Логарифмический закон - стенка
Cтраница 1
 |
Логарифмический закон стенки в турбулентном пограничном слое на гладкой стенке по данным [ Л. 243 ]. [1] |
Логарифмический закон стенки не выполняется во внешней части слоя по двум причинам: вследствие неопределенного возрастания турбулентной вязкости и потому, что выражение для касательного напряжения не включает инерционных членов, которые здесь оказывают влияние на распределение скорости. [2]
Сравнение проведено в форме логарифмического закона стенки и в форме закона дефекта скорости. При отборе экспериментальных профилей скорости предпочтение отдавалось наиболее надежным результатам - тем из них, которые были получены измерением трения на поверхности при помощи плавающего элемента. [3]
 |
Значение параметра следа it в пограничных слоях при наличии вду-ва и без вдува. [4] |
В - постоянная в логарифмическом законе стенки на непроницаемой поверхности. [5]
 |
Распределение средней скорости вблизи гладкой стенки. Экспериментальные точки - по данным исследования движения в круглой гладкой трубе [ Л. 89 ]. [6] |
С удалением от стенки опытные точки отклоняются от логарифмического закона стенки под влиянием градиента давления. [7]
 |
Профиль скорости в пристеночной области при турбулентном движении жидкости вдоль твердой поверхности. [8] |
Основное значение соотношения (2.1), которое носит название универсального логарифмического закона стенки, состоит в том, что оно справедливо для любого типа турбулентного течения вдоль твердой поверхности как для жидкостей, так и для газов. [9]
Показано, что в части слоя, где сохраняется логарифмический закон стенки, расчетные профили скорости хорошо согласуются с экспериментальными до чисел Моо б; во внешней части слоя расхождения расчетного и измеренного профилей скорости увеличиваются. [10]
 |
Логарифмический закон стенки. плоская пластина с теплообменом по [ Л. 370 ]. [11] |
Профили скорости на рис. 12 - 3 и 12 - 4 в виде логарифмического закона стенки показаны на рис. 12 - 6 и 12 - 7 - в форме закона дефекта скорости. [12]
Уравнение ( 8 - 79) справедливо для внутренней части пограничного слоя, где выполняется логарифмический закон стенки. [13]
Большая часть механической энергии превращается в тепло в пристеночном слое, где для распределения скорости справедлив логарифмический закон стенки. [14]
 |
Логарифмический закон стенки. плоская пластина с теплообменом по [ Л. 370 ]. [15] |
Страницы: 1 2