Излученное поле

Cтраница 1

К расчету диаграммы направленности антенны с вращающимся полем, выполненной из радиальных проводов.| Составляющие напряженности поля Я0 и Я. дискя с вращающимся полем диаметром D X для т1 и т 2 в свободном про - странстве. [1]

Излученное поле, таким образом, является в общем случае эллиптически поляризованным. В плоскости a 0, где Еэ исчезает, поле поляризовано линейно, а в направлении а 90, где Е Е, поле поляризовано но кругу. [2]

Рассмотрим теперь излученное поле в свободном пространстве (2.7.4) в случае, когда возбуждается лишь центральный волновод. [3]

Взаимная ориентация векторов поля диполя Герца в дальней зоне. [4]

Вдоль оси диполя при 6 0 излученное поле отсутствует. Поле максимально при 6 к / 2 в плоскости, перпендикулярной оси диполя. [5]

Способы питания и заземления антенны типа квадрат. [6]

Некоторое укорочение излучающей части антенны, приводящее к снижению уровня излученного поля, в избытке компенсируется наличием противоположной синфазно возбужденной части антенны, вследствие чего результирующее усиление на 1 дБ больше, чем усиление полуволнового диполя. [7]

В дальнейшем выводе распад рассматривается, как и прежде, - вычисляются элементы матрицы плотности и пренебрегается когерентностью излученного поля. [8]

В одних случаях электромагнитное поле распределено в пространстве непрерывно, в других - обнаруживает дискретную струк - ТУРУ проявляющуюся в виде квантов излученного поля. Электромагнитное поле может превращаться в вещество, а вещество в поле. Так, электрон и позитрон превращаются в два кванта электромагнитного излучения, а при исчезновении фотона возникает пара - электрон и позитрон. Превращение поля в вещество, а вещества в поле соответствует превращению одного вида материи в другой. Пространство и время являются формами существования электромагнитного1 поля. [9]

Если излученное поле необратимо покидает систему, такая когерентность не приводит к наблюдаемым эффектам. [10]

Процесс распространения периодически изменяющегося электромагнитного поля - волновой. Электромагнитные волны излученного поля, встречая на своем пути проводники, возбуждают в них ЭДС той же частоты, что и частота создающего наведенную ЭДС электромагнитного поля. Часть энергии, которую переносят электромагнитные волны, передается токам, возникающим в проводниках. [11]

Диаграммы направленности при дифракции плоской волны на. [12]

Рассеяние вперед ( л) ] в зависимости от радиуса шара ( при фиксированной частоте) показано на рис. 6.2 - верхняя кривая. На нижней кривой нанесена функция F ( n) / ka, дающая зависимость излученного поля от частоты при фиксированном размере тела. Рассеяние вперед с увеличением ka растет монотонно, причем на низких частотах F ( n) & ( ka) B / 4, пропорционально кубу, а на высоких частотах F ( n) да ( ka) 2 / 2, пропорционально квадрату размера тела. Зависимость поля от частоты при больших ka линейна. [13]

Теоретически задача дифракции поверхностной волны на импе-дансных неоднородностях решена только для частных случаев. Особый интерес представляет периодическое изменение импеданса, так как в этом случае излучающей может быть сделана только одна пространственная гармоника и тем самым обеспечено линейное фа-зсвое распределение излученного поля вдоль антенны, что необходимо для создания остронаправленных антенн. Практически периодическое изменение импеданса может быть, например, осуществлено путем периодического изменения глубины канавок ребристой структуры. [14]

Масса электромагнитного поля, заключенная в единице объема, несоизмеримо мала по сравнению с массой ( плотностью) всех известных веществ. Тем не менее наличие массы поля имеет принципиальное значение, поскольку в этом отражена известная инерционность процессов в электромагнитном Поле, В одних случаях электромагнитное поле распределено в пространстве непрерывно, в других обнаруживает дискретную структуру, проявляющуюся в виде квантов излученного поля. Электромагнитное поле может превращаться в вещество, а вещество в поле. [15]

Страницы: 1 2