Cтраница 2
В числителе даны величины часового режима, в знаменателе - длительного режима. У двигателей ДК-Ю6А, ДК-106Б, РТ-51Д, ДК-104Г, ДК-108А1, ДК-256Г, ДК-202Б и ДК-207А, имеющих усиленное поле, все значения указаны для нормального поля. В скобках дается ток возбуждения для этого поля. [16]
Такие закономерности объясняются, по-видимому, электроотрицательными свойствами подобных добавок. По мнению Райля, частицы компонентов с более высокой диэлектрической проницаемостью по сравнению с основной жидкостью втягиваются в области усиленного поля, расположенные у электродов; в связи с этим резко изменяется электрическая прочность, что в действительности и наблюдается при малых концентрациях одного из компонентов. Образование объемных зарядов или электрически активных частиц у электродов представляет собой сложный процесс; поэтому электрическая прочность при введении добавок может либо возрасти, либо снизиться. [17]
При определении места расположения соединительной муфты генератор звуковой частоты присоединяют к двум жилам отключенного кабеля, которые с противоположного конца линии закорачивают. В данном случае необходимо иметь генератор достаточной мощности, так как требуемая величина тока должна быть не менее 20 а. Присутствие муфты с горизонтальным расположением жил обнаруживают характерным усилением звука в телефоне вследствие увеличенного расстояния между жилами и соответственно усиленного поля по сравнению с кабелем в целом месте. [18]
В результате области, прилегающие к электродам, оказываются обедненными ионами того знака, какой имеет электрод. От анода уходят катионы и от катода - анионы. Поэтому вблизи анода возникает избыточный отрицательный заряд, а вблизи катода - положительный, что приводит к искажению поля. Усиленное поле вблизи электродов сообщает ионам повышенную скорость. Это обеспечивает протекание тока при меньшей концентрации носителей заряда. [19]
Скорость и плотность потока выбирают такими, чтобы в резонаторе находилось столько молекул, сколько их необходимо для образования автоколебаний. В начальный момент после запуска пучка в резонаторе имеется поле только за счет тепловых флуктуации. В спектре этих флуктуации всегда имеются составляющие, частоты которых соответствуют частотам квантовых переходов молекул. Вызванное ими индуцированное излучение складывается с полем резонатора, увеличивая его. Усиленное поле в свою очередь вызывает излучение большего числа молекул. Если энергия индуцированного излучения окажется больше потерь в нагруженном резонаторе, то в резонаторе возникнут незатухающие автоколебания. [20]
Скорость и плотность потока выбирают такими, чтобы в резонаторе находилось столько молекул, сколько их необходимо для образования автоколебаний. В начальный момент после запуска в резонаторе имеется поле только за счет тепловых флуктуации. В спектре этих флуктуации всегда имеются составляющие, частоты которых соответствуют частотам квантовых переходов молекул. Слабое поле флуктуации вызывает сначала стимулированные переходы небольшого числа молекул. Вызванное ими индуцированное излучение складывается с полем резонатора, увеличивая его. Усиленное поле в сво ю очередь вызывает излучение большего числа молекул. Если энергия индуцированного излучения окажется больше потерь в нагруженном резонаторе, то в резонаторе возникнут незатухающие автоколебания. [21]
Механизм, в котором играет роль первый коэффициент, представляет собой ударную ионизацию; механизм, с которым связан второй коэффициент, является более сложным. Существуют три возможных процесса появления вторичных электронов. Каждый из этих процессов может являться основным и выступать на передний план при различных условиях пробоя. Вторичные электроны могут выбиваться из катода при его бомбардировке падающими на него положительными ионами, как в случае тлеющего разряда. Кроме того, электроны могут появляться из катода за счет фотоэлектрической эмиссии в результате процессов возбуждения и рекомбинации при разряде. Электрическое поле близко к пороговому значению при пробое, который называется при этих условиях таунсендовским. Наконец, вторичные электроды могут возникать за счет фотоионизации в объеме газа под воздействием усиленного поля вблизи его значения, отвечающего появлению разряда. В результате образуются разряды стримерного типа, которые ответвляются от первоначального канала разряда. Это явление часто происходит, когда поле превышает пороговое значение, необходимое для пробоя. [22]