Резкая полоса

Cтраница 3

Спектр поглощения америция ( III в 1 М НСЮ4. [31]

Стюарт [67], вычислив относительные вероятности переходов у лантанидов по сравнению с актинидами, установил, что в общем коэффициенты поглощения резких полос тяжелых элементов примерно в 10 - 100 раз больше, чем у их легких аналогов. Тем не менее эти вероятности переходов слишком малы, чтобы принадлежать к классу разрешенных переходов. Правила отбора, запрещающие переходы между / - электронами, по-видимому, менее строги для элементов 5 /, чем для элементов 4 /, вероятно, потому, что 5 / - электроны относительно больше подвержены влиянию внешних сил. Поэтому переходы в оболочке 5 / должны происходить с большей вероятностью, и на них больше должна влиять окружающая среда, чем на переходы 4 / - электронов. [32]

Бурштейн и Оберли [76] обнаружили, что в спектрах поглощения кристаллов KJ, облученных рентгеновым излучением при комнатной температуре, наряду с jF - полосой возникает весьма резкая полоса в ультрафиолетовой области с максимумом около 235 mjj. Эта полоса обладает некоторыми свойствами, характерными для У-полос, и подобно им обесцвечивается при поглощении света в спектральной области F-полосы. Тем не менее эксперименты Дел-бека, Прингсгейма и Юстера [96] показывают, что указанную полосу нельзя отнести к типу 1 / - полос поглощения. [33]

Таким образом, чувствительность метода постепенно уменьшается при увеличении г и следует еще взвесить, покрывается ли это преимуществом, получаемым увеличением, точности установки на более резкую полосу. [34]

Не имея возможности здесь коснуться вопроса о влиянии растворителя в полном объеме, укажу лишь, что в зависимости от природы растворителя, кроме смещения спектра, наблюдается расщепление резких полос люминесценции на составляющие с интервалами порядка 100 - 300 см 1, которые, естественно, интерпретируются как межмолекулярные колебания ассоциированных молекул. [35]

В спектре XeF2 наблюдается совокупность резких полос в области более высоких энергий относительно полосы с Я, - 1580 А, эти полосы были отнесены к ридберговским состояниям. Резкие полосы в спектре XeF2 при 1425, 1335, 1215 и 1145 А обусловлены одноэлектронными возбуждениями с е ] ц-орбитали. Первые две полосы обусловлены возбуждением ридберговских состояний s - типа. Следует отметить, что обнаружены возбужденные состояния атома ксенона 3 / 1 и lPi с длинами волн переходов Д469 и 1205 А соответственно. Расщепление полос 1425 и 1335 А в спектре XeF2 обусловлено спин-орбитальным взаимодействием / - электронов атома ксенона. Полосы 1215 А и 1145 А могут соответствовать ридберговским состояниям d - типа. С другой стороны, все четыре ридберговские полосы, наблюдавшиеся для XeF2, возможно, принадлежат тем же сериям. [36]

В спектре XeF2 наблюдается совокупность резких полос в области более высоких энергий относительно полосы с К 1580 А, эти полосы были отнесены к ридберговским состояниям. Резкие полосы в спектре ХеГ2 при 1425, 1335, 1215 и 1145 А обусловлены одноэлектронными возбуждениями с е1и - орбитали. Первые две полосы обусловлены возбуждением ридберговских состояний s - типа. Следует отметить, что обнаружены возбужденные состояния атома ксенона 3 /) i и 1Р1 с длинами волн переходов ol469 и 1295 А соответственно. Расщепление полос 1425 и 1335 А в спектре XeF2 обусловлено спин-орбитальным взаимодействием jo - электронов атома ксенона. Полосы 1215 А и 1145 А могут соответствовать ридберговским состояниям d - типа. С другой стороны, все четыре ридберговские полосы, наблюдавшиеся для XeF2, возможно, принадлежат тем же сериям. [37]

Диаграмма кривых потенциальной энергии для окиси азота N0. [38]

Двуокись азота N02 поглощает в более длинноволновой ( видимой и ультрафиолетовой) области. Многочисленные резкие полосы в видимой области становятся более диффузными начиная с 3700 А. Норриш [169] нашел, что N02 заметно флуоресцирует при возбуждении 4358 А, очень слабо от 4047 А и едва заметно от 3660 А. [39]

Спектр поглощения паров нафталина состоит из резких полос между 3200 и 2820 А и из размытых полос, начиная от 2800 А. Возбуждая пары в области резких полос, мы получаем спектр флуоресценции, состоящий из узких полос. [40]

Совершенно очевидно сходство спектров тех и других элементов. Характерные спектры поглощения с резкими полосами в видимой области отмечены также для водных растворов четырех - и пятивалентного нептуния и высших валентностей плутония. [41]

Инфракрасные спектры кремнезема и силикатов в области 2 - 30 мкм состоят из ряда полос, обусловленных основными колебаниями атомов кремния и кислорода в решетке. Для кремнекисло-родных соединений характерны две резкие полосы селективного отражения ( или поглощения): в области 8 - 12 и 17 - 20 мкм. [42]

Проявление сопряжения в электронных спектрах поглощения.| Смещение и увеличение интенсивности длинноволновой полосы при увеличении длины цепи сопряжен. [43]

Ниже 150 нм наблюдается большое число резких полос, среди которых были выделены две ридберговские серии, приводящие к ионизационному потенциалу 9 061 эв, а также рид-берговская серия, приводящая к ионизационному потенциалу 8 75 эв, который отвечает молекулам s - цис-бутадиена. [44]

Джордж и Ирвин [116] нашли, что этот комплекс образуется при всех концентрациях водородных ионов между рН 5 5 и 12 0, но только в том случае, когда его образование происходит в интервале рН 8 - 9, можно осуществить полную регенерацию метмиогло-бина путем добавления слабых восстановителей. Спектр комплекса в этой области обнаруживает резкую полосу при 549 m i с елщ - 9 8 и широкую полосу, появляющуюся при 570 - 585 mjj. В растворах с рН 8 комплекс частично образуется, но происходит также и дополнительная реакция с участием гематина, и спектр получается столь же интенсивный, но со смещенными полосами. Если реакция проводится в растворах, щелочность которых повышается до рН 9 0, образуются все меньшие количества комплекса и появляется продукт разрушения гематина, бесцветный как в видимой части спектра, так и в области Соре. [45]

Страницы: 1 2 3 4