Полоса - усилитель
Cтраница 3
Ширина полосы усилителя при этом уменьшится примерно во столько раз, во сколько возрастет его усиление. [31]
Усилитель должен иметь широкую полосу пропускания и такую разрешающую способность, чтобы можно было регистрировать каждый из разрядов, происходящих на протяжении короткого интервала времени. Средняя частота полосы усилителя должна быть во много раз выше частоты испытательного напряжения; это позволяет облегчить обнаружение разрядов. [32]
Однако остается два источника ошибок: частотная характеристика У усилителя и нелинейность амплитудной характеристики усилителя или всего вертикального тракта, включая и сами вертикально-отклоняющие пластины. Влияние частотной характеристики сказывается тем больше, чем больше отличается частота калибровки от частоты измеряемого напряжения. Однако эта погрешность в пределах полосы усилителя У невелика. Более серьезно влияет общая нелинейность тракта. [33]
Низкочастотные характеристики схемы, конечно, существенно хуже, чем в обычных интегральных операционных усилителях. Наличие необходимого для стабилизации усилителя сопротивления отрицательной обратной связи по току RE служит причиной низкого коэффициента усиления постоянных сигналов и большого напряжения сдвига. Поскольку для обеспечения требуемой ширины полосы усилителя входные транзисторы работают в режиме относительно больших коллекторных токов, схема будет иметь и большой входной ток покоя. [34]
Иногда выходной сигнал содержит следы колебаний: результат того, что частотные и фазовые характеристики схемы содержат резкие изменения. Несимметрия положительных и отрицательных полупериодов свидетельствует о том, что усилитель работает со значительными нелинейными искажениями. Все эти явления становятся более заметными при приближении к границам полосы усилителя. [35]
 |
Характерные искажения прямоугольного сигнала, вызванные различными недостатками в усилителе. [36] |
Иногда выходной сигнал содержит следы колебаний: результат того, что - частотные - и фазовые характеристики схемы содержат резкие изменения. Неснимет-рия положительных и отрицательных полупериодов свидетельствует о том, что усилитель работает со значительными - нелинейными - искажениями. Все эти явления становятся более заметными при приближении к границам полосы усилителя. [37]
По сравнению с резонаторными приборами квантовые усилители бегущей волны имеют ряд преимуществ. Замедляющая система может иметь полосу пропускания, значительно превышающую ширину линии использованного парамагнитного кристалла, и тогда полоса пропускания определяется свойствами самого кристалла. Согласно ф-ле (8.16) при обычных коэффициентах усиления 20 - 30 дБ полоса усилителя составляет примерно 1 / 3 ширины линии кристалла. Поэтому усилители бегущей волны имеют большую полосу, чем резонаторные приборы. [38]
Принимая эффективную температуру газа равной 500 К, для Ne n доп-плеровски уширенной линии (9.9) получаем, что полоса усилителя равна 315 Мгц, а по формуле (9.20) находим полную выходную мощность шумов на моду 12 3 10 - 9 вт. Формула (9.6) дает, что эффективная шумовая температура в этом случае равна 8550 К, тогда как идеальное значение этой величины равно 6120 К. [39]
Заметьте, что расширение полосы пропускания усилителя сверх пределов, необходимых для прохождения сигнала и, только уменьшает окончательное значение отношения сигнал / шум. Но если сигнал ( 7И широкополосный ( например, он сам является шумом), то окончательное значение отношения сигнал / шум не зависит от ширины полосы усилителя. Во многих случаях в приведенном выражении преобладает одно из слагаемых. [40]
Средняя осциллограмма отвечает случаю, когда короткое замыкание убрано и подкачка отсутствует. Наблюдается поглощение энергии резонатором. Одна клетка вертикальной шкалы верхней осциллограммы соответствует 10 клеткам вертикальной шкалы двух других осциллограмм. Нетрудно видеть, что ширина полосы усилителя имеет примерно такую же величину, как и полоса пропускания сигнального резонатора. [41]
Измеряя зависимость ширины линии от интенсивности входного сигнала для перехода с большим усилением ( как, например, 3 39 мк в гелий-неоновом лазере), мы получаем ширину линии данного усилителя, которая для трубок с малым диаметром меньше допплеровской ширины и возрастает при увеличении интенсивности входного сигнала. Такой непонятный на первый взгляд результат объясняется довольно просто. При низком уровне входного сигнала усиление пенасыщено и велико. При больших интенсивностях входного сигнала ширина полосы усилителя, работающего в режиме насыщения усиления, может быть даже больше допплеровской ширины Линии. В то же время допплеровская ширина линии для перехода на длине волны 3 39 мк равна 340 Мгц, а естественная, или радиационная, ширина линии равна 25 Мгц. [42]
 |
Измерение полных нелинейных искажений с помощью фазовращателя.| Схема узкополосного усилителя.| Упрощенная схема анализатора волны. [43] |
В другом устройстве также применяется схема фазоинвертора и балансного мо-цулятора. Здесь применена положительная обратная связь и настройка усилителя для получения высокой селективности. Вместе с тем наличие отрицательной обратной связи стабилизирует схему. Обе обратные связи сделаны переменными для регулировки полосы усилителя без изменения общего усиления. [44]
При одном из методов измерения сужения линии пользуются схемой, представленной на фиг. Изменяя осевое магнитное поле, тем самым изменяют частоты усиливающих переходов ад и OL относительно частоты центра линии генератора VQ. Таким образом, эффект Зеемана позволяет сканировать всю полосу усилителя сравнительно узкой линией излучения лазера-источника. [45]
Страницы: 1 2 3 4