Полоска - дефект
Cтраница 2
Насколько правильно выражение (3.9), можно исследовать на таких кристаллах, в которых полоски дефекта упаковки и растянутые дислокационные узлы разрешаются одновременно. Оказывается, что это только первое приближение. [16]
Тем самым получена такая же функциональная зависимость w от ф, как и в случае единичной полоски дефекта. [17]
Графит был первым веществом, для которого было найдено различимое на фото равновесное расстояние между частичными дислокациями в полоске дефекта упаковки. [18]
Симе и др. [316] предложили более точный способ расчета, при котором учитывается взаимодействие между частичными дислокациями, а также свойства полоски дефекта упаковки. Энергия дефекта упаковки выражается как функция у0 ( фиг. [19]
Для примера мы рассмотрим случай пересекающихся полосок дефектов упаковки ( фиг. Две полоски дефекта упаковки с одинаковыми векторами Бюргерса взаимно пересекаются в соседних плоскостях. [20]
Геометрия полоски схематически показана на фиг. Это, очевидно, означает, что при образовании петли внутри полоски дефекта энергия уменьшается. Такие петли очень легко закрепляются, и, может быть, они по крайней мере частично ответственны за упрочнение при закалке. [21]
График зависимости d / yx, от Уа1у представлен на фиг. Из него видно, что при d - ( V4) y ширина полоски дефекта упаковки уменьшается до половины ее величины в бесконечном теле. На фото 20, а показан пример полоски. На поверхности кристалла видны ступеньки роста, и при каждом пересечении ступеньки роста ширина полоски уменьшается. На фото 20, 5 показано постепенное сужение полоски, приближающейся к поверхности в клинообразной части кристалла. [22]
Процесс формирования таких узлов представлен на фиг. Если две полоски дефекта упаковки в одной и той же плоскости скольжения сходятся, имея общую частичную дислокацию, то происходит взаимная аннигиляция, в результате чего возникает растянутый узел, содержащий дефект упаковки. [23]
Кроме того, полоска оказывается симметричной, так как дефекты упаковки в обеих половинах имеют одинаковую удельную энергию, будучи связанными друг с другом операцией симметрии. Это становится очевидным, если учесть, что изменением обозначения символы упаковки могут быть сделаны идентичными. Схема расположения слоев внутри такой полоски дефекта упаковки представлена на фиг. [24]
Прайс и Надо [257] изучали бромид никеля, который обладает структурой хлорида кадмия. В этой структуре анионы образуют плотно упакованную кубическую подрешетку. Энергия дефекта упаковки в таком кристалле мала, и поэтому наблюдаются широкие полоски дефекта упаковки. В одной из полосок дефект упаковки представляет собой слой со структурой иодида кадмия, в другой - слой со структурой сульфида молибдена. [25]
Если ЬЭ 2 Ь, 2 Ь2 2 то благодаря выигрышу энергии процесс образования дислокаций bi и bs становится весьма вероятным. Единичные дислокации могут диссоциировать по той же причине на частичные. Реакция типа, изображенного на рис. 1 - 15, связана с возникневением полоски дефекта упаковки, энергетический вклад которой также должен учитываться. Последнее соображение указывает на то, что выигрыш энергии при диссоциации дислокаций превосходит увеличение энергии при нарушении правильной упаковки. [27]
В бромиде хрома ионы брома образуют гексагональную плотно упакованную решетку, а ионы хрома, так же как и в хлориде хрома, располагаются кольцами. Следовательно, возможные векторы Бюргерса должны быть такими же, как и в структуре хлорида хрома. Но при скольжении последовательность дефектов упаковки иная, и это отражается на относительной ширине полосок дефектов упаковки. [28]
Влияние уменьшения поля напряжений отражается, например, в уменьшении ширины полосок дефекта упаковки. Полоски даже могут служить очень хорошими зондами для исследования изменений поля напряжений. Отталкиваются же они друг от друга с силой, зависящей от расстояния до поверхности. Поэтому измерение ширины полосок дефекта упаковки в зависимости от глубины их залегания - самый прямой путь изучения влияния поверхности на поле напряжений. [29]
Латинскими буквами обозначены анионы, или ионы X, греческими - катионы, или ионы А. Плотно упакованные слои катионов X расположены между двумя плотно упакованными слоями анионов; они занимают октаэдр ические междоузлия. Связь между двумя соседними слоями X, вероятно, слабее, чем между слоями А и X. Это приводит к легкому скалыванию и скольжению между двумя плотно упакованными слоями. Полоски дефектов упаковки особенно широки в SnS2 ( фиг. Но картина несколько усложняется из-за наличия двух возможных плоскостей скольжения ( 0001) - либо между X и X, либо между X и А. [30]
Страницы: 1 2 3