Cтраница 2
Пройдя сквозь две совершенно одинаковые закрытые стеклянные кюветы / Ci и К2, эти лучи после отражения от второй пластины В собираются линзой Л и интерферируют. Интерференционные полосы равного наклона рассматриваются с помощью окуляра, который на рисунке не показан. [16]
Различные точки интерференционной полосы равного наклона образованы лучами, идущими от различных точек источника света. Интерференционная картина в целом образована лучами, исходящими из множества точек источника. [17]
Для получения полос равного наклона необходимо с помощью юстировочных винтов установить зеркала Z, и Z2 строго взяимно-перпендшсулярно, так, чтобы референтная плоскость В была параллельна Zr При этом по мере приближения к параллельности, интерференционные полосы равной толщины в поле зрения будут уширяться и в пределе исчезнут, так что поле зрения окажется равномерно освещенным. Чтобы теперь наблюдать интерференционные полосы равного наклона, необходимо оптическую систему интерферометра немного перестроить. С этой целью из сложного объектива 061 удаляется один из компонентов О, так что теперь полевая диафрагма S попадает в фокальную плоскость входного объектива коллиматора. На зеркала теперь падают параллельные пучки, которые после отражения от обоих зеркал собираются объективом Об2 в его фокальной плоскости, где и интерферируют. Окуляр Ок следует теперь придвинуть к объективу Обг так, чтобы Е его поле зрения попала интерференционная картина полос равного наклона. [18]
В соответствии с формулой (5.11) светлые полосы расположены в местах, для которых 2nh cos6 A. Поэтому такие полосы называют интерференционными полосами равного наклона. Если ось объектива расположена перпендикулярно пластинке, полосы имеют вид концентрических колец с центром в фокусе. В центре картины порядок интерференции максимален. [19]
Первый случай соответствует тому, что интерференционные полосы равного наклона представляют собой кольца. [20]
При падении света из протяженного источника на пластинку Люммера - Герке луч, падающий под определенным углом ( один из лучей изображен на рис. 5.23), дает ряд параллельных лучей с постоянной разностью хода между соседними лучами Ai 2hn cos r, где h - толщина пластинки, п - коэффициент преломления пластинки относительно окружающей среды, г - угол преломления. В фокальной плоскости собирающей линзы образуются интерференционные полосы равного наклона, соответствующие лучам, выходящим из нижней и верхней поверхностей пластинки. Число эффективных ( участвующих в интерференции) пучков лимитируется длиной пластинки Люммера - Герке. [21]
Зависимость интенсивности отраженных и проходящих пучков от разности фаз. Если плоские световые волны одинаковой интенсивности направить на пластинку под мало различающимися углами, то в фокальной плоскости линзы ( рис. 5.7), поставленной перед отраженными ( или же прошедшши) пучками, появляются интерференционные полосы равного наклона. [22]
Две совершенно одинаковые толстые плоскопараллельные стеклянные пластины А и В установлены почти параллельно друг другу. Пройдя сквозь две совершенно одинаковые закрытие стеклянные кюветы / d и Д а, эти волны после отражения от второй пластины В собираются линзой / / и интерферируют. Интерференционные полосы равного наклона рассматриваются с помощью окуляра, который па рисунке не показан. [23]
Явление интерференции света используется в ряде весьма точных измерительных приборов, получивших название интерферометров. На рис. 31.13 изображена принципиальная схема интерферометра Жамена, применяемого для точных измерений показателей преломления газов и их зависимости от температуры, давления и влажности. Две совершенно одинаковые толстые плоскопараллельные стеклянные пластины А и В установлены почти параллельно друг другу. Пройдя сквозь две совершенно одинаковые закрытые стеклянные кюветы К и К2, эти волны после отражения от второй пластины В собираются линзой Л и интерферируют. Интерференционные полосы равного наклона рассматриваются с помощью окуляра, который на рисунке не показан. [24]