Положение - резонанс
Cтраница 1
Положения резонансов можно определить более строго с помощью уравнения Больцмана и уравнения Пуассона. [1]
Положение резонанса может смещаться вследствие ряда эффектов взаимодействия магнитного момента ядра с окружающей средой. [2]
Положению резонанса соответствуют максимум тока в антенне и постоянной составляющей анодного тока, а также минимум тока в промежуточном контуре и постоянной составляющей сеточного тока. Эти экстремальные точки являются объективными признаками настройки антенны. [3]
Но положения резонансов относительно случая двух барьеров повышаются для барьера и ямы ( резонансы прозрачности совпадают с уровнями бесконечной прямоугольной ямы соответствующей ширины) и оказываются еще выше для двух ям. Правда, в системах с ямами имеются связанные состояния, лежащие при отрицательных энергиях, так что резонансные явления для них начинаются со второго уровня. [5]
Изменение положения резонанса называется изомерным сдвигом. Радиусы ядер в возбужденном и основном состояниях немного, но заметно различаются ( при возбуждении в S7Fe ядро srFe сжимается примерно па 0 2 %), и поэтому их электростатическое взаимодействие с окружающими электронами при возбуждении изменяется. [6]
Изменение положения резонанса называется изомерным сдвигом. Радиусы ядер в возбужденном и основном состояниях немного, но заметно различаются ( при возбуждении в 57Fe ядро 57Fe сжимается примерно па 0 2 %), и поэтому их электростатическое взаимодействие с окружающими электронами при возбуждении изменяется. Этот эффект значителен только для электронов s - op - биталей ( которые могут близко приближаться к ядру); следовательно, энергия ядер изменяется на некоторую величину, пропорциональную изменению радиуса ядра и s - электронной плотности около ядра. [7]
Изменение положения резонанса называется изомерным сдви-ом. Радиусы ядер в возбужденном и основном состояниях немно - о, но заметно различаются ( при возбуждении в 57Fe ядро 57Fe сжимается примерно па 0 2 %), и поэтому их электростатическое 13аимодействие с окружающими электронами при возбуждении вменяется. Этот эффект значителен только для электронов s - op - шталей ( которые могут близко приближаться к ядру); следова - ельно, энергия ядер изменяется на некоторую величину, пропор - Шоналытую изменению радиуса ядра и s - электронной плотности жоло ядра. [8]
При изменении s положение резонансов на оси М2 остается, конечно, неизменным, но их высота падает, скорее всего, как не -, которая степень s, скажем как saF ( M2) dM2 ( а отрицательно), как это ожидается для эксклюзивных реакций, где а - наименьшая отрицательная возможность для обмена чем-то, что отвечает за перенос квантовых чисел от А к С. [9]
В работе [211] даны расчеты положения резонансов на основе уравнения Власова, а в работе [212] обсуждается родственная задача. [10]
Если после этого возвращаться к положению резонанса, то ток 12 будет изменяться не по первоначальной кривой eldcba, а по кривой elgh, максимум которой лежит левее резонансной точки. [11]
 |
Режим полного прохождения и полного отражения на ножевой решетке ( Я-полярнзация, ер 30, ib 0. о - х 0 6. 6 - 0 666. [12] |
С увеличением частоты и угла падения положение резонансов при ф 30 или х 0 7 отличается от (2.51) и должно определяться численно. [13]
 |
Схема возбуждения колебательных уровней через состояния отрицательного иона.| Сечения возбуждения колебательных уровней через состояния отрицательного иона. [14] |
Ширины Га, Г v и положение резонанса Ер, вообще говоря, зависят от межъядерного расстояния и в приведенной оценочной формуле должны считаться некоторыми средними величинами или же эмпирическими параметрами. Вне резонансов переход О - - У обеспечивается прямым возбуждением - сечение мало. [15]
Страницы: 1 2 3 4 5