапно на время 6 / к ней прикладывается интенсивное вращающееся поле HI на резонансной частоте. Тогда намагниченность М вначале параллельна Н и во вращающейся системе координат ( фиг. В этой системе нет других полей, и в течение времени 8t намагниченность М повернется относительно HI на угол y HiM. Yl i) - 1 применимы и в этом случае. Это означает, что во вращающейся системе координат 2-компо-нента эффективного поля Н - Н, которая вследствие разброса ЛН отлична от нуля для различных частей образца, повсюду мала по сравнению с HI и прецессия вектора М происходит вокруг эффективного поля ( векторной суммы Н - Н и HI), почти не отличающегося от Н по направлению и по величине. Это условие более строгое, чем то, которое требуется для адиабатического быстрого прохождения; при адиабатическом быстром прохождении статический разброс поля АЯ ( неоднородное уширение) приводит лишь к тому, что диполи проходят через экваториальную плоскость в различные моменты времени. [39]
При воздействии на твердую частицу массой т, находящуюся в при-электродном слое электролита под отслоившейся изоляцией, осциллирующего поля силы, действующие на последнюю в соответствии с принципами вибрационной механики [15], принято делить на быструю / ( х) и медленную F ( x) составляющие. [40]
На твердую частицу массы ( т), находящуюся в приэлектрод-ном слое электролита под отслоившейся изоляцией, действует осциллирующее поле. Силы этого поля в соответствии с принципами вибрационной механики [15] делятся на быструю Ч ( х) и медленную F ( x) составляющие. [41]
Если датчик расходомера выполнен в виде тора или коленчатого патрубка, то эффект ядерного резонанса наблюдается при частоте осциллирующего поля, отличающейся от частоты прецессии ядер на величину, пропорциональную, скорости потока. Измерив разность частот, при которых наблюдается сигнал ядерного резонанса соответственно на прямолинейном и закругленном участках трубопровода, помещенных в одно и то же магнитное поле, можно определить скорость жидкости. [42]
Несмотря на то что создание высокочастотного вращающегося магнитного поля практически вполне осуществимо, обычно гораздо проще пользоваться линейно осциллирующим полем. Как известно, линейно осциллирующее поле может быть представлено как суперпозиция двух вращающихся полей. [43]
Поляризованные в постоянном магнитном поле атомные ядра большинства элементов, помещенных в переменное осциллирующее поле, при угловой частоте осциллирующего поля, равной угловой скорости прецессии ( колебаний относительно среднего положения) ядер ( ларморовой частоте), взаимодействуют с ним, поглощая часть его энергии. [44]
Поляризованные в постоянном магнитном поле атомные ядра большинства элементов, помещенные в переменное осциллирующее поле, при угловой частоте осциллирующего поля, равной угловой скорости прецессии ядер ( ларморовой частоте), взаимодействуют с ним, поглощая часть его энергии. [45]