Эффективное поле

Cтраница 3

Этот небольшой диамагнетизм уменьшает эффективное поле, воздействующее на каждый тип протонов, и поэтому для каждого типа напряженность внешнего поля, соответствующая резонансу, оказывается несколько иной, чем для протонов других типов. Протон группы ОН в этаноле более кислый, чем протоны метальной и метиленовой групп, так что электронная плотность около него несколько меньше, а следовательно, меньше и описанное диамагнитное экранирование. Поэтому для резонанса необходимо несколько меньшее внешнее поле, чем для менее кислых и более эффективно экранированных протонов. [31]

Определим в качестве примера эффективное поле анизотропии в направлении 001 ] кубического или одноосного кристалла. [32]

Угловая зависимость интенспвностей линий для ядра с / 3 / 2 S V. [33]

Слабое внешнее поле ( эффективное поле электрона велико по сравнению с действием внешнего поля на ядро), спин квантуется вдоль направления эффективного поля электрона. [34]

Молекулярное поле Всйсса - магнитное внутреннее эффективное поле, вводимое в квантовой теории магнетизма для приближенного описания обменного взаимодействия между атомными магнитными моментами. [35]

Теперь мы должны выразить полное эффективное поле Нэфф. [36]

Диаграмма составов ферримагнитных окислов. Символ Me обозначает двухвалентный ион ( или комбинацию двухвалентных ионов.| Некоторые характеристики ферромагнитных окислов с гексагональной структурой.| Состав и структура гексагональных ферритов типа Me2Yra, где Me-Mn, Zn. [37]

Здесь H - напряженность эффективного поля, необходимого для поворота вектора намагниченности в те направления, где меняется только в, аН - поле, вращающее вектор намагниченности на поверхности конуса. [38]

Таким образом, введение эффективного поля позволяет свести: многоэлектронное уравнение к системе одноэлектронных. [39]

Коэффициент поглощения Y3Fe5O 2 при высоких энергиях.| Эффект Фарадея в иттриевом феррите-грана-те Y3Fe5O12.| Анизотропия магнитного линейного двупре-ломления на волне К 1 15 мкм при Г 300 К в ферритах-гранатах гольмия, европия и самария. [40]

Здесь НА - напряженность эффективного поля, необходимого для поворота вектора намагниченности в те направления, где меняется только 6, а Н - поле, вращающее вектор намагниченности на поверхности конуса. [41]

Для построения потенциала этого эффективного поля используются волновые функции тех электронов, которые его создают. Если бы этот потенциал был известен, пришлось бы решать несколько уравнений Шредингера, свое для каждого электрона и независимое от координат другого электрона. Шредингера, для составления которых требуется эффективный потенциал. При этом, следует иметь в виду, что волновая функция системы электронов, подчиняющихся принципу тождественности частиц, является антисимметричной функцией. [42]

Здесь Яд - напряженность эффективного поля, необходимого для поворота вектора намагниченности в те направления, где меняется только в, аЯ - поле, вращающее вектор намагниченности на поверхности конуса. [44]

Вектор I считаем параллельным эффективному полю Не ( см. примечание к стр. [45]

Страницы: 1 2 3 4