Cтраница 1
Дискообразная полость играет роль плоского конденсатора ( рис. 1) с поверхностной плотностью заряда тсв. Тогда поле внутри полости складывается из поля Е и поля Есв, созданного связанными зарядами. [1]
При наличии дискообразной полости ( рис. 27, а) элементарные токи компенсируют друг друга и не создают дополнительного поля. Поэтому наличие дискообразной полости не вызывает каких-либо новых токов в среде. Именно с этим фактом связано использование дискообразной полости для измерения В. [2]
Иное имеет место в случае дискообразной полости. Сила, действующая на единицу положительного заряда, помещенного в дискообразную полость, перпендикулярную направлению электрического поля в диэлектрической среде, не будет, очевидно, равна напряженности электрического поля, поскольку на параллельных плоскостях диска выступят связанные заряды противоположных знаков, поле которых остается конечным при уменьшении толщины дискообразной полости. Можно установить, что эта сила является функцией напряженности электрического поля, причем эта функция в определенных условиях имеет очень простой вид. [3]
Для определения электрической индукции и напряженности поля в твердом диэлектрике сделаем в нем маленькую безвоздушную дискообразную полость, толщина которой несоизмеримо мала по сравнению с радиусом. [4]
Почему, с точки зрения представления о молекулярных токах, для измерения магнитной индукции требуется выделять дискообразную полость, в то время как для измерения Н - игольчатую полость вдоль направления силовых линий. [5]
Только использованный выше способ определения D как силы, действующей на единичный положительный заряд, помещенный в дискообразную полость, позволил объединить их в один вектор. [6]
При наличии дискообразной полости ( рис. 27, а) элементарные токи компенсируют друг друга и не создают дополнительного поля. Поэтому наличие дискообразной полости не вызывает каких-либо новых токов в среде. Именно с этим фактом связано использование дискообразной полости для измерения В. [7]
Иное имеет место в случае дискообразной полости. Сила, действующая на единицу положительного заряда, помещенного в дискообразную полость, перпендикулярную направлению электрического поля в диэлектрической среде, не будет, очевидно, равна напряженности электрического поля, поскольку на параллельных плоскостях диска выступят связанные заряды противоположных знаков, поле которых остается конечным при уменьшении толщины дискообразной полости. Можно установить, что эта сила является функцией напряженности электрического поля, причем эта функция в определенных условиях имеет очень простой вид. [8]
Иное имеет место в случае дискообразной полости. Сила, действующая на единицу положительного заряда, помещенного в дискообразную полость, перпендикулярную направлению электрического поля в диэлектрической среде, не будет, очевидно, равна напряженности электрического поля, поскольку на параллельных плоскостях диска выступят связанные заряды противоположных знаков, поле которых остается конечным при уменьшении толщины дискообразной полости. Можно установить, что эта сила является функцией напряженности электрического поля, причем эта функция в определенных условиях имеет очень простой вид. [9]
При наличии дискообразной полости ( рис. 27, а) элементарные токи компенсируют друг друга и не создают дополнительного поля. Поэтому наличие дискообразной полости не вызывает каких-либо новых токов в среде. Именно с этим фактом связано использование дискообразной полости для измерения В. [10]
I, подсказывает, что метод измерения D и Е, описанный в § 19 гл. Вырежем в исследуемом теле небольшую дискообразную полость, толщина которой пусть будет очень малой по сравнению с ее радиусом, так что магнитная индукция в полости, вдали от ее краев, будет определяться лишь граничными условиями на плоских поверхностях. Если полость ориентировать таким образом, чтобы магнитная индукция внутри оказалась направленной нормально к плоским границам полости, то, согласно соотношению (7.122), значение В в полости будет равно значению В в среде. [11]
Применим теперь экспериментальный метод § 19 к нахождению отношения электрической индукции D и напряженности поля Е в однородном кристаллическом диэлектрике. На поверхности этих пластинок нанесем проводящий слой и приложим к каждой из пластинок разность потенциалов V. Рассмотрим участки пластинок, достаточно далекие от краев. Граничные условия для потенциалов на всех таких участках для всех пластинок одинаковы, следовательно, одинаково и распределение потенциалов на центральных участках всех пластинок. Проводя далее опыты с дискообразной полостью, размеры которой несоизмеримо малы по сравнению с d ( во избежание нарушения распределения зарядов на проводящих поверхностях), находим, что D пропорционально Е, но направления их различны. [12]
Величина С становится значительной при температурах, близких к температуре плавления. Если Up 1 эв, то при температуре плавления может быть около 0 1 ат. Если кристалл быстро охладить, то вакансии могут либо сконцентрироваться на имеющихся дислокациях, вызвав их переползание, либо выйти на поверхность, либо же образовать скопление, которое может принимать различную форму. Кульман-Вильсдорф [380] детально проанализировала вопрос об образовании скопления вакансий ( полости) в форме диска, который затем захлопывается в круговую дислокацию ( фиг. Нетрудно показать, что, начиная с некоторого размера, образование дислокационной петли диаметром d с вектором Бюргерса b энергетически более выгодно, чем образование дискообразной полости. [13]