Излучаемое поле
Cтраница 2
При рассмотрении в рамках механики движений электрически заряженных частиц в электрических и магнитных полях мы, как уже указывалось, вынуждены пренебрегать эффектом, излучения электромагнитной энергии этими частицами и теми тормозящими силами, которые при этом действуют со стороны излучаемого поля на частицы. [16]
 |
Картина распределения электрического тока в параболоиде вращения. [17] |
Таким образом, в двух главных плоскостях: xz и yz - характеристики излучения параболической антенны определяются составляющими тока fx, а излучение составляющих тока J3 в этих плоскостях будет взаимно скомпенсировано. Поляризация излучаемого поля является линейной. В других плоскостях, проходящих через ось г, имеет место также излучение, определяемое составляющими тока J3, вследствие этого появляется поперечная ( относительно основной) поляризация излучаемого поля. Суммарное поле оказывается эллиптически поляризованным. [18]
Вследствие разности фазовых скоростей волн ТЕ и ТЕМ их относительная фаза на выходе антенны может регулироваться изменением расстояния между первичным излучателем и раскрывом. Таким образом регулируется поляризация излучаемого поля. [19]
Излучаемое поле в общем случае действует на источник И. Силы, действующие на систему со стороны излучаемого поля, наз. [20]
Существующие в настоящее время коммутаторы и фазовращатели вносят заметное затухание и ограничивают пропускаемую мощность. Фазирование генераторов с независимым возбуждением, необходимое для сканирования, осуществляется не по излучаемому полю, а по вспомогательному сигналу. [21]
Наиболее интенсивные сигналы будут отражаться дождем, выпадающим в зоне релеевской дальности [170], где интенсивность излучаемого поля велика, а дальность относительно мала. [22]
В общем случае эта величина является комплексной и, следовательно, не может представлять истинную функцию яркости. Однако, как мы покажем, ситуация меняется, когда источник является квазиоднородным, а длина волны излучаемого поля является достаточно короткой. [23]
Следовательно, диполь Герца непрерывно испускает по всем направлениям материю в виде электромагнитных волн. Излучаемое поле уносит с собой энергию и количество движения. [24]
 |
Зависимость интенсивности. [25] |
Излучение провода или рамки, по которым протекает ток частоты f, носит название когерентного, в отличие от излучения нагретых тел, испускающих инфракрасное, видимое или ультрафиолетовое излучения. Сам термин когерентное в данном случае означает сцепленное, связанное, детерминированное. Этим подчеркивается, что излучаемое поле обладает строго определенной, детерминированной формой, в рассматриваемом случае - в виде синусоиды. [26]
Волны распространяются между двумя концентрическими сферами - поверхностью земли и поверхностью ионизированного слоя, расположенного на высоте 70 - 90 км, как в своеобразном сферическом волноводе. Распространение происходит в форме волн, связанных с земной поверхностью таким образом, что силовые линии электрического поля электромагнитной волны опираются на земную поверхность. В связи с этим поляризация излучаемого поля должна быть обязательно вертикальной, так как при горизонтальной поляризации поле вблизи проводящей поверхности земли равно нулю. [27]
Возбужденные в антенне радиоволнами токи ВЧ проходят через присоединенный к ней радиоприемник. Они значительно слабее, чем токи в антеннах передающих радиостанций: мощность их порядка микроватт. Когда ток ВЧ в антенне передатчика изменяется по амплитуде, вызывая соответственно изменения амплитуд излучаемого поля, радиоволны отдают приемной антенне то больше, то меньше энергии. В результате в ней возникает модулированный ток ВЧ, амплитуда которого изменяется с частотой и амплитудой звука, действующего на микрофон; в приемной антенне получаются токи с несущей и боковыми частотами. Соответственно при ЧМ частота тока ВЧ в приемной антенне изменяется так же, как в антенне радиовещательной станции. [28]
Таким образом, в двух главных плоскостях: xz и yz - характеристики излучения параболической антенны определяются составляющими тока fx, а излучение составляющих тока J3 в этих плоскостях будет взаимно скомпенсировано. Поляризация излучаемого поля является линейной. В других плоскостях, проходящих через ось г, имеет место также излучение, определяемое составляющими тока J3, вследствие этого появляется поперечная ( относительно основной) поляризация излучаемого поля. Суммарное поле оказывается эллиптически поляризованным. [29]
Страницы: 1 2 3