Cтраница 1
Бус-синеска и КдВ, величина ф есть потенциал скорости. [1]
Уравнения (27.23) и (27.20) имеют вид уравнений Бус-синеска (10.1), так что мы можем использовать здесь результаты, полученные в предыдущих главах. [2]
Формулы (7.35) дают решение первой основной задачи Бус-синеска: по заданным на внешней границе упругого полупространства силам давления q найти выражения компонентов упругого перемещения и, v, w во всем этом полупространстве. [3]
Уравнение (2.5) известно в гидродинамике под названием уравнения Бус-синеска. Если рассматривать это уравнение с точностью до О ( 72), то оно превращается в линейное волновое уравнение и влияние нелинейности пропадает. Учет следующего приближения порядка О ( 14) описывает уединенные волны, которые могут перемещаться как влево, так и вправо. [4]
Это - сокращенное уравнение, полученное из уравнения Бус-синеска, с помощью которого можно понять взаимодействие между амплитудной и частотной дисперсиями. [5]
Для осреднения последнего члена в (3.3) использована модель Бус-синеска. Черта над rk означает ее осреднение по пространству размеров капель, ns - их концентрация. [6]
Формула ( 4.2.15) находится в полном согласии с аналогичным членом уравнения (4.2.9), полученным для течений однородной жидкости в приближении Бус-синеска ( см. ( Турбулентность: Принципы и применения, 1980)) и модифицирует его с учетом многокомпонентности смеси и сжимаемости среды. [7]
Если основание моделируется набором пружин, то С будет диагональной матрицей; в другом случае матрица будет заполнена полностью. Элементы матрицы вычисляются при помощи решения Бус-синеска, проинтегрированного по всем ячейкам ( в случае однородного полупространства), или при помощи любого другого решения, соответствующего распределенной по поверхности анизотропного или неоднородного полупространства нагрузки. [8]
Любопытно, что решения уравнений (1.15) и (1.16), где главную часть составляют волны, бегущие вправо, если предполагается их существование по крайней мере на некотором отрезке времени, могут быть найдены из более простого уравнения (1.26) в настоящем приближении. Отсюда, при условии справедливости выражения (1.28) уравнение Бус-синеска эквивалентно уравнениям (1.15), (1.16) только для волн одного направления, но не для более общих решений. [9]
Различные естественноконвективные течения, рассматривавшиеся в предыдущих главах, исследовались с учетом излучения. При использовании обычного приближения пограничного слоя и аппроксимации Бус-синеска уравнения неразрывности и переноса импульса имеют тот же самый вид, что и уравнения (3.2.15) и (3.2.16), описывающие течение без учета эффектов излучения. [10]
Различные естественноконвективные течения, рассматривавшиеся в предыдущих главах, исследовались с учетом излучения. При использовании обычного приближения пограничного слоя и аппроксимации Бус-синеска уравнения неразрывности и переноса импульса имеют тот же самый вид, что и уравнения (3.2.15) и (3.2.16), описывающие течение без учета эффектов излучения. [11]