Cтраница 1
Плоскомеридианное поле в среде с характеристикой ц const может быть приближенно рассчитано, если координаты аппроксимации определить в виде функции потока V и потенциальной функции U. [1]
Частным случаем плоскомеридианного поля является поле, в котором потенциал зависит только от какой-либо одной координаты сферической или цилиндрической систем координат. [2]
Частным случаем плоскомеридианного поля является поле, в котором потенциал зависит только от какой-либо одной координаты сферической или цилиндрической системы координат. [3]
В случае плоскомеридианного поля построение картины поля также целесообразно начинать с участков, где оно похоже на поле цилиндрического конденсатора. Однако теперь соотношение между средними размерами клетки различно для разных клеток. [4]
Частным случаем плоскомеридианного поля является поле, в котором потенциал зависит только от какой-либо одной координаты сферической или цилиндрической систем координат. [5]
В литературе встречается еще определение плоскомеридианного поля как поля, образованного телами вращения с общей осью. [6]
В литературе встречается еще определение плоскомеридианного поля в иной формулировке - поле, образованное телами вращения с общей осью. [7]
Задачи расчета электрического поля в проводящей среде могут быть решены: 1) непосредственным интегрированием уравнений, описывающих поле ( см. примеры 200 и 202); 2) использованием аналитических решений для других статических невихревых полей ( см. примеры 204 и 203); 3) экспериментальным ( см. § 20.8) или графическим путем графический метод построения картины поля применительно к плоскопараллельному электростатическому полю рассмотрен в § 19.44, а к плоскомеридианному полю - в § 19.45; изложенная в этих параграфах методика пригодна и для построения картины плоскопараллельного и плоскомеридианного электрического полей в проводящей среде; [ 4) методом зеркальных изображенийЦв соответствии с аналогией, рассмотренной в § 20.7. Формулы для расчетных токов / 2 и / 3 в задаче, дуальной задаче § 19.32, следуют из формул для т2 и 19, если в них eal заменить на YI. [8]
В плоскомеридианном поле силовые линии также должны подходить к поверхностям электродов под прямым углом, а силовые и эквипотенциальные линии должны быть взаимно перпендикулярны. Однако в отличие от плоскопараллельного поля в Образующихся при построении ячейках поля в меридианной плоскости, отношение aft к bk не одинаково для - всех ячеек, а зависит от расстояния т центра этой ячейки до оси вращения. [9]
В плоскомеридианном поле силовые линии также должны подходить к поверхностям электродов под прямым углом, а силовые и эквипотенциальные линии должны быть взаимно перпендикулярны. Однако в отличие от плоскопараллельного поля в образующихся при построении ячейках поля в меридианной плоскости отношение Of, к bit неодинаково для всех ячеек, а зависит от расстояния г центра этой ячейки до оси вращения. [10]
В плоскомеридианном поле силовые линии также должны подходить к поверхностям электродов под прямым углом, а силовые и эквипотенциальные линии должны быть взаимно перпендикулярны. Однако в отличие от плоскопараллельного поля в образующихся при построении ячейках поля в меридианной плоскости отношение 0 к bf, неодинаково для всех ячеек, а зависит от расстояния /, центра этой ячейки до оси вращения. [11]
При моделировании плоскопараллельных полей электроды погружаются на всю глубину электролита. Если моделируется плоскомеридианное поле, то электроды, изображающие тела вращения моделируемого поля, погружаются в электролит так, чтобы ось симметрии поля лежала на поверхности электролита. В этих случаях порядок снятия системы эквипотенциальных линий не отличается от описанного способа для проводящей бумаги. Траектория контактного щупа ( зонда) на поверхности электролита отмечается на специальной сетке или переносится с помощью пантографа на бумагу. [12]
По сравнению с предыдущим изданием в учебник включены следующие новые вопросы по теории цепей: дополняющие двухполюсники, конвертор и инвертор сопротивлений, синтез по Бруне, четырехполюсники для фазовой коррекции, аппроксимация частотных характеристик, понятие о видах чувствительности системных функций, приведение графа с несколькими источниками сигнала одинаковой частоты к графу с одним источником, изменение токов ветвей при вариации сопротивления одной ветви, перенос идеальных источников тока и напряжения, переходное и импульсное сопротивления, метод неопределенной матрицы узловых проводимостеи и двойного алгебраического дополнения, формирующая линия, селективное выпрямление, появление постоянных составляющих потоков и зарядов у нелинейных индуктивностей и нелинейных емкостей при отсутствии постоянных составляющих токов и соответственно напряжений, субгармонические колебания, автомодуляция, метод интегральных уравнений для исследования процессов в нелинейных цепях, частотные характеристики нелинейных цепей, основы метода пространства состояний. Полностью переработана глава о четырехполюснике, полнее рассмотрен вопрос о фазовой плоскости, ряд примеров заменен новыми. По теории поля включены следующие новые вопросы: распространение электромагнитных волн в гирбтропной среде, второй вариант метода интегральных уравнений для расчета электромагнитных полей, понятие о запредельном волноводе, граничные условия Леонтовича, формулы Френеля, линии с поверхностными волнами, вывод формулы для групповой скорости, интеграл Шварца, вывод связи между напряженностями поля на конформно преобразуемых плоскостях, отражения в сфере и цилиндре, графическое построение картины плоскомеридианного поля. [13]